Помещение - атом
Cтраница 1
Помещение атома в любую точку ( х, у, z) в элементарной ячейке приводит к появлению атомов в семи других перечисленных точках. Аналогично для любой молекулы в элементарной ячейке существует семь других молекул, которые симметрично расположены по отношению к этим семи точкам. Для определения полного содержимого ячейки необходимо только перечислить одну восьмую часть точек. [1]
При помещении атома во внешнее электрическое поле его уровни энергии расщепляются. Для этого надо разложить приводимое ( 27 1) - мерное представление группы симметрии внешнего поля ( осуществляемое функциями JM) по неприводимым представлениям этой группы. При повороте на угол р вокруг оси z волновые функции JM умножаются, как мы знаем, на егМ, где М - проекция момента на данную ось. [2]
При помещении атома во внешнее электрическое поле его уровни энергии расщепляются. Для этого надо разложить приводимое ( 27 1) - мерное представление группы симметрии внешнего поля ( осуществляемое функциями JM) по неприводимым представлениям этой группы. При повороте на угол р вокруг оси z волновые функции JM умножаются, как мы знаем, на егМ где М - проекция момента на данную ось. [3]
При помещении атома в поле симметрии 0 - п симметрия всей системы становится Oh и преобразованиями симметрии системы остаются только преобразования, соответствующие группе О. При уменьшении количества преобразований группы может оказаться, что представление, которое было неприводимым, становится приводимым. Другими словами, если для бесконечного количества преобразований группы симметрии шара 2L - J-1 функции базиса не могут быть разделены на группы так, чтобы внутри каждой из них функции преобразовались бы только друг через друга, то для конечного выборочного числа этих преобразований, соответствующих группе Oh, это разделение может оказаться возможным. В этом случае неприводимое представление группы симметрии шара, которому соответствует один энергетический терм атома кратности вырождения 2L 1, для новой группы симметрии Он ( соответствующей помещению атома в кристаллическое поле симметрии Од) окажется приводимым. В результате оно распадется на несколько неприводимых представлений ( меньшей размерности), которым соответствует несколько энергетических термов ( меньшей кратности вырождения), - терм окажется расщепленным. [4]
При помещении атома во внешнее электрическое поле его уровни энергии расщепляются. Для этого надо разложить приводимое ( 2 / - f - 1) - мерное представление группы симметрии внешнего поля ( осуществляемое функциями JM) по неприводимым представлениям этой группы. [5]
 |
Пространственное квантование орбитальных моментов. [6] |
При помещении атома в магнитное поле возникает взаимодействие его магнитного момента с этим полем. [7]
При помещении атома в магнитное поле вследствие эффекта электромагнитной индукции возникает добавочный диамагнитный момент, направленный против поля. [8]
 |
Схема расщепления.| Схема термов сверхтонкой структуры для J 1, / 3 / 2, Я ( 0 0, / О.| Схема термов сверхтонкой структуры для J 5 / 2, / 3 / 2, Я ( 0 0, щ О. [9] |
При помещении атома во внешнее магнитное поле возникает дополнительная энергия, создаваемая взаимодействием магнитного момента атома с этим полем. [10]
При помещении атома в магнитное поле на изменение проекций векторов на внешнее поле накладываются дополнительные правила отбора. [11]
При помещении атома во внешнее магнитное или электрическое поле происходит расщепление спектральных линий - возникновение новых близлежащих линий. Это означает, что при данных п и / может быть несколько состояний электрона с одинаковой энергией. Такие состояния называются вырожденными. Вырождение исчезает при воздействии на электрон внешнего магнитного поля, что и приводит к появлению новых линий в спектре. Энергетические изменения при действии магнитного поля объясняются различием в характере расположения электронных облаков друг относительно друга ( см. рис. 3), а следовательно, и различными дозволенными углами поворота каждого из них в магнитном поле. [12]
При помещении атома в магнитное поле возникает взаимодействие магнитного момента атома с этим полем. [13]
При помещении атома в магнитное поле вследствие эффекта электромагнитной индукции возникает добавочный диамагнитный магнитный момент, направленный против поля. [14]
При помещении атомов и ионов между пластинками конденсатора ядра их смещаются к пластине отрицательно заряженной, а электроны - к положительно заряженной. Явление смещения электронов относительно ядер называется электронной поляризацией или деформацией. [15]
Страницы: 1 2 3