Полярон

Cтраница 3

Как видно, теория полярона в ряде случаев приводит к правильным выводам. Однако при сопоставлении независимых данных и особенно при исследованиях с вари-ированием условий в широком диапазоне экспериментальные результаты не всегда хорошо согласуются с теорией, а в некоторых случаях даже противоречат ее предсказаниям. [31]

Спиновая и зарядовая структуры слоистых манганитов. [32]

Как предположено в [55], магнитные поляроны в таких слоистых структурах могут иметь эллипсоидальную или цилиндрическую формы, в зависимости от степени допирования. [33]

Ландау и С. И. Пекара ( теория поляронов), И. И. Френкеля ( экситоны), Б. И. Давыдова, Д. И. Блохинпева и А. И. Губанова ( выпрямление), Э. И. Адировича ( люминесценция), А. И. Ансельма по экси-тонам, а в последние годы особое значение имели работы американских физиков Бардина и Шокли. [34]

Это эквивалентно рассмотренному выше случаю полярона, причем оказывается, что несмотря на различие в тонкостях, обе теории приводят к сравнимой величине среднего радиуса распределения электрона в диэлектрике - 3 А. Полученный посредством строгого квантовомеханического расчета результат липший раз подтверждает точку зрения, что следует искать другие причины наблюдаемого характера и величины температурного сдвига максимума полосы поглощения оптического спектра. [35]

А такие значения энергии связывания полярона требуют активированной температурной зависимости величины ц при Т 100 К, что противоречит данным эксперимента. [36]

Эти авторы исходят из теории полярона Ландау ( 48 ], которая первоначально была развита для F-центров в кристаллах галогенидов щелочных металлов. Электрон взаимодействует с поляризованной им самим диэлектрической средой, причем понятие об особой полости, в которую он заключен, здесь не привлекается. Поэтому ясно, что подобный подход не годится для F-центров. Предполагается, что для полярных жидкостей истинное значение энергии связи лежит в пределах 1 - 2 эв. При этом вследствие поляризации среды электроном может происходить частичная ориентация дипольных молекул растворителя, которая будет углублять потенциальную яму и тем самым способствовать локализации в ней электрона. [37]

Наиболее интересные результаты получаются для поляронов малого радиуса, теория которых строится с учетом дискретного строения кристалла. Такое состояние может возникать при наличии избыточного электрона в узкой зоне проводимости или дырки в узкой валентной зоне ионного кристалла и при достаточно высокой поляризуемости смещения ионов. [38]

Последнее соотношение следует из теории поляронов слабой связи, из которой также следует, что поляроны слабой связи мало чем отличаются от электронов проводимости обычной зонной теории. [39]

Спектр оптического поглощения замороженных кристаллических растворов ЫСЮ4 ( а и КОН ( б. [40]

В то же время, если полярон локализуется на соль-ватационной оболочке аниона, суммарный заряд возникшего образования должен быть равен - 2, тогда как в случае катиона - нулю. Единственным выходом может служить предположение, что первичная частица не заряжена, но тогда она не может быть гидратированным электроном. [41]

Принято различать поляроны большого радиуса и поляроны малого радиуса. К первому типу относят поляроны, у которых эффективный радиус поляризованной области гораздо больше постоянной решетки; ко второму типу - поляроны, у которых эффективный радиус сравним с постоянной решетки или меньше ее. [42]

Вейс [105] приблизительно рассчитал эффективную массу полярона. [43]

Очевидно, что к Се02 теория полярона малого радиуса неприменима. [44]

Температурная зависимость подвижности полярона малого радиуса в прыжковом и зонном режимах. На рисунке показан коэффициент диффу. [45]

Страницы: 1 2 3 4