Cтраница 3
Вычисления производятся методом теории возмущений; вызванные магнитным полем поправки первого порядка к волновым функциям используются для вычисления плотности тока. [31]
Это означает, что при калибровке Лондона можно пренебречь поправками первого порядка к волновой функции, обусловленными магнитным полем. [32]
Интересно отметить, что для значений Сх и С v поправка первого порядка, учитывающая влияние сил инерции, оказывается нулевой. [33]
Выражение во вторых скобках в уравнениях (10.227) и (10.228) дает поправку первого порядка к плотности замедлителя, учитывающую свободу передвижения, которую имеет нейтрон при прохождении блока горючего. Этот фактор соответствует изотропному члену (10.220) для описания пустот. Последняя скобка в обоих выражениях для т учитывает наличие каналов, имеющих форму параллельных щелей, и ее физический смысл был рассмотрен выше. [34]
Представим движение частицы в виде суммы движения в нулевом приближении и поправки первого порядка. В нулевом приближении движение частицы заключается в быстром круговом вращении с циклотронной частотой относительно центра вращения и дрейфовом движении вдоль силовой линии магнитного поля. Поправка первого порядка связана с дрейфом, вызванным однородным электрическим полем ( при L гъ и со соь влияние неоднородности электрического поля является эффектом второго порядка) и пространственной неоднородностью магнитного поля. [35]
Третий член введен в ( 5) для того, чтобы поправка первого порядка к энергии 8 Е ( Фо о) обратилась в нуль, так как в ПХФ энергия равна среднему значению точного гамильтониана. [36]
Поскольку функция r ( x, z) пропорциональна г, поправка первого порядка в pl ( x) тождественно равна нулю. [37]
То обстоятельство, что поле v ( 3) действительно дает поправку первого порядка, очевидно из следующих соображений. [38]
Легко видеть, что выведенные выше формулы теории малых возмущений являются поправкой первого порядка теории возмущений. [39]
Рассматривая все возможные возбужденные состояния набора осцилляторов, мы принимаем, что поправки первого порядка в энергии возбужденных состояний могут рассматриваться независимо друг от друга. Таким образом, в следующем разделе рассматривается просто одно возбужденное состояние свободной молекулы. В дальнейшем при обсуждении уточненных волновых функций и энергетических поправок второго порядка мы добавим индекс, позволяющий различать возбужденные состояния. [40]
Тогда сами предельные решения ( 54) останутся без изменения, однако все поправки первого порядка ( 55) для угла 0 обратятся в нуль. [41]
Величина искажения энергии, обусловленного энергией возмущения Р, имеет порядок - Р для поправки первого порядка и - Р2 / Д для поправки второго порядка, где А - характерное расстояние между энергетическими уровнями невозмущенной системы. Часто оказывается, что из-за наличия симметрии у системы поправка первого порядка к энергии равна нулю. Важно отметить, что поправку второго порядка к энергии можно вычислить по волновым функциям, включающим лишь поправку первого порядка; в общем случае поправку n - го порядка к энергии вычисляют по теории возмущений с помощью волновых функций ( п - 2) - го порядка. Поэтому, получив хорошее значение энергии, следует помнить, что волновые функции могут быть все еще слишком плохими. С другой стороны, можно с некоторым удовлетворением отметить, что хорошие значения энергии удается получить с помощью недостаточно точных волновых функций. [42]
Коэффициент 1 3 / 2Ф1 / 3 в формуле ( 61) представляет собой поправку первого порядка к закону Стокса, обусловленную наличием в потоке других частиц. Формулы такого же общего вида ( но с поправочными коэффициентами, отличными от 3 / 2) были получены и многими другими исследователями. Фамуларо и Хаппель [37] подытожили эти результаты. [43]
Как было показано теоретически [13], ньютоновская гипотеза, отраженная в уравнении (2.1.8), дает полную поправку первого порядка к теории совершенных жидкостей в предельном случае, когда все градиенты малы. [44]
Если совместим точку О с центром тяжести, то д0 будет равно нулю и в формуле не будет поправки первого порядка. [45]