Полоса - испускание
Cтраница 1
Полосы испускания Си2О сдвинуты в сторону низких энергий по сравнению с металлом, а полосы СиО сдвинуты еще больше. Здесь также наблюдается сужение полосы, более ярко выраженное в случае СиО, что, вероятно, указывает на сжатие Зй-электрснной оболочки меди, которое становится все в большей степени заметным по мере того, как атомы меди удаляются друг от друга и уменьшается перекрывание их волновых функций. [1]
Полуширину полос испускания для линий К - и L-серий нельзя непосредственно сравнивать, так как для этих линий она составляет различную по величине часть Ттл - - единственной имеющей физический смысл характеристики изучаемого металла. Поэтому выводы, построенные на количественном сопоставлении измеренных на опыте полуширин Кя112 -, К ( 35 - и Laj-линий, неверны и обычно приводят к иллюзорным, противоречивым, а часто и физически абсурдным, результатам. [2]
Ниже приведены полосы испускания, наблюдавшиеся Джонсоном. Они довольно сильно маскируются интенсивными полосами первой отрицательной системы кислорода. [3]
Неожиданное появление полос испускания, наблюдаемое в стеклообразных растворителях при низкой температуре, следует подвергнуть тщательному изучению, чтобы убедиться, что они не вызваны кристаллизацией части растворенного вещества в процессе охлаждения. Присутствие растворенной и кристаллической форм эквивалентно присутствию двух различных веществ, так как, вообще говоря, кристаллы имеют специфические спектры флуоресценции и фосфоресценции. Для кристаллов некоторых соединений особенно характерно быстрое и ( или) замедленное испускание возбужденного димера, который ошибочно может быть принят за примесь. [4]
Как правило, полоса рентгеновского испускания соединений с полупроводниковыми свойствами или изоляторов наблюдается при меньшей энергии, чем полоса испускания соответствующего металла. С другой стороны, край поглощения обычно смещен к более высоким энергиям. [5]
Ширина Кр5 - полосы испускания атомов никеля и меди не представляет собой постоянной величины у всех сплавов изученной системы. Нельзя говорить и о постепенном изменении этой величины в зависимости от состава, как это делают, например, Фридман и Биман [48] на основании изучения трех сплавов данной системы. [6]
Как изменяется интенсивность полос испускания для атомов обоих компонентов в сплавах различного состава. [7]
Наблюдались две системы полос испускания подобного типа: упоминавшиеся ранее полосы NH2 в спектрах испускания различных пламен, в спектрах разрядов, а также в спектрах комет. Единственное отличие от спектра поглощения заключается в том, что в спектре испускания появляются полосы, у которых в нижнем состоянии возбуждено по одному или по нескольку квантов одного или большего числа колебаний. Второй является система полос в спектре пламени окиси углерода, которые оставались не - отнесенными в течение нескольких десятилетий. В нижнем же ( в основном) - состоянии, в котором молекула линейна, в переходах участвуют высокие возбужденные колебательные уровни. Наблюдается характерное чередование четных и нечетных подполос в последовательных полосах прогрессии по v2, однако колебательная структура усложнена наличием резонанса Ферми. Переход относится к параллельному типу ( фиг. Для этого необходимо знать разности энергий между уровнями с различными значениями I в нижнем состоянии. [8]
Поскольку интенсивности линий и полос испускания по-разному зависят от ширины щели, спектральное распределение источников, имеющих как линейчатое, так и сплошное излучение, нужно изображать особым способом. ДА, получается спектр, аналогичный верхнему спектру на рис. 48, где континуум дает гладкую кривую, на которую налагаются пики в виде треугольников с полушириной полосы ДА. [9]
Недавно [8] обнаружено смещение полосы испускания полярных растворов ряда сложных соединений при возбуждении малыми частотами. Интерпретация этого эффекта может быть дана с помощью схемы четырех электронных уровней, реализующейся под влиянием ориентационного движения молекул растворителя. [10]
При исследовании края поглощения или полосы испускания с целью сопоставления их положения в спектрах металла и его окислов необходимо производить измерения относительно одного и того же стандартного уровня; в случае свободного атома в качестве такого начала отсчета следовало бы выбрать уровень, энергия которого в вакууме равна нулю. Простые соображения, основанные на результатах фотоэлектрических измерений и на указанных выше данных о сдвигах в рентгеновских спектрах, позволяют сделать вывод о том, что энергия уровня Lni в СиО ниже, чем в металлической меди. Результаты расчетов, выполненных для свободных атомов, приводят к противоположному заключению. [11]
Ввиду невозможности точных измерений внутри полосы испускания можно лишь строить предположения о том, что может произойти в действительности. Обычно считается, что люминесценция существует до тех пор, пока и, не достигает длины волны X, при которой лучистый поток люминесценции имеет максимальную величину. В примере на рис. 2.49 это происходит при длине волны около 610 нм. [12]
Приведенные ниже значения длин волн полос испускания, наблюденных Рунге, даны по измерениям Лохте-Хольтгревена и Дике. [13]
 |
Соотношение ширины спектральной полосы источника ( 7 и полос поглощения ( 2, 3. [14] |
Для различных приборов спектральная ширина полосы испускания источника может быть различной. Поэтому в спектрофотометрии построение градуировочного графика и измерение оптической плотности анализируемого образца необходимо выполнять на одном и том же приборе. [15]
Страницы: 1 2 3 4