Центральное поле - сила
Cтраница 2
В задаче Кеплера рассматривается вопрос о движении частицы в центральном поле сил, убывающих обратно пропорционально квадрату расстояния от центра поля. Этому закону подчиняются силы гравитационного притяжения между материальными точками ( или телами, обладающими сферической симметрией), а также кулонов-ские силы между точечными зарядами. [16]
На рис. 6.9 изображен случай движения частицы в сферически симметричном центральном поле сил отталкивания: ОМ - полярная ось. [17]
Мозером [33] лаксова представления уравнений движения точки на эллипсоиде в центральном поле сил. [18]
Уравнение (31.4) можно формально рассматривать как уравнение движения воображаемой частицы в центральном поле сил. [19]
Уравнение (24.40) отличается от уравнения Шредингера для электрона, находящегося в центральном поле сил, лишь тем, что вместо массы электрона в него входит приведенная масса электрона и ядра. [20]
В работе решается плоская задача скорейшего перелета с одной круговой орбиты па другую в центральном поле сил. Используется метод малого параметра и обобщение метода точечных отображений для случая неоднозначных отображений. [21]
Этот интеграл существует и для точных неусредненных уравнений, поскольку движение деформируемого шара происходит в центральном поле сил. [22]
Эти неравенства не зависят от е и совпадают с ранее указанными достаточными условиями устойчивости (2.1.12), полученными при рассмотрении движения в ньютоновском центральном поле сил. [23]
Так как U ( r) - U ( r), рассматриваемая теория связана с решением задачи о движении частицы в центральном поле сил. [24]
Менее очевиден набор интегралов в инволюции для задач с тремя степенями свободы и интегралом кинетического момента: задача Кеплера, вообще движение в центральном поле сил ( см. задачу 51, в) и случай Эйлера вращения твердого тела. Здесь интегралами в инволюции являются полная энергия, одна из компонент кинетического момента и квадрат его модуля. [25]
Это уравнение можно было ЯЕписать сразу, учтя, что тг2ф есть момент импульса частицы относительно начала координат, который дэлжен сохраняться в центральном поле сил. [26]
Это уравнение можно было написать сразу, учтя, что тг ф есть момент импульса частицы относительно начала координат, который должен сохраняться в центральном поле сил. [27]
Если на рис. 76 не обращать внимания на то, что часть фазовой кривой изображена пунктиром, то мы увидим типичное поведение траектории в центральном поле сил и вообще в системе с циклической координатой. Таким образом, область возможности движения типа кольца есть в некотором смысле ( несложные уточнения опускаем) проекция фазового тора на многообразие положений, а траектория движения есть проекция фазовой обмотки тора. Аналогичные утверждения справедливы и в случае Лагранжа движения тела с неподвижной точкой, только здесь обмотки проектируются с некоторым перекосом. [28]
Отсюда следует, что работу, совершаемую внутренними силами при движении обеих частиц, можно вычислять, считая одну из частиц неподвижной, а вторую движущейся в центральном поле сил, создаваемом первой частицей. [30]
Страницы: 1 2 3