Cтраница 2
В первом приближении полиэтиленовую цепь можно рассматривать как состоящую из жестких С-С звеньев, соединенных так, что любое звено может свободно вращаться по поверхности конуса, осью которого является следующее звено вдоль по цепи, а полуугол у вершины определяется валентным углом С - - С-С. [16]
Крэнка - Никольсона, описанного Холлом [32] и другими, при допустимых затратах машинного времени. Отрыв возникает в том месте, где угол р между поверхностными линиями тока и образующими обращается в нуль, и критерием отрыва служит величина Я ос / 9с, где а - угол атаки, 6С - полуугол при вершине конуса. Если при Я С 0 5 отрыв не возникает вообще, то при К 0 5 поток отрывается почти точно на подветренной образующей конуса. Поскольку характер особенности в месте отрыва известен из работы Брауна [33], положение отрыва определяется довольно точно путем простой экстраполяции теоретического решения ( фиг. [17]
Типичным сверхзвуковым снарядом является пуля. В этом случае возмущения давления формируются в конус с точечным источником при вершине. Возмущение не распространяется вверх по потоку от источника возмущения. Конус, ограничивающий возмущения, называется конусом Маха, а полуугол при вершине конуса - углом Маха. Это можно проиллюстрировать сравнением с движением точечного источника, как показано на фиг. Если движение происходит прямолинейно, то в каждый момент времени будут генерироваться волны давления бесконечно малой амплитуды, которые распространяются в виде сферических поверхностей со скоростью звука относительно жидкости. [18]
Рассмотрена задача о симметричном натекании плоской звуковой струи идеального ( невязкого и нетеплопроводного) газа на клиновидные препятствия, называемые далее клином и включающие собственно клин, плоскость и клинообразную выемку. Характерными особенностями рассмотренного течения являются: 1) ограниченность примыкающей к вершине клина области G дозвукового потока, 2) прямолинейность ограничивающих G звуковых линий ( ЗЛ) и 3) симметрия относительно биссектрисы внешнего угла между осью струи и образующей клина. По крайней мере две первые из отмеченных выше особенностей исследованного течения были известны и ранее. Достаточно очевидным, хотя это, по-видимому, специально не подчеркивалось, представляется и третье свойство. Поэтому основной результат данной заметки состоит в построении конкретных примеров и в определении функции / ( сг) / / / г, где сг - полуугол при вершине клина ( О а тг), / - расстояние вдоль его образующей ( или оси струи) до ЗЛ, a h - полуширина набегающей струи. Функция / ( сг), зависящая также от свойств газа ( для совершенного газа от показателя адиабаты г), получается из решения задачи и меняется от нуля при сг 0 до бесконечности при сг - тг. [19]