Cтраница 1
Кулоновское поле, создаваемое в точке х решеткой диполей, рассчитывается методом Эвальда. Отметим, что сумма (7.6) не учитывает конечной скорости распространения кулоновских взаимодействий и, следовательно, мы пренебрегаем эффектами запаздывания. [1]
Кулоновское поле является центральным. Поэтому все результаты предыдущего параграфа относятся и к данной задаче. [2]
Более сильное кулоновское поле приводит к большему потенциалу ионизации остатка. [3]
Кулоновское поле точечного заряда обладает той особенностью, что для него квантовомеханическое значение эффективного сечения рассеяния дается классической формулой Резерфорда. [4]
Для кулоновского поля условие невырожденности является существенным ограничением, так как кратность вырождения очень высока. [5]
Влиянием кулоновского поля на движение дейтрона и протона пре-небрегалось. Поэтому изложенная выше простая теория неприменима при малых энергиях бомбардирующих частиц. [6]
В кулоновском поле пользоваться волновыми пакетами довольно сложно. [7]
В чисто кулоновском поле существует дополнит, ( водородное) вырождение: энергия состояния не зависит от I. [8]
Это есть кулоновское поле, т.е. поле, в котором сила обратно пропорциональна квадрату расстояния. [9]
Эта особенность кулоновского поля, которое медленно убывает с расстоянием, и поэтому при как угодно больших расстояниях искажает волны. Поэтому решений в виде плоских или обыкновенных сферических волн в кулоновском поле вообще не существует. [10]
Энергетической характеристикой кулоновского поля служит потенциал. [11]
В случае кулоновского поля этого нельзя сделать ввиду того, что фаза кулоновской радиальной функции при увеличении г не становится не зависящей от г. Таким образом, для кулоновского рассеяния сдвиги фазы в смысле соотношения (19.42) не существуют. [12]
Только для кулоновского поля ряд (80.15) суммируется в конечном виде и ведет к формуле Резерфорда. [13]
Статическое поле подобно кулоновскому полю заряда ( отличие заключается в конечном радиусе действия векторного поля), и потому это поле не флуктуирует и не квантуется. У вектонного поля есть поперечные степени свободы, подобные электромагнитным волнам, однако их возбуждение означало бы начальную температуру, отличную от нуля. Вернемся к статическому полю; оно однозначно зависит от распределения барионов в пространстве. Поэтому барионы вместе со своим полем образуют систему, в которой число степеней свободы равно числу барионов. Именно возмущение распределения барионов для длинных волн соответствует флуктуациям плотности. [14]
Поляризация вакуума кулоновским полем описывается значительно более сложной добавкой к максвелловскому лагранжиану, чем в случае однородного поля. При этом, кроме постоянной тонкой структуры а, силу взаимодействия определяет также второй параметр Za, который для тяжелых ядер на два порядка превосходит а. [15]