Электрическое поле - точечный заряд
Cтраница 2
Опытами Кулона установлено, что электрическое поле точечного заряда Qt действует на помещенный в точке А ( рис. 1 - 2) второй точечный заряд Q2 с силой Рп, црямо пропорциональной величинам обоих зарядов, обратно пропорциональной квадрату расстояния R между ними и зависящей от среды, в которой находятся заряды. [16]
Отсюда следует, что напряженность электрического поля точечного заряда в заданной точке поля ( в вакууме) прямо пропорциональна величине этого заряда и обратно пропорциональна квадрату расстояния между зарядом и этой точкой. [17]
 |
Перемещение заряда вдоль ланий напряженности электрического поля. [18] |
Поэтому перемещение заряда 9i B электрическом поле точечного заряда q из точки А в точку В по путям АВ, АСВ или ADB сопровождается совершением одинаковой работы. [19]
Докажите, основываясь на теореме Гаусса, что напряженность электрического поля точечного заряда обратно пропорциональна квадрату расстояния. Какие свойства симметрии пространства используются в этом доказательстве. [20]
 |
Силовые линии электрического поля точечного заряда, пересекающие замкнутую поверхность 2. [21] |
Прежде чем формулировать теорему Гаусса, рассмотрим картину силовых линий электрического поля неподвижного точечного заряда. [22]
Этот способ нахождения работы переменной силы оказывается непригодным для вычисления работы электрического поля точечного заряда, так как зависимость силы Рэ от координат нелинейная. [23]
Структура формул (17.39) и (17.41) в известной мере сходна со структурой формулы для напряженности электрического поля точечного заряда, полученной в § 15.5 из закона Кулона. [24]
Структура формул (21.39) и (21.41) в известной мере сходна со структурой формулы для напряженности электрического поля точечного заряда, полученной в § 19.4 из закона Кулона. [25]
Как видно из формулы (80.5), поле убывает обратно пропорционально квадрату расстояния от элемента тока, подобно электрическому полю точечного заряда. Поле направлено не по радиусу-вектору, а перпендикулярно к нему. [26]
Тогда получим Е ( х, 0, 0) ql ( 4ireQ x2) - напряженность электрического поля точечного заряда. [27]
При скорости, близкой к скорости света, приливное поле звезды сплющится в блин подобно тому, как это происходит с электрическим полем точечного заряда, имеющего высокую скорость. [28]
Таким образом, закон Био - Савара - Лапласа играет в учении о магнетизме ту же роль, что и выражение (2.2) для напряженности электрического поля точечного заряда. [29]
Следует иметь в виду, что электрическое поле равномерно заряженного шара радиуса Л, полный заряд которого равен q, совпадает вне шара с электрическим полем точечного заряда, равного заряду q шара и помещенного в его центре. [30]
Страницы: 1 2 3