Полуугол

Cтраница 1

Схематическая диаграмма энергетических уровней в рубиновом лазере.| Схематическое изображение оптического резонатора, содержащего рубиновый стержень и ксено-новую разрядную лампу. [1]

Полуугол этой верхушки крыши больше критического угла. Свет, распространяющийся вдоль оси стержня и падающий на указанный его конец, отражается на 180 и возвращается на ось. Другой конец стержня отрезается под углом Брюстера, поэтому в какой-то степени поляризованный свет никак не отражается на этой поверхности. Снаружи устанавливается выходное зеркало. [2]

Конический насадок ( полуугол конуса 15, 30 и 40) имел диаметр основания несколько больший, чем диаметр иглы. Один из насадков показан на фиг. [3]

Распределение скоростей в суживающихся и расширяющихся каналах с плоскими стенками. По измерениям Никурадзе. а - аполовина угла раствора. Я - ширина канала.| Распределение скоростей в расширяющемся канале, для которого полу угол раствора а5. Асимметрия распределения скоростей является признаком начинающегося отрыва пограничного слоя.| Распределение скоростей в расширяющемся канале с полууглом раствора а 6. На правой стенке канала начинается возвратное течение и отрыв.| Распределение скоростей в расширяющемся канале с полууглом раствора а 8. Возвратное течение полностью развилось. Течение перебрасывается от одной стенки к другой. [4]

До тех пор, пока полуугол раствора а расширяющегося канала не превышает 4, распределение скоростей по ширине канала совершенно симметрично и не обнаруживает никаких признаков отрыва пограничного слоя. Но как только угол а расширяющегося канала становится больше 4, распределение скоростей существенно изменяется. Мы видим, что теперь распределение скоростей несимметрично относительно оси канала. При а 5 ( рис. 22.2) возвратное течение еще не возникает, но зато, на одной из стенок только что начинается отрыв. Случайные возмущения приводят к попеременному прижиманию течения то к одной, то к другой стенке. Эта неустойчивость является признаком начинающегося отрыва, Впервые отрыв происходит, как показывают измерения И. При угле а 6 ( рис. 22.3) асимметрия течения становится четко выраженной, и на одной из стенок теперь происходит полный отрыв. [5]

Сферическая система координат л, 6, ф ( начало С и локальная декартова система Oyif / гУз для сдвигового течения между вращающимися относительно друг друга конусом и пластиной. [6]

Рассмотрим правильный круговой тупоугольный конус ( у которого полуугол при вершине немного меньше 90), вращающийся вокруг своей вертикальной оси с вершиной С, расположенной в центре покоящейся горизонтальной пластины. Пусть угловая скорость вращения конуса равна 00 и движение происходит против часовой стрелки. [7]

Далее, мы можем присоединить в плоскости г четвертый полуугол, которому должна соответствовать нижняя полуплоскость. Так как третий и четвертый полууглы вместе образуют область glt а ей отвечает область Е фиг. [8]

Из фотографии 18, а следует, что полуугол струи равен приблизительно 3 2, однако в данном случае этот угол характеризует не расширение струи, а расширение светящейся зоны реакции. Эта величина находится, таким образом, между двумя измеренными значениями углов, что вполне правдоподобно. [9]

Далее, мы можем присоединить в плоскости z четвертый полуугол, которому должна соответствовать нижняя полуплоскость. [10]

Картина образования вихрей зависит от величины относительного угла атаки ос / 9с, где 0С - полуугол при вершине конуса. [11]

Модель рифленой сталь-вой гибкой арки ( Мейерхоф. [12]

Мейерхоф нашел, что большие модели рифленых стальных круглых арок с постоянным сечением, имеющие радиус 12 дм, пролет - 23 4 дм, полуугол - 77 ( см.рис. 5.25), подвержены внезапной катастрофической потере устойчивости и разрушению в вершине при малых глубинах заложения, а также местным пластическим деформациям вблизи пяты арки при глубине заложения более 1 / 6 радиуса. Такие арки при испытании были помещены в утрамбованный песок. [13]

Задается полуугол раствора конуса i. [14]

Предположим, что в декартовой системе координат xyz с помощью метода [1, 2] ведется расчет сверхзвукового пространственного течения с явным выделением поверхности ударной волны, отделяющей расчетную область от однородного набегающего потока. Согласно [3], для каждой точки прямолинейного участка этой линии ось конуса влияния параллельна вектору набегающего потока qoo, а полуугол при вершине определяется из условия касания этого конуса плоскости скачка уплотнения, проходящего через рассматриваемый прямолинейный участок. Ориентация этого скачка уплотнения находится из решения автомодельной задачи о взаимодействии двух полу бесконечных сверхзвуковых потоков, соприкасающихся вдоль указанного отрезка. Упомянутая задача является важнейшей составной частью используемого численного метода. [15]

Страницы: 1 2