Cтраница 1
Законы дисперсии и диффузии в пористых средах, применяемые инженерами-нефтяниками при изучении миграции нефти и газа, используют при изучении вторжения морских вод в прибрежные водоносные горизонты. Область движения флюидов через пористые среды не ограничена горными породами и грунтами: инженеры-механики исследуют процесс теплообмена, связанный с движением газа через пористые среды; инженеры-химики изучают перенос газа из смеси в жидкий растворитель. [1]
Обсудим законы дисперсии малых колебаний квантового кристалла. [2]
Его решения определяют законы дисперсии С. [3]
Таким путем определяются законы дисперсии для коллективных мод. [4]
На рис. 5 сравнены законы дисперсии квазичастиц в сверхтекучей ( верхняя кривая) и нормальной ферми-системах. [5]
В реальных кристаллах скорости и законы дисперсии неодинаковы в разных направлениях, так что не следует ожидать такой простой анизотропии. Тем не менее различие показателей экспонент при любых вычислениях приводит к анизотропии, сильно зависящей от температуры. [6]
Для квазичастиц, как увидим ниже, возможны законы дисперсии и более общего вида. Механические свойства таких квазичастиц имеют много необычных особенностей. В частности, само понятие массы квазичастицы является совершенно условным. [7]
При вещественных k вещественная величина to должна быть положительной - колебания должны затухать ( а не самопроизвольно усиливаться) со временем, Все найденные в задачах 2 и 3 законы дисперсии этим свойством обладают. [8]
Использование в теории В. В. Тарасова одинаковых законов дисперсии для различно поляризованных волн ( именно законов дисперсии продольных волн в стержне) означает, что в качестве континуальной модели атомной цепочки или слоя принята гибкая натянутая струна, у которой, как известно, законы дисперсии одинаковы для различно поляризованных волн. Принятие такой модели гипотетично, и модель нуждается в объяснении, однако наиболее важный критерий в оценке модели - практика - подтверждает, что теорией В. В. Тарасова хорошо описывается большое число цепных и слоистых структур. Возможно, что при разумном предположении о соотношении упругих коэффициентов для различно поляризованных волн удастся описать теплоемкости этих веществ теорией В. В. Тарасова, как это имело место у полиэтилена и графита. Я хотел бы сказать, что теория Тарасова игнорирует структуры, отличающие друг от друга цепные и слоистые кристаллы, и поэтому так же, как теория Дебая по отношению к трехмерным структурам, не может претендовать на универсальность по отношению ко всем цепным и слоистым кристаллам. [9]
Действие дефектов на границу в данном приближении приводит к появлению дополнительного давления на границу в виде слагаемого KU в правой части уравнений движения границы (1.6) и (2.1), где К / 12 и / - среднее расстояние между закрепляющими границу дефектами и, значит, к добавлению непосредственно коэффициента К в правые части уравнений (1.17) и (2.18), описывающих законы дисперсии изгибных колебаний доменных границ в чистых сегнето-электриках и сегнетоэлектриках-сегнетоэластиках. [10]
В замедляющих Системах без потерь, как показано иже на примерах, возможна положительная и отрицательная, аномальная и нормальная дисперсия. Все законы дисперсии замедляющих систем, естественно, обусловлены неквантовыми эффектами. [11]
Необходимые для проведения анализа законы дисперсии фононов были взяты из данных по неупругому рассеянию нейтронов [5] и аппроксимированы следующим образом ( рис. 3): на каждом из участков закон дисперсии линеен, поперечные акустические и оптические моды вырождены. [12]
При вещественных k вещественная величина ico должна быть положительной - колебания должны затухать ( а не самопроизвольно усиливаться) со вре менем. Все найденные в задачах 2 и 3 законы дисперсии этим свойством обладают. [13]
При вещественных k вещественная величина iuj должна быть положительной - колебания должны затухать ( а не самопроизвольно усиливаться) со временем. Все найденные в задачах 2 и 3 законы дисперсии этим свойством обладают. [14]
Для графического изображения зонной структуры зависимость R ( k) рассматривают не во всей первой зоне, а в отдельных симметричных точках иди вдоль отдельных симметричных направлений. Ввиду так называемой точечной симметрии этих кристаллов законы дисперсии совпадают для каждого из всех шести направлений, эквивалентных по симметрии направлению [100], и для восьми направлений, эквивалентных направлению [111] ( см. разд. Поэтому законы дисперсии для направлений [100] и [111] дают хорошее представление о зонной структуре во всей первой зоне. [15]