Положение - фронт - пламя
Cтраница 2
 |
Распределение скорости и температуры в поперечном сечении турбулентного диффузионного факела.| Конфигурация факела СО и CsHg при. [16] |
Приведенное сопоставление факелов СО и С3Н8 при совпадении положения фронта пламени не является, естественно, единственно возможным. [17]
Следует заметить, что проведение качественной киносъемки процесса изменения положения фронта пламени затруднительно из-за того, что излучательная способность системы сильно меняется с изменением концентрации твердой фазы. [18]
Особенно показательны в этом смысле опытные точки, соответствующие положению фронта пламени непосредственно у закрытого конца. В этот момент колебания происходят с частотой второй гармоники, причем по мере приближения фронта пламени к закрытому концу трубы процесс колебаний начинает явно нарушаться. Внешне это проявляется в исчезновении регулярности, быстром падении частот колебаний. [19]
Положение максимальных значений средних температур в факеле не совпадает с положением фронта пламени, и оценка длины факела по положению максимума температуры приводит к существенному занижению длины факела. Хорошее совпадение расчетных значений длины факела и средних концентраций с экспериментальными данными позволяет рекомендовать приведенную методику для расчета длины факела, положения фронта пламени, распределения средних температур и концентраций в факеле. [20]
Соотношения ( 2.22 а) и (2.226) показывают, что скорость газов в заданном сечении не зависит от положения фронта пламени и имеет постоянное значение в течение всего времени от момента зажигания ( если считать, что зажигание осуществляется не в точке, а по плоскости) до момента подхода пламени к выбранному сечению. [21]
Если реакционная смесь ( образованная из окислителя и горючего) поступает в зону реакции непрерывно с постоянной умеренной скоростью, то положение фронта пламени остается неизменным. Такое пламя называется неподвижным. [22]
Из вышеизложенного следует, что в ламинарном потоке как при горении заранее не перемешанных газов, так и при горении однородной смеси положение фронта пламени можно определить, не рассматривая деталей химической кинетики. [23]
Дело в том, что на самом деле существует много различных механизмов обратной связи, которые в конечном итоге приводят к колеблющемуся тепловыделению или колебаниям положения фронта пламени ( или к тому и другому одновременно) и через них, как было показано выше, к возбуждению и поддержанию акустических колебаний. При этом оказывается, что главным механизмом обратной связи может оказаться то один, то другой, в зависимости от конкретных условий опыта. [24]
При использовании уравнения (6.13) для измерения скорости горения необходимо осуществлять запись изменения давления во времени Р f ( t) с использованием датчиков давления и запись положения фронта пламени во времени r f ( t) посредством фотографирования пламени. Величину dP / dr измеряют по наклону кривой зависимости P f ( r), исключая время t из зависимостей Р и г от времени. [25]
Поджог смеси осуществляется в геометрическом центре сосуда. Положение искривленного фронта пламени будем определять положением некоторого условного поперечного сечения сосуда, находящегося на расстоянии х от сечения, в котором произведен поджог, считая, что объем части сосуда между этими сечениями равен действительному объему продуктов сгорания между сечением, в котором произведен поджог, и искривленным фронтом пламени. [26]
В двухфазной смеси возможно поджигание соседней капли от горящей, если период индукции меньше, чем время существования уже горящей капли. В этом случае положение фронта пламени будет стабилизироваться при еще меньшей степени испарения жидких углеводородов, так как пространство, разделяющее поджигаемую каплю от поджигающей, может быть заполнено топливными парами, концентрация которых еще недостаточна для образования горючей смеси. Необходимо только, чтобы горючая смесь образовалась ов зоне поджигаемой капли. Следовательно, в этом случае не требуется испарения даже 30 % всего введенного топлива. [27]
При математическом рассмотрении нужно решить уравнения диффузии для газа и для кислорода при определенных начальных и граничных условиях, дополненных условием, что во фронте пламени молекулы газа и кислорода соединяются, образуя инертные продукты сгорания. Но, пока положение фронта пламени не определено, одно из граничных условий остается неопределенным. Это затруднение, однако, легко обойти с помощью следующего простого приема: так как кислород, соединяясь с горючим газом, образует инертные продукты сгорания, то для целей математического анализа кислород можно рассматривать как отрицательный горючий газ. Таким образом, концентрация с2 кислорода будет эквивалентна концентрации - c2 / i горючего газа. Мы можем теперь рассматривать наш процесс как диффузию положительного газа в отрицательный газ, а фронт пламени будет представлять собой поверхность, где концентрация горючего газа равна нулю. Вопрос сводится, таким образом, к задаче о диффузии одного газа при определенном начальном распределении и определенных граничных условиях. [28]
При математическом рассмотрении нужно решить уравнения диффузии для газа и для кислорода при определенных начальных и граничных условиях, дополненных условием, что во фронте пламени молекулы газа и кислорода соединяются, образуя инертные продукты сгорания. Но, пока положение фронта пламени не определено, одно из граничных условий остается неопределенным. Это затруднение, однако, легко обойти с помощью следующего простого приема: так как кислород, соединяясь с горючим газом, образует инертные продукты сгорания, то для целей математического анализа кислс род можно рассматривать как отрицательный горючий газ. Мы можем теперь рассматривать наш процесс как диффузию положительного газа в отрицательный газ, а фронт пламени будет представлять собой поверхность, где концентрация горючего газа равна нулю. Вопрос сводится, таким образом, к задаче о диффузии одного газа при определенном начальном распределении и определенных граничных условиях. [29]
Описанный выше прибор применяется при экспериментальном определении скорости распространения пламени так называемым статическим методом. Сущность этого метода состоит в том, что положение фронта пламени, перемещающегося вдоль трубки, фиксируется через определенные промежутки времени с помощью киносъемки. Затем расстояние между двумя соседними положениями фронта пламени делится на соответствующий промежуток времени, что и дает величину скорости распространения пламени. [30]
Страницы: 1 2 3 4