Cтраница 2
Оценка параметров вовникающих волновых полей может быть осуществлена путем математического моделирования процесса распространения и вваимодействия волн давления со средой и контактной поверхностью в скважине и окружающем ее пласте с помощью амшштудно - частотного анализа динамики описываемых потоков. [16]
В природе все существующие волновые поля находятся во взаимодействиях. Однако полезно предварительно исследовать изолированные поля, не взаимодействующие с другими полями. Квантовая теория свободного ( изолированного) поля, очевидно, должна быть наиболее простой. [17]
Во всех случаях использования волновых полей следует иметь в виду, что основной задачей акустической или гидродинамической обработки ПЗП является передача возможно большей энергии виброперемещений размещенным в поровых каналах кольматирую-щим частицам и проникшему из скважины инфильтрату раствора. [18]
Рассмотрим математическую модель преобразования волновых полей в топографических системах. [19]
Из (3.9) видно наличие волновых полей основного изображения, которые содержат предметные волны, и волновых полей сопряженного изображения, которые содержат волны, сопряженные предметным. Как и ранее, только тогда, когда восстанавливающая волна идентична опорной или волне, сопряженной с опорной, формируется волна, идентичная предметной или сопряженной с ней. [20]
Доказанные леммы показывают, что волновые поля в среде без поглощения на бесконечности не могут убывать быстрее чем 1 / г в трехмерном случае и 1 / к Г в двумерном случае. [21]
С помощью геометрооптических методов исследованы волновые поля в неоднородных средах. Систематически изложены как традиционные вопросы ( геометрическая оптика монохроматических волн), так и ряд обобщений, в том числе пространственно-временная геометрическая оптика нестационарных волновых полей, произвольно зависящих от времени, геометрическая оптика импульсных полей в диспергирующих средах, обратные задачи геометрической оптики, новые варианты теории возмущений для лучей и др. Впервые сформулировано достаточное условие применимости геометрической оптики, опирающееся иа волновые представления. [22]
Такую же физическую природу имеют волновые поля в упругой земной коре. Эти поля информативны для сейсмических разведок. Но волновые процессы, сопровождающие перенос энергии, а следовательно, и сигналов электромагнитными и акустическими полями вовсе не исчерпывают класс физических полей, информативных для технических разведок. [23]
Представления в виде ряда для волновых полей позволяют доказать леммы, необходимые при исследовании единственности решения внешних краевых задач. [24]
Обратимся к изучению свойств флуктуирующих волновых полей, уделяя внимание, главным образом, оптическому диапазону спектра. Любое электромагнитное поле, существующее в природе, испытывает флуктуации, тесно связанные с самим полем. Как правило, эти флуктуации происходят слишком быстро, что не позволяет непосредственно наблюдать их. [25]
Метод последовательной регистрации на голограмме волновых полей, рассеянных объектов в двух состояниях может быть распространен на случай многих экспозиций. Таким образом, реализуется многоэкспозиционная голографическая интерферометрия. [26]
Метод последовательной регистрации на голограмме волновых полей, рассеянных объектов в двух состояниях, может быть распространен на случай многих экспозиций. Таким образом, реализуется многоэкспозиционная голографическая интерферометрия. [27]
Амплитуда перехода между состояниями двух свободных волновых полей - электроН Но-позитронного и фотонного - может быть выражена рядом убывающих слагаемых. [28]
Определим хронологические спаривания для операторов основных волновых полей. [29]
Теоретической основой для адекватного анализа нелинейных волновых полей в дальнем поле служит аппарат обратной задачи рассеяния [8], который по существу является нелинейным обобщением спектрального подхода, кратко рассмотренного в § 2.6. Приведем ключевые моменты этого метода, необходимые для последующего изложения практических приложений. [30]