Тангенциальное поле

Cтраница 1

Тангенциальное поле считается однородным во всем диэлектрике и в растворе. Тогда строение двойного слоя не будет отличаться от рассмотренного в разд. [1]

Тангенциальное поле в лобовом пространстве машины вызывает также добавочные потери в стержне Ребеля, так как отдельные проводники на этом участке не транспонированы. Для уменьшения добавочных потерь в лобовых частях элементарные проводники не соединяются накоротко, а прокладываются изолированными и соединяются с проводниками другого стержня таким образом, чтобы получалась известная транспозиция. От обычного стержня Ребеля он отличается тем, что элементарные проводники стержня меняют свое положение не два, а три раза. Элементарные проводники могут быть поэтому соединены накоротко на концах стержня. Для предотвращения действия поперечного поля в пазу необходимы две зоны с различными углами наклона отдельных стержней. [2]

Тангенциальное поле считается однородным во всем диэлектрике и в растворе. Тогда строение двойного слоя не будет отличаться от рассмотренного в разд. [3]

Если вне поверхности имеется тангенциальное поле Нц, то из. [4]

Теория показывает, что если вместо синусоидального тока взять его истинное распределение, то тангенциальное поле ьа поверхности проводника окажется всюду равным нулю, за исключением участка, к которому приложена внешняя эдс. [5]

Поскольку диффузный слой тонок по сравнению с макроскопическими размерами, уравнение ( 62 - 5) можно рассматривать как связь между локальной скоростью скольжения VQ и локальным тангенциальным полем Et, даже если граница раздела диэлектрик-раствор не плоская, тангенциальное электрическое поле неоднородно и градиент динамического давления не равен нулю. [6]

Изменение потенциала 1 и скорости течения и с расстоянием от поверхности. [7]

Применение этого принципа в данном случае означает, что распределение равновесного заряда и dtyjdx в ДЭС в направлении, нормальном к границе скольжения, предполагается неизменным при наложении внешнего тангенциального поля. [8]

Изменение потенциала ty и скорости. [9]

Применение этого принципа в данном случае означает, что распределение равновесного заряда и dty / dx в ДЭС в направлении, нормальном к границе скольжения, предполагается неизменным при наложении внешнего тангенциального поля. [10]

Изменение потенциала i и скорости те -, чения и с расстоянием от поверхности. [11]

Применение этого принципа в данном случае означает, что распределение равновесного заряда и dtf / dx в ДЭС в направлении, нормальном к границе скольжения, предполагается неизменным при наложении внешнего тангенциального поля. [12]

При вычислении внешнего электрического поля и поля на поверхности совершенного проводника предполагается, что ток по проводу распределен по синусоидальному закону. Вычисленное в этом предположении тангенциальное поле на поверхности проводника оказывается конечным, отличным от нуля, хотя наличие проводника требует, чтобы оно равнялось нулю. В таком случае тангенциальное поле на поверхности проводника должно быть полностью скомпенсировано равным и противоположно направленным полем, приложенным извне. Это означает, что синусоидальное распределение тока вдоль цилиндрического проводника может установиться только при внешних эдс, распределенных известным образом по длине провода. На самом деле ьнешняя электродвижущая сила является сосредоточенной, приложенной обычно к узкому зазору ( разрыву) поверхности провода, либо возбуждаемой на ограниченном участке цилиндрической поверхности провода. [13]

Подводя итоги выполненного здесь исследования траектории катодного пятна в магнитном поле, можно констатировать следующее. При всех рассмотренных условиях опыта, включая так называемое обратное движение пятка в однородном тангенциальном поле, а также движение в более сложных условиях наклонного к катоду однородного и неоднородного полей, направление движения пятна в каждой точке траектории оказывается совпадающим с направлением наиболее резкого увеличения суммарной напряженности у его границ. Этот результат может служить достаточным основанием для более общего заключения, что принцип максимума поля описывает правильно движение катодного пятна на ртути при низких давлениях среды также и при любых иных условиях опыта независимо от того, доступно ли нашему контролю распределение суммарного магнитного поля или нет. Но применимость принципа максимума поля к задаче движения пятна означает по существу, что движение вызывается асимметрией распределения суммарного поля у границ пятна. Так как основным источником этой асимметрии является собственное магнитное поле дуги, то действенность принципа максимума поля одновременно служит подтверждением существенной роли собственного поля дуги в упорядоченном движении катодного пятна. [14]

Схематическое представление смещения катодного пятна под влиянием нарушения симкетрии условий у его границ. [15]

Страницы: 1 2