Полное поле

Cтраница 1

Полное поле в точке Р получается суммированием вкладов от всех зарядов в плоскости. Разумеется, мы должны взять векторную сумму полей. Но поскольку направление поля примерно одинаково для всех зарядов, в рамках сделанного приближения достаточно сложить величины всех полей. Кроме того, в нашем приближении поле в точке Р зависит только от л, следовательно, все заряды с одинаковым г создают равные поля. [1]

Полное поле вдоль прямой, проходящей через центр цилиндра.| Полное поле в направлении, перпендикулярном к направлению падающей волны. Штрих-пунктир - линии равной единичной амплитуды. [2]

Полное поле вдоль оси х, перпендикулярной к направлению падающей волны, показано на рис. 5.7. Дифрагированное поле при сложении с падающим вызывает осцилляции; их период растет по мере удаления от тела. [3]

Полное поле на ядре в эксперименте ЯМР представляет собой сумму Не ( т и Н0 магнита. Сдвиг, обусловленный парамагнетизмом, который мы пытались установить, вызван Heff. Если число электронов превышает единицу, для расчета сдвига ( в предположении ge gav) в конечное выражение необходимо ввести нормировочный член l / 2S, обусловленный принципом исключения Паули. [4]

Полное поле в точке х находится интегрированием по всем начальным точкам х на поверхности. [5]

Полное поле q () определяется суммой падающего ф ( 1) и рассеянного ф полей. [6]

У листа с поверхностным током параллельная поверхности компонента В должна меняться при с одной с на. [7]

Полное поле, включающее поле от листа с током, представлено векторзми В. Рассмотрим линейный интеграл от В по прямоугольнику 12341, показанному на рис. 6.21. Одна из его длинных сторон расположена перед поверхностью листа, другая - за листом и короткие стороны проходят сквозь лист. [8]

Катушка в замкнутом экране и эквивалентная ему сферическая оболочка.| Магнитный диполь. [9]

Полное поле во внутреннем экранированном пространстве может быть выражено как сумма собственного поля катушки с потенциалом Х0 и поле обратного действия Х / г экрана. [10]

Зависимости Ь0 1 а, Ьг ( б, ua ( в от относительной ширины щели при разных значениях к. [11]

Полное поле, описываемое этими решениями, формируется в каждой из зон ( зона отражения и прохождения) тремя волнами, две из которых распространяются навстречу друг другу параллельно плоскости решетки, а третья связана с падающей волной. Решение является лассическим в том смысле, что условие сопряжения ( включая и тонкие проволочки) удовлетворяется в каждой точке пространства. [12]

Полное поле в пластине складывается из поля падающей волны и поля отраженных от отверстий волн. [13]

Полное поле определяется как сумма поля падающей волны и поля отраженных от отверстий волн. Вычисления проведены в тех же точках и для тех же параметров, что и в предыдущей задаче. Штриховая кривая соответствует результатам классической теории, сплошная - уточненной. На рис. 10.65, 10.66 представлено распределение МГ и MQ на отрезке перемычки ОЕ для различных значений волнового числа aR и толщины пластины. [14]

Полное поле получается интегрированием этого выражения по излучающей апертуре. [15]

Страницы: 1 2 3 4