Cтраница 1
Спинорные поля, аннулируемые оператором D, иногда наз. [1]
Спинорные поля г зц и К имеют противоположную киральность. [2]
Система спинорных полей, удовлетворяющих полевым уравнениям и уравнениям для коммутаторов производных, образует точную систему, если все симметризованные производные могут принимать любые значения в произвольной точке, а все несим-метризованные производные могут быть выражены через симметризованные. Всем обычным самосогласованным системам полей ( например, системе Эйнштейна - Максвелла - Дирака) может быть придана форма точных систем. [3]
Рассмотрим совокупность всех спинорных полей одного и того же веса 5 на сфере единичного радиуса. При вращениях вокруг начала координат эти поля преобразуются друг через друга в соответствии с формулой ( 59 1), по некоторому бесконечномерному представлению. [4]
Рассмотрим в качестве примеров скалярные и спинорные поля. [5]
Такое определение твистора как пары спинорных полей ( второе из которых постоянно и является, по существу, производной первого) включает в себя описание поведения твистора как при трансляциях, так и при лоренцевых вращениях. [6]
Фундаментальными объектами в этой теории являются спинорные поля, сопоставляемые с кварками, которые взаимодействуют с неабелевыми калибровочными полями безмассовых векторных глюонов. Адроны трактуются как связанные состояния кварков. Однако, могут ли кварки существовать в свободном состоянии или нет - этот принципиальный вопрос в рамках КХД остается нерешенным. [7]
По аналогии с (6.1.13) желательно представлять [ ] - твисторы с помощью двух спинорных полей Ал и ЦА, опуская явную зависимость от выбора начала координат. [8]
Формула (4.21) описывает обычную регуляризацию Паули - Вилларса, которую мы подробно обсуждали выше на примере спинорных полей. Благодаря условиям (4.23) ведущие члены в асимптотике подынтегральных выражений сокращаются и интегралы становятся сходящимися. [9]
Необходимо напомнить, что эта формула относится к скалярным полям, тогда как в представляющих интерес физических процессах участвуют спинорные поля. [10]
Такое тройное совпадение, конечно, могло бы удивить, если бы нам не был известен уже развитый формализм спинорных полей в тетрадной форме; однако в любом случае нельзя не признать исключительной стройности этой теории. [11]
Сцв ковариантная производная также не зависит явно от g, поэтому явной зависимости от нет и во всех членах, описывающих спинорные поля. [12]
Геометрическая интерпретация констант а, с которой мы начали, основывается на выборе в качестве д метрики Фубини - Штуди, наследованной с CIV Такой выбор метрики не является общим: спинорные поля ф удовлетворяющие второму уравнению из (1.2), обязаны в этом случае быть тождественно нулевыми, поскольку скалярная кривизна метрики д положительна. [13]
Теория поля, описывающая релятивистские волновые свойства обычной материи, содержит сравнительно сложные понятия, известные под названием спиноров. Любое исследование спинорных полей вывело бы нас за рамки данной книги, и для иллюстрации наших рассуждений необходимо использовать значительно более простые системы. Несмотря на опасность оказаться в области нереального, лучше исследовать элементарные, иногда даже гипотетические примеры, которые проще выражают рассматриваемые принципы, чем пытаться провести значительно более сложный анализ, в котором эти принципы могли бы утонуть. Таким образом мы надеемся в общих чертах познакомить читателя с основными направлениями, в которых развивается теория поля. Для детального изучения предмета читатель может обратиться к исследованиям, перечисленным в списке литературы. [14]
В ней рассмотрен лагранжиан взаимодействия типа (7.3), но со скалярным ( а не псевдоскалярным) полем. В этом случае преобразованием Дайсона [61] для спинорных полей (7.3) приводится к свободному лагранжиану и, следовательно, S-матрица здесь будет единичной. Поэтому представляет известный интерес задача нахождения фурье-образов этих функций с помощью решения соответствующих уравнений. [15]