Cтраница 1
Поляризация плазмы в релаксационной зоне описывается уравнением (1.40); аналитических оценок здесь сделать не удается. [1]
За счет этого дрейфа происходит поляризация плазмы в возмущениях типа языков на поверхности плазмы, и если магнитное поле убывает наружу, то возникающее за счет поляризации электрическое поле приводит к выбросу плазмы. [2]
Важно подчеркнуть, что эффекты поляризации плазмы [44-53], [37-38] ( или другими словами появления неоднородности в распределении плотности плазменных электронов) включены в общем виде с самого начала в данное рассмотрение через функцию экранировки и ее производные. Интегрирование по F или по dFi / dxk компонентам приводит к отдельным распределениям поля или тензора неоднородности и, после применения соответствующих приближений, воспроизводит известные ранее результаты. [3]
В нашей записи Л учитывает статическую поляризацию плазмы. [4]
Двухжид-костные эффекты, которые проявляются в поляризации плазмы, будут рассмотрены ниже. [5]
Большая величина Еэф по сравнению с Е связана с поляризацией плазмы в окрестности пылевой частицы, индуцированной внешним электрическим полем. Поляризация плазмы приводит также к появлению у пылевой частицы дипольного момента р а3Еэф, направленного по направлению поля. [6]
Аналогично, второе слагаемое содержит произведение вероятности состояния частицы b на вероятность состояния облака поляризации плазмы, созданного частицей а. [7]
Этот результат, полученный в работе [6], существенно упрощается в пределе полного пренебрежения эффектом поляризации плазмы. [8]
Если имеется множество частиц, образующих плазму, то электрическое поле может возникнуть в результате поляризации плазмы при незначительном разделении положительных и отрицательных частиц. Движение плазмы в магнитных полях имеет фундаментальное значение для теории магнитных бурь и полярных сияний, поскольку эти явления вызываются потоками магнитной плазмы, которые выбрасываются Солнцем, пересекают межпланетное пространство и достигают геомагнитного поля. [9]
Этот результат, полученный в работе [6], существенно упрощается в пределе полного пренебрежения эффектом поляризации плазмы. [10]
При выполнении этих условии из уравнений Максвелла легко установить [3], что проводимость а 0, а действие полны сводится к поляризации плазмы. [11]
Большая величина Еэф по сравнению с Е связана с поляризацией плазмы в окрестности пылевой частицы, индуцированной внешним электрическим полем. Поляризация плазмы приводит также к появлению у пылевой частицы дипольного момента р а3Еэф, направленного по направлению поля. [12]
Без магнитного поля электронная концентрация и температура плазмы могут быть определены одновременно методом электрических ( лэнгмюровских) зондов. Этот метод основан на явлении поляризации плазмы. В методе зондов ярко проявляется важное свойство плазмы: она не подчиняется закону Ома. Сила тока определяется просто величиной заряда, который - переносится положительных потенциалах ток стремится к предельному значению, не зависящему от потенциала. Этот предельный ток называют током насыщения. Он определяется просто величиной заряда, который переносится электронами, ударяющимися о поверхность зонда при своем тепловом движении. Если известна тепловая скорость электронов, то из тока насыщения можно найти их концентрацию. Тепловую же скорость вычисляют из температуры электронов, которую находят по наклону той же вольт-амперной характеристики. [13]
Электроды создают в плазме электрическое поле. Вызываемое этим полем разделение зарядов приводит к поляризации плазмы. Для протекания через плазму стационарного тока необходимо, чтобы возникающий в плазме объемный заряд компенсировался электронами, приходящими извне. [14]
Это, разумеется, не означает пренебрежения самим эффектом поляризации плазмы. Напротив, само приближение квазинейтральности означает, что вычисленное в этом приближении продольное электрическое поле чрезвычайно сильно влияет на структуру фронта ударной волны. [15]