Cтраница 2
Таким образом, найдены поправки первого порядка малости к формулам, соответствующим случаю нулевого времени переключения. [16]
Теорема о равенстве нулю поправок первого порядка по нарушению SU ( 3) - симметрин к векторным вершинам. [17]
Таким образом, чтобы вычислить поправки первого порядка к энергии нулевого порядка состояния, имеющего п 5, / 2 и S l / z, необходимо лишь диагонализировать 3 х 3-матрицу. Этот пример показывает и другое. С точки зрения диагонализации оператора возмущения, который коммутирует с - г., любая схема, классифицирующая векторы, принадлежащие к пространству векторов старшего веса для заданного L, так же хороша, как и теоретико-групповая схема. [18]
Полученный результат показывает, что поправка первого порядка к энергии двух частиц со спином 1 / 2 состоит из двух частей. Первая Q никак не связана с наличием у частиц спина и имеет классический аналог. Знак второй части А зависит от взаимной ориентации спинов частиц ( от суммарного спина системы), хотя взаимодействие между спинами оператором V не учитывалось. Эта вторая часть А называется обменной энергией. Название обусловлено тем, что в функциях, стоящих под знаком интеграла перед оператором V, и в функциях, стоящих за оператором V, частицы взаимно обмениваются местами. Отсюда следует, что каждая частица как бы находится одновременно в обоих состояниях. [19]
Поэтому, принимая во внимание только поправки первого порядка, SX я W, получим, что. [20]
Для двухкратно вырожденного энергетического уровня определить поправки первого порядка к энергии и правильные функции нулевого приближения, если оператор энергии возмущения V не зависит от времени. [21]
Поправка второго порядка к энергии зависит от поправки первого порядка к волновой функции. [22]
Таким образом, из обращения в нуль поправок первого порядка для всякого одноэлектронного оператора мы можем заключить, что явное выражение для рнхф, задаваемое формулой ( 4) § 8 ( с добавлением шляпки), является правильным с точностью до первого порядка включительно. Иначе этот последний результат можно получить из того факта [17, 18], что сама матрица плотности р представляет собой среднее значение некоторого одноэлектронного оператора. [23]
Отметим, что в правой части уравнения поправки первого порядка по д / дг и d / dt точно сократились. [24]
Поправка А ( тт относится к группе поправок первого порядка малости, поэтому существенно сужает возможности применения формулы ( 4 - 58) в зонах фазовых переходов. [25]
Следует отметить, что поправка Дох является поправкой первого порядка малости и это существенно сужает пределы применимости формулы ( 2 - 61) в зонах фазовых переходов. [26]
Она может рассматриваться как приблизительно постоянная величина в поправке первого порядка. [27]
Величина в фигурных скобках, очевидно, и есть поправка первого порядка, и теперь мы покажем, что она обращается в нуль. [28]
Вычисления производятся методом теории возмущений; вызванные магнитным нолем поправки первого порядка к волновым функциям используются для вычисления плотности тока. [29]
При таком представлении функции & с нетрудно определить вид поправки первого порядка. [30]