Собственное поле

Cтраница 1

Спектры поглощения в ближней ИК-области при комнатной температуре ферритина ( /, полимера нитрата железа ( Ш ( 2, FeOHS04 ( 3, a - FeOOH ( 4 и Y - FeOOH ( 5. [1]

Собственное поле, действующее на железный центр при низкой температуре ( 39 2 МА / м 493 кЭ), близко к напряженности поля в стандартном образце гематита ( 41 0 МА / м 515 кЭ), в котором железо содержится в октаэдрическом окружении. Температурная зависимость спектров Мессбауэра согласуется с суперпарамагнитной природой белковых ядер ферритина, которые ведут себя, по данным ядерной резонансной спектроскопии, как частицы переменных размеров диаметром менее 10 нм. [2]

Собственное поле перехода и внешнее поле, приложенное к переходу, складываются, поэтому результирующая напряженность электрического поля в переходе будет выше, чем при отсутствии внешнего поля. Это приводит к уменьшению диффузионного тока и преобладанию дрейфового тока. [3]

Но собственное поле не может создать результирующей силы, действующей на контур. В противном случае он мог бы заставить сам себя перемещаться в пространстве как целое, что противоречит закону сохранения импульса. Отдельные части контура, конечно, могут приводить друг друга в движение. [4]

При этом собственное поле потока электронов, проходящего сквозь электронную линзу, во внимание не принимается, так как этот поток имеет малую плотность. [5]

Два нитной. [6]

Кроме потокосцеплений собственного поля, которые обычно называют потокосцеплениями самоиндукции, отдельные элементы цепи имеют потоки взаимоиндукции, создающие между этими элементами магнитную связь. На рис. 5.35 приведен простейший пример двух катушек Wi и w2, расположенных так, что поток одной катушки может пронизывать другую и создавать между ними магнитную связь. [7]

У диамагнитных тел собственное поле направлено против внешнего поля, у парамагнитных тел собственное и внешнее поля имеют одинаковое направление. [8]

При этом ее собственное поле и внешнее поле совпадают. Направление силы, действующей на рамку, определяется характером неоднородности поля. Так как контур с током, находящийся во внешнем поле, перемещается так, чтобы сцепленный с ним магнитный поток был по возможности максимальным ( в алгебраическом смысле), то при совпадении внешнего и собственного потока движение происходит в сторону поля с большей индукцией, в данном случае направо. [9]

У диамагнитных тел собственное поле направлено против внешнего поля, у парамагнитных тел собственное и внешнее поля имеют одинаковое направление. [10]

Работа заряжения иона против собственного поля ( собственно-энергетический член) на первом и последнем этапах взаимно компенсируется. [11]

Заранее ясно, что собственное поле расходится в точке, где находится заряд, однако возникающую расходимость удается устранить с помощью перенормировки массы. Оказывается, что бесконечный член в правой части (9.21) также пропорционален du / ds, что и позволяет объединить его с левой частью, приравняв суммарный коэффициент физической массе заряда. [12]

Способность вихревых токов создавать собственное поле, противодействующее внешнему полю, используется в технике магнитных экранов. [13]

Диполи при этом создают собственное поле ( рис. 15.23, в), ослабляющее внешнее поле в диэлектрике. Это явление называется о р и-ентационной или дипольной поляризацией диэлектрика. Легко сообразить, что ориентационная поляризация должна уменьшаться при повышении температуры диэлектрика, так как хаотическое движение диполей нарушает их упорядоченное расположение в поляризованном диэлектрике. [14]

К определению дифференциальной проницаемости. [15]

Страницы: 1 2 3 4