Cтраница 3
Эксперимент подтверждает необходимость учета кулоновского поля. Теоретическая кривая, приведенная на фиг. [31]
Имеется еще дополнительное влияние кулоновского поля на дейтрон, а в случае реакции ( d, p) и на вылетающий протон. Помимо этсго, анализ экспериментов включает оценки многократного кулоновского рассеяния дейтрона другими ядрами до реакции и протона после реакции. В цитированной выше статье Сербера и связанной с ней экспериментальной работе Гельмгольца, Мак-Миллана и Сьюэлла были получены убедительные указания на справедливость общей картины. Оказалось, что ширина углового распределения, измеренная для разных ядер как расстояние между точками, где интенсивность составляет половину от максимального значения, описывается формулой 0, 155 - ] - 0, 00060 Z; Z - атомный номер ядра-мишени. Увеличение полуширины было качественно объяснено в работе Сербера. Оценки Сербера показали, что влияние на полуширину кулоновского взаимодействия дейтрона с ядром изменяется примерно как Z2M2 4 а влияние многократного рассеяния пропорционально Z-Q / A, где Q - плотность вещества мишени. Величина Q меняется при изменении материала мишени нерегулярно. [32]
Как изменятся результаты для кулоновского поля притяжения. [33]
Действительно, ввиду симметрии кулоновского поля ядра взаимодействие электронов с ядром не будет видоизменено их добавочной прецессией. Также не изменится и взаимодействие электронов друг с другом, ибо общая прецессия электронов не изменит их относительного расположения. Однако поскольку система S вращается, постольку для поддержания прежнего движения электронов в ней уже не будет достаточно тех сил, которые поддерживали это движение в инерциальной системе координат; необходимо будет еще уравновесить силы инерции, а именно - силы центробежные и силы Кориолиса. [34]
Действительно, ввиду симметрии кулоновского поля ядра взаимодействие электронов с ядром не будет видоизменено их добавочной прецессией. Также не изменится и взаимодействие электронов друг с другом, ибо общая прецессия электронов не изменит их относительного расположения. [35]
Если учитывать также экранирование кулоновского поля примесного иона свободными носителями заряда, то обрезание потенциала осуществляется его умножением на ехр ( - гД), где А, - длина экранирования. [36]
Статические упругие поля, подобно кулоновскому полю, очень медленно убывают с расстоянием. [37]
Формулу для рассеяния в кулоновском поле можно получить точно ( см Мот т иМэсси, Теория атомных столкновений, ИЛ, 1951, гл. Оказывается что она точно и для всех углов совпадает с резерфордовской формулой. В случае одинаковых частиц, например рассеяние а-частиц в Не, квантовая механика дает иной результат. Опыт подтверждает в этом случае вывод квантовой механики ( см. Мотт н Мэсси цит. [38]
Дирака для электрона в кулоновском поле. [39]
Отличие от сечения в чисто кулоновском поле обусловлено возможностью поглощения частиц ядрами. [40]
Свободно-свободный переход электрона в кулоновском поле иона с зарядом Ze соответствует классической гиперболической траектории электрона, показанной на фиг. [41]
Спектр скалярных частиц в сильном кулоновском поле существенно отличается от спектра фермионов. Правильная интерпретация поведения бозонов в околокритическом кулоновском поле требует учета их взаимодействий и поляризации вакуума ( эти вопросы обсуждаются ниже в гл. [42]
Отличие от сечения в чисто кулоновском поле обусловлено возможностью поглощения частиц ядрами. [43]
Выясним теперь какое влияние оказывает кулоновское поле ядра на дифракционное рассеяние заряженных частиц. Будем сперва предполагать ядро абсолютно поглощающим и имеющим резкую границу. [44]
Легко показать, что для кулоновского поля, когда дифференциальное сечение имеет вид (1.20), интегральное сечение а равно бесконечности. Это является специфической особенностью кулоновского потенциала (1.17) и обусловливается медленностью его спадания. Установим связь между о ( 6) и вероятностью W ( v, v), которая при упругом рассеянии зависит от угла 9 между скоростями v и v и их абсолютным значением. [45]