Поляризация - плазма
Cтраница 2
Протекающий в плазме постоянный ток замыкается либо внутри плазмы, либо вне ее при наличии введенных проводников ( электродов), соединенных внешней цепью. Если электроды не замкнуты, но к ним приложено напряжение, то происходит поляризация плазмы: в течение небольшого промежутка времени заряды сосредоточиваются у соответствующих электродов, образуя статическое поле внутри плазмы. [16]
Вынужденные колебания свободных электронов ионосферы происходят в про-тивофазе с действующей силой и вызывают поляризацию плазмы в сторону, противоположную электрич. [18]
Цепочка уравнений ББГКИ представляет собой систему интегро-дифференциальных уравнений для s - частичных функций распределения, каждое из которых содержит в правой части функцию более высокого ( s 1) - го порядка. Для расцепления этой цепочки используется приближение, в котором пренебрегаются тройные корреляции, и, кроме того, учитывается поляризация плазмы, отражающая факт взаимодействия заряда с большим числом соседей. [19]
В классическом газовом разряде ток течет между проводящими металлическими электродами. В последнее время все более широкое значение приобретают различные виды высокочастотного безэлектродного разряда, в котором индукционные токи возбуждаются переменными магнитными полями. В безэлектродном разряде текут замкнутые токи, не связанные с поляризацией плазмы. [20]
ЗЗ): принять во внимание роль мелкомасштабных Корреляций, которые ослабляются за времена, много меньшие времен релаксации, определяемых интегралами столкновений. Таким путем были получены кинетические уравнения Больцмана и Ландау. В [5] был также намечен путь получения кинетического уравнения и для системы заряженных частиц с кулоновским взаимодействием с учетом поляризации плазмы. [21]
Благодаря существованию больших градиентов электронной плотности во фронте ВУВ и высокой подвижности электронов, связанной с исключительной малостью их массы, создаются благоприятные условия для диффузии электронного газа относительно ионного, изменения концентрации электронов и возникновения объемных зарядов. Диффузия в холодной плазме существенно отличается от диффузии в смеси нейтральных газов. Дело в том, что малейшее изменение относительной концентрации электронов и ионов, которое приводит к образованию объемных зарядов и поляризации плазмы, сопровождается возникновением мощного электрического поля во фронте ВУВ. Поле препятствует дальнейшей поляризации и сдерживает диффузионный ток электронов. Электроны смещаются к передней границе ВУВ и наряду с областью повышенной концентрации электронов в передней части фронта возникает область пониженной концентрации в тыльной части фронта. [22]
Благодаря существованию больших градиентов электронной плотности во фронте ВУВ и высокой подвижности электронов, связанной с исключительной малостью их массы, создаются благоприятные условия для диффузии электронного газа относительно ионного, изменения концентрации электронов и возникновения объемных зарядов. Диффузия в холодной плазме существенно отличается от диффузии в смеси нейтральных газов. Дело в том, что малейшее изменение относительной концентрации электронов и ионов, которое приводит к образованию объемных зарядов и поляризации плазмы, сопровождается возникновением мощного электрического поля во фронте ВУВ. Поле препятствует дальнейшей поляризации и сдерживает диффузионный ток электронов. Электроны смещаются к передней границе ВУВ, и наряду с областью повышенной концентрации электронов в передней части фронта возникает область пониженной концентрации в тыльной части фронта. [23]
Наличие градиента концентрации в плазме обусловливает возникновение других градиентов, в том числе градиента электрического потенциала. Образование последнего можно объяснить тем, что под действием градиента концентрации электроны, обладающие большой подвижностью, опережают ионы, диффундирующие медленно, что приводит к поляризации плазмы. Возникающее электрическое поле тормозит дальнейшую диффузию электронов и ускоряет ионы. Стационарный диффузионный процесс обоих сортов частиц устанавливается тогда, когда результирующие скорости диффузии электронов и ионов становятся равными. Амбиполярной принято называть совместную диффузию электронов и ионов в плазме. Как видно, в динамике установления процесса амбиполярной диффузии принимают участие электростатические силы, откуда и название амбиполярной диффузии. Однако сама величина стационарного амбиполярного диффузионного потока не зависит от сил электрической поляризации плазмы. Дело в том, что происхождение амбиполярной диффузии обусловлено различием масс диффундирующих частиц. [24]
АФ Ф2 - Ф0 ( соответствующее размерное напряжение АС / ( Т0 / е) & Ф) оказывается конечной величиной. Примечательно, что значение этой величины уже не может быть рассчитано по скорости фронта и параметрам начального - состояния плазмы посредством граничных условий. Здесь находит свое выражение то обстоятельство, что структура фронта описывается большим числом переменных, нежели без-диссипативное течение по обе стороны фронта: в пределах структуры возможна поляризация плазмы, тогда как на бесконечности плазма квазинейтральна. Однако скачок потенциала АФ можно непосредственно измерить в эксперименте, причем если скачки гидродинамических величин определяются только условиями Гюгонио, то по результатам измерения АФ можно судить о структуре фронта ударной волны. [25]
Чтобы подчеркнуть статистический характер понятия электронейтральность плазмы и пригодность его для значительных объемов и достаточно больших промежутков времени, вместо термина нейтральность часто применяют термин квазинейтральность плазмы. Электронейтральность плазмы может быть нарушена под действием внешних электрических полей. Если в плазму вводится заряженное тело, то вблизи его происходит поляризация плазмы. Она сводится к притяжению зарядов противоположного знака и к отталкиванию зарядов одинакового знака от этого тела. При этом поле введенного тела экранируется. [26]
В нем могут излучаться только такие волны, фазовая скорость которых меньше или равна скорости частиц и поэтому меньше скорости света. Но зато для генерации в этом механизме не требуется ускорения частиц: излучают и частицы, движущиеся прямолинейно с постоянной скоростью - именно поэтому назвали его нетормозным. Сущность этого механизма заключается в следующем. Движущийся заряд поляризует плазму, притягивая к себе разноименные заряды и отталкивая одноименные. Если фазовая скорость распространения возмущений плотности зарядов в плазме меньше скорости движения внешнего заряда, то поляризация плазмы как бы не успевает двигаться за зарядом и отрывается от него. А это и приводит к излучению энергии, затраченной на поляризацию плазмы. [27]
Во-первых, массы ионов и атомов практически одинаковы, а сечение их столкновений друг с другом велико благодаря процессу резонансной перезарядки. Кроме того, большое значение сечения столкновений препятствует проскальзыванию ионов относительно атомов. Наличие внешних электромагнитных полей, действующих только на заряженные компоненты плазмы, может изменить эту ситуацию, поддерживая проскальзывание ионов, однако электрического поля поляризации плазмы для этого недостаточно. Значит, можно положить иа и1, считая, что в нулевом приближении. [28]
В нем могут излучаться только такие волны, фазовая скорость которых меньше или равна скорости частиц и поэтому меньше скорости света. Но зато для генерации в этом механизме не требуется ускорения частиц: излучают и частицы, движущиеся прямолинейно с постоянной скоростью - именно поэтому назвали его нетормозным. Сущность этого механизма заключается в следующем. Движущийся заряд поляризует плазму, притягивая к себе разноименные заряды и отталкивая одноименные. Если фазовая скорость распространения возмущений плотности зарядов в плазме меньше скорости движения внешнего заряда, то поляризация плазмы как бы не успевает двигаться за зарядом и отрывается от него. А это и приводит к излучению энергии, затраченной на поляризацию плазмы. [29]
Страницы: 1 2