Положение - максимум - интенсивность
Cтраница 1
Положения максимумов интенсивности аморфного и жидкого Bi очень близки. [1]
Положения максимумов интенсивности соответствуют положениям пиков от кристаллов. [2]
Положение максимума интенсивности энергии н спектре с ростом температуры передвигается в направлении коротких волн. [3]
Для нахождения положения максимумов интенсивности ( рис. 41) определяют положение середины отрезков, соединяющих точки профиля линии, лежащие по разные стороны от максимума и имеющие равные интенсивности. Интенсивность линии определяют как разность между измеренной интенсивностью и интенсивностью фона, изменение которого в пределах линии считается линейным. Полученные точки соединяют кривой, которая экстраполируется до профиля линии. [4]
 |
Значения г, и W, для серы. [5] |
Ясно, что положение максимумов интенсивности при плавлении не меняется, также не меняются г и N. Можно предположить, что в жидкой S сохраняются группировки атомов с конфигурацией, существующей в тве. [6]
При радиоволновом контроле геометрическим методом определение положения максимума интенсивности СВЧ-излучения производится путем анализа распределения интенсивности излучения в пространстве. Наиболее надежным способом нахождения максимума является запись кривой распределения на бумагу, магнитофонную ленту или носитель информации аппаратуры с запоминающим устройством ( например, на осциллоскоп с памятью или в ЭВМ), для чего необходим также механизм перемещения. При наличии острого максимума возможно использование и прямопоказывающих приборов. В связи с этим по сравнению с другими методами контроля геометрический имеет болыцо. [7]
Такое предположение подсказывается и самой рентгенограммой, а именно близостью положений максимумов интенсивности для жидкости к дискретным линиям твердого тела. В частности, В. И. Данилов [40] графически сопоставил кривые интенсивности для размытых идеальных структур с экспериментальными данными для ряда металлов. [8]
В симметричных молекулах ( так же как и в несимметричных) положение максимумов интенсивности в прогрессиях по полносимметричным колебаниям зависит от изменения положения потенциальных минимумов при изменении соответствующих длин связей и углов, меняющихся при таких колебаниях в верхнем и нижнем состояниях. Вообще при поглощении излучения молекулой, находящейся на самом низком колебательном уровне основного состояния, в данной прогрессии наблюдается только один максимум интенсивности. Однако если возбуждены колебательные уровни основного состояния, то, как и для двухатомных молекул, могут наблюдаться прогрессии с двумя или даже с большим числом максимумов интенсивности. [9]
Для узких нерасщепленных линий угол с достаточной точностью можно определять как положение максимума интенсивности, предполагая, что максимум интенсивности совпадает с центром тяжести линии. Для расщепленных или размытых линий следует определять положение центра тяжести каждой а1иаа - линии. [10]
Таким образом, как и при работе в областях гомогенности, положение максимума интенсивности ионного тока на изотерме позволяет установить состав молекул, из которых образованы данные ионы. [11]
 |
Зависимость интенсивности изотропной составляющей релеевского рассеяния от концентрации в растворах пиридин - метиловый спирт ( / и пиридин - этиловый спирт ( 2 при 25. [12] |
Но изменения все же имеются и выражаются прежде всего в том, что положение максимума интенсивности немного смещается при нагревании к более высоким концентрациям пиридина. А это в свою очередь является следствием того, что интенсивности при различных концентрациях меняются неодинаково. [13]
Предположим для определенности, что в спектрах отражения исходного и закристаллизованного стекол имеется по спектральной полосе, положения максимумов интенсивностей в которых совпадают, как это часто бывает на опыте. Форма же полос и абсолютные значения интенсивностей будут при этом, конечно, различными. Предположим далее, что происхождение полосы связано с внутренними колебаниями какой-то группы атомов. [14]
Кондратьев предположил, что вероятность всех переходов примерно одинакова, и на этом основании вывел выражение для положения максимума интенсивности полосы. Предположение о равенстве вероятностей всех переходов, повидимому, слишком приближенно, поскольку они почти наверное убывают с увеличением колебательного квантового числа. Следует также ожидать, что самопоглощение света молекулами НС1 может смещать максимум, как это имеет место с молекулами С02 в пламени бунзеновской горелки. [15]
Страницы: 1 2 3