Cтраница 2
В заданиях используются законы преобразования сигналов системами во временной ( с использованием импульсной переходной функции), частотной ( с использованием передаточной функции) и спектральной ( с использованием СХ) областях. [16]
Мы подробно изучили законы преобразования теплоты в работу и свойства рабочих тел, которые применяются для осуществления процессов преобразования. [17]
Эти соотношения позволяют найти законы преобразования любых термсдниамич. [18]
Необходимо лишь точно знать законы преобразования исследуемых величин в электрич. [19]
Подобным же образом, задавая законы преобразования, можно определить ковариантные величины. [20]
Подчеркнем еще раз, что законы преобразования ( 3) и ( 6), хотя они и выведены из того требования, чтобы уравнения Максвелла ( 1) и ( 2) сохраняли при этих преобразованиях свой вид, должны быть, по крайней мере в принципе, объектом непосредственной экспериментальной проверки. Мы видим, таким образом, что электромагнитные поля ведут себя в согласии с обеими формами частного принципа относительности. [21]
Эти формулы можно получить, сравнивая законы преобразования обеих частей равенств, определяющих любую из ковариантных производных, и требуя, чтобы эти законы для обеих частей были одинаковы. [22]
Поэтому возможные типы волновых функций и их законы преобразования могут быть получены исследованием конечномерных ( неприводимых) представлений группы Лоренца. Подобное исследование составляет особый раздел теории представлений групп, результат которого сводится к следующему. [23]
Таким образом, в предельном случае VCc законы преобразования теории относительности и ньютоновской механики совпадают. Это означает, что теория относительности не отвергает преобразований Галилея как неправильные, но включает их в истинные, законы преобразования как частный случай, справедливый при УСс. В дальнейшем мы увидим, что это отражает общую взаимосвязь между теорией относительности и ньютоновской механикой - законы и соотношения теории относительности переходят в законы ньютоновской механики в предельном случае малых скоростей. [24]
Как известно, в общем случае следует различать законы преобразования для контравариантных и кова-риантных компонент векторов и тензоров. [25]
До сих пор мы рассматривали только такие геометрические величины, законы преобразования которых линейны и однородны. Помимо них, существуют геометрические величины и других типов. Например, к числу геометрических величин принадлежит аффинная связность. Закон ее преобразования линеен, но не однороден. [26]
В данном параграфе, носящем вспомогательный характер, мы рассмотрим законы преобразования координат в произвольном вещественном евклидовом пространстве Е Возникающие при этом наводящие соображения делают более прозрачным понятие тензора, вводимого в следующем параграфе. [27]
В данном параграфе, носящем вспомогательный характер, мы рассмотрим законы преобразования координат в произвольном вещественном евклидовом пространстве Еп. Возникающие при этом наводящие соображения делают более прозрачным понятие тензора, вводимого в следующем параграфе. [28]
В данном параграфе, носящем вспомогательный характер, мы рассмотрим законы преобразования координат в произвольном вещественном евклидовом пространстве Еп. Возникающие при этом наводящие соображения делают более прозрачным понятие тензора, вводимого в следующем параграфе. [29]
В данном параграфе, носящем вспомогательный характер, мы рассмотрим законы преобразования координат в произвольном вещественном евклидовом пространстве Еп Возникающие при этом наводящие соображения делают более прозрачным понятие тензора, вводимого в следующем параграфе. [30]