Общий закон - сохранение - энергия
Cтраница 1
Общий закон сохранения энергии, рассматриваемый здесь без учета работы внешних сил, можно сформулировать следующим образом: разность между количествами энергии, входящей в некоторый объем и выходящей из него, равна скорости изменения энергии в этом объеме. [1]
Согласно общему закону сохранения энергии ( 2), суммарная механическая энергия потока должна уменьшаться на величину произведенной потоком работы - в данном случае против сил вязкого трения. [2]
По общему закону сохранения энергии получается вместо этого соотвественное количество молекулярной энергии в форме тепла, деформации, электричества. [3]
 |
К определению разности потенциалов. [4] |
Но это противоречит общему закону сохранения энергии. Если заряды, создающие поле, неподвижны, то при перемещении подвижного заряда в окружающих телах не происходит никаких процессов. [5]
 |
Работа при перемещении заряда в электростатическом поле не зависит от формы пути. [6] |
Но это противоречит общему закону сохранения энергии. [7]
Полученные результаты не противоречат общему закону сохранения энергии, так как теряемая диссипативной системой механическая энергия переходит в другие формы энергии, например в теплоту. [8]
Уравнение (11.6), полученное из общего закона сохранения энергии, справедливо и для течения вязкого газа при отсутствии теплообмена с внешней средой. [9]
Предел как раз и определяется общим законом сохранения энергии. [10]
Первое начало термодинамики является термодинамической формой общего закона сохранения энергии ( см. § 10 гл. При движениях газов потенциальная энергия h только в редких случаях имеет практическое значение, а потому в дальнейшем не учитывается. Вместо работы dl введем работу dl - dl, которую газ совершает против внешних поверхностных сил. [11]
Первый закон термодинамики является частным случаем общего закона сохранения энергии, по которому энергия не исчезает и не возникает вновь, а только переходит из одного вида в другой. [12]
Первый закон термодинамики является частным случаем общего закона сохранения энергии в применении к тепловым ( термическим) явлениям. При рассмотрении балансов термических процессов необходимо учитывать работу, возникающую вследствие изменения объема системы. [13]
Хотя первый закон термодинамики является частным случаем общего закона сохранения энергии, он предполагает существование внутренней энергии, которая представляет собой термодинамическую величину. [14]
Дифференциальное уравнение теплопроводности, выведенное на основе общего закона сохранения энергии, устанавливает в дифференциальной форме связь между скоростью изменения температуры во времени и пространственными изменениями температуры в любой точке тела, внутри которого происходит процесс теплопроводности. Уравнение теплопроводности (1.17) имеет бесчисленное множество решений. Например, если функция Т ( х, у, z, t) является решением уравнения (1.17), то функция и ( х, у, г, t) Т ( х, у, z, t) c1x c2y c3z, где ckconsi, k - l, 2, 3, также удовлетворяет этому уравнению. Чтобы из множества решений выделить то единственное частное решение, которое будет описывать искомое температурное поле рассматриваемого процесса, необходимо дополнительно задать начальные и граничные условия однозначности, которые определяют единственность решения задачи теплопроводности. [15]
Страницы: 1 2 3 4