Cтраница 3
При очень низких температурах, когда волновые поля, связанные с молекулами, становятся много больше размеров молекул, возможно состояние, в котором все нижние квантовые уровни заполнены. Газ в таком состоянии заполнения уровней называется вырожденным. [31]
При рассеянии волн дифракционными решетками возникают сложные волновые поля, которые распределяются в пространстве по закономерностям, определяющимся геометрией структуры и свойствами первичного поля. Чтобы полностью, исследовать рассеянные поля, необходимо решить соответствующую краевую задачу. В настоящее время существуют и продолжают развиваться методы строгого математического анализа краевых задач теории дифракции волн на решетках [25, 49, 50, 52, 58, 63, 114], позволяющие с помощью вычислительной математики получить количественные данные о свойствах рассеянных полей. В дальнейшем при изучении ряда дифракционных закономерностей будут совместно использованы результаты строгого решения краевой задачи и положения, полученные в этой главе. [32]
В пассивной радиолокации объектами обработки являются случайные волновые поля, создаваемые тепловым излучением тел. Поэтому пассивную радиолокацию называют радиотеплолокацией или радиометрией. Радиометры работают в инфракрасной, миллиметровой и сантиметровой областях электромагнитного спектра. [33]
Вентцель, Введение в квантовую теорию волновых полей ( дополнения), Гостехиздат, 1947; M. [34]
Так как обе интересующие нас пары волновых полей образуются в результате просвечивания голограммы одним пространственно когерентным световым пучком, волновые поля каждой пары могут интерферировать между собой и давать стационарную интерференционную картину. Но волновое поле 3 отличается от волнового поля 3 ( так же как поле 4 от поля 4) тем, что между их голографической записью объект был деформирован. [35]
Книга посвящена основам теории цифрового представления волновых полей, их преобразованиям, алгоритмам вычисления этих преобразований, синтезу ц записи голограмм, пространственным фильтрам для оптических систем обработки данных, визуализации информации, методам цифрового восстановления голограмм и интерферограмм, цифровому моделированию топографических процессов. Показано применение методов в оптике, акустике, измерительной технике, при неразрушающем контроле. [36]
Так как обе интересующие нас пары волновых полей образуются в результате просвечивания голограммы одним пространственно когерентным световым пучком, волновые поля каждой пары могут интерферировать между собой и давать стационарную интерференционную картину. Но волновое поле 3 отличается от волнового поля 3 ( так же как поле 4 от поля 4) тем, что между их голографической записью объект был деформирован. [37]
На этом явлении основано голографическое восстановление волновых полей сложных объектов. [38]
В том случае, когда оба волновых поля получены голографически, можно управлять видом интерференционных полос и, таким образом, сделать измерения более гибкими. [39]
Как мы видели, голография позволяет записывать волновые поля и затем восстанавливать их в более поздний момент времени. [40]
Почему единое, основное поле может порождать многочисленные волновые поля, соответствующие различным видам элементарных частиц. [41]
Другая картина дифракционного процесса получается при рассмотрении волновых полей в реальном пространстве кристаллической решетки. [42]
Изложенная теория, описывающая возникновение и распространение волновых полей в кристалле, не может быть полной без рассмотрения векторов Пойнтинга, по которым распространяется энергия волновых полей. [43]
В последующих выкладках общий для всех характеристик волновых полей множитель ехр ( - ко /) опускается. [44]
Формула (30.9) выражает общий закон интерференции для стационарных волновых полей. При интерференции, осуществляемой делением амплитуды, например, в интерферометре Майкельсона, в формулу (30.9) вместо yi2 ( т) входит уп ( т), относящаяся к точке Pi, в которой происходит деление амплитуды. [45]