Cтраница 1
Произвольное электромагнитное поле действует на заряженную частицу с силой f eE - - [ vB ] ( стр. [1]
Естественно возникает вопрос: можно ли произвольное электромагнитное поле представить как суперпозицию полей электрического и магнитного типа. Покажем, что такое представление для произвольного электромагнитного поля действительно справедливо. [2]
Это и есть уравнение, определяющее потенциалы произвольного электромагнитного поля. [3]
В данном случае мы имеем дело не с произвольным электромагнитным полем, а с термодинамически равновесным собственным флуктуационным полем в среде. [4]
Рассмотрим теперь движение частиц с зарядом е и массой и в произвольном электромагнитном поле. [5]
Мы не будем сейчас искать стационарные состояния, так как в произвольном электромагнитном поле они не всегда существуют. [6]
Чтобы получить это выражение, следует подставить в уравнение Шре-дингера (28.3) гамильтониан (27.9) для движения в произвольном электромагнитном поле. [7]
Произвольное электромагнитное поле всегда может быть разложено на монохроматические волны, поэтому дальше мы будем рассматривать только монохроматическое поле частоты оз. [8]
Согласно доказанному, при выполнении уравнений (2.64) векторы Ее, Не представляют собой электромагнитное поле электрического типа, a Em, Hm - электромагнитное поле магнитного типа. Следовательно, произвольное электромагнитное поле представлено в виде суммы полей электрического и магнитного типа. [9]
Естественно возникает вопрос: можно ли произвольное электромагнитное поле представить как суперпозицию полей электрического и магнитного типа. Покажем, что такое представление для произвольного электромагнитного поля действительно справедливо. [10]
Для предложенного Е. М. Лифшицем подхода характерно применение к равновесному флуктуационному электромагнитному полю в пустой щели известного выражения для тензора напряжений электромагнитного поля в вакууме. Отметим, что вопрос о выражении для тензора напряжений произвольного электромагнитного поля в диссипативной среде весьма сложен и в рамках электродинамики сплошных сред, вообще говоря, не имеет решения. Поэтому задача обобщения результатов Е. М. Лифшица на случай, когда пластины погружены в жидкость, была связана с необходимостью решения ряда принципиальных вопросов теории. Решение этих вопросов было дано в работе И. Е. Дзялошинского и Л. П. Питаевского [70] на основе использования квантовополевых методов теории многих тел. Было показано, что для равновесного флуктуационного длинноволнового электромагнитного поля термодинамические характеристики и, в частности, тензор напряжений могут быть в принципе в общем виде выражены через диэлектрические проницаемости конденсированных тел. Применение полученных результатов к задаче о ван-дер-ваальсовом взаимодействии пластин позволило обобщить решение Е. М. Лифшица на случай, когда щель между пластинами заполнена жидкостью. [11]
Мы показали, что, в отличие от тензора напряжений произвольного электромагнитного поля, тензор напряжений равновесных электромагнитных флуктуации в поглощающей среде может быть найден. Задача сводится к вычислению функции Грина уравнений Максвелла для исследуемых тел. При этом оказалось, что взаимодействие в некоторых случаях соответствует отталкиванию между телами. [12]
Уравнение (28.9) представляет, несмотря на его потрясающую простоту, полную силу, возникающую под действием произвольного электромагнитного поля. Опыт Вина 2) с каналовыми лучами водорода непосредственно доказывает его справедливость. [13]
Остается рассмотреть случай сил, зависящих от скорости частицы. Поэтому достаточно рассмотреть гамильтониан для движения заряженной частицы ( заряд е, масса ц) в произвольном электромагнитном поле. [14]
Принципиальное отличие состоит в том, что появляется сверхтонкая структура уровней как для электрона, движущегося в кулоновском поле, так и при его движении в однородном магнитном поле, а, следовательно, кардинально меняется и общий характер взаимодействия электрона с произвольными электромагнитными полями. [15]