Общий закон - сохранение - энергия
Cтраница 2
Первое начало термодинамики представляет собой частный случай общего закона сохранения энергии. [16]
 |
Схема процессов. [17] |
Закон Гесса также является частной формой выражения общего закона сохранения энергии. [18]
Первое начало термодинамики представляет собой частный случай общего закона сохранения энергии. [19]
Эквивалентность тепловой и механической энергии привела к формулировке общего закона сохранения энергии, согласно которому энергия не может быть ни создана, ни уничтожена, а только преобразована из одного вида в другой; каждый вид энергии может переходить в другой, причем при таком превращении определенное количество исчезнувшей энергии одного вида дает эквивалентное ему количество энергии другого вида. Эквивалентность тепла и работы является, очевидно, частным случаем общего закона сохранения энергии, не будучи связана с какими-либо определенными представлениями о сущности тепловой энергии и строении вещества. [20]
Уравнения (5.77) и (5.78), выражающие в разных формах общий закон сохранения энергии, могут быть прочитаны следующим образом: производная по времени от полной энергии жидкого тела равна сумме мощностей внешних ( массовых и поверхностных) сил и притока теплоты к нему за единицу времени. [21]
Теорема об изменении кинетической энергии представляет собой частный случай общего закона сохранения энергии. Работа, входящая в математическое выражение этой теоремы, является проявлением той части кинетической энергии, которая преобразуется в другие формы энергии. [22]
Очевидно, что уравнение Бернулли по существу выражает частный случай общего закона сохранения энергии в природе применительно к движущейся жидкости. [23]
Это уравнение называется первым началом термодинамики и представляет одну из форм общего закона сохранения энергии. В первом начале отражена возможность превращения теплоты, подводимой к рабочему телу, в работу. Поэтому уравнение ( 13) можно прочесть так: подводимая к рабочему телу теплота расходуется на увеличение его внутренней энергии и на совершение работы против внешних сил. [24]
Чтобы составить уравнение баланса энергии в движущихся жидкости или газе, вспомним общий закон сохранения энергии, который в применении к движущемуся индивидуальному объему можно формулировать так: изменение полной энергии объема жидкости или газа за бесконечно малый промежуток времени равно сумме элементарных работ внешних массовых и поверхностных сил, приложенных к выделенному объему и его поверхности, сложенной с элементарным количеством тепла, подведенным извне к объему за тот же промежуток времени. [25]
Эта формулировка первого закона термодинамики есть примененное к конкретным условиям и конечным системам количественное выражение общего закона сохранения энергии, в соответствии с которым энергия не создается и не исчезает. [26]
Уравнение ( 2 - 15) представляет собой выражение первого закона термодинамики, являющегося частным случаем более общего закона сохранения энергии. [27]
Хотя мы рассматриваем здесь идеальный газ, но уравнение ( 10 - 6), полученное из общего закона сохранения энергии, справедливо и для течения вязкого газа при отсутствии теплообмена с внешней средой. [28]
Предложенная им теория построена на сочетании кинетических представлений о процессах формирования и роста устойчивых центров конденсации с общими законами сохранения энергии, массы и количества движения протекающей среды. [29]
Связь между энергией газа, совершенной им работой и подведенным теплом в термодинамике устанавливает первое начало, являющееся частным случаем общего закона сохранения энергии. [30]
Страницы: 1 2 3 4