Поправка - первое приближение
Cтраница 1
Поправка первого приближения равна среднему значению потенциала по объему. В нее вообще не входит периодическая часть потенциала: его среднее значение путем надлежащей калибровки энергии выбирается равным работе выхода электрона из кристалла, отсчитанной от дна энергетической зоны. Если зона соответствует состоянию отдельного атома с энергией ионизации Еп, которая в кристалле превращается в разрешенную полосу значений энергии, то можно рассматривать энергию электрона в зоне как кинетическую, если принять наименьшую энергию полосы за нуль. [1]
Поправка первого приближения (15.59), таким образом, намного превышает величину А2 7Е, вычисляемую по формуле (15.58), если только она не обращается в нуль в соответствии с правилами отбора. Именно эти правила отбора мы и собираемся исследовать с помощью нескольких характерных примеров. [2]
Обычно поправки первого приближения для X оказываются недостаточно точными. Тогда приходится использовать несколько приближений. [3]
Что касается поправки первого приближения Enl Vnn, то ее знак может быть любым. Эта поправка вычисляется по собственным функциям невозмущенного состояния, без поворота осей в гильбертовом пространстве. По существу ее следует просто включать в энергию невозмущенного состояния. Она определяет поправку к радиусу квадратичной поверхности точного гамильтониана Н Н0 V, проведенному в направлении я-й главной оси невозмущенного гамильтониана. [4]
Чтобы учесть поправку первого приближения, необходимо подставить два первых члена ряда (11.62) в исходное уравнение (11.61) 1И приравнять коэффициенты при первой степени малого параметра. [5]
Таким образом, поправка первого приближения к свободной энергии равна просто среднему значению возмущающей энергии V. Поправка же второго приближения всегда отрицательна и определяется средним квадратом отклонения V от своего среднего значения. В частности, если среднее значение V обращается в нуль, то в результате возмущения свободная энергия уменьшается. [6]
Этим значением определяется поправка первого приближения к свободной энергии - результат, формально совпадающий с полученным выше классическим. [7]
Соответственно этому, поправка первого приближения будет определяться секулярным уравнением, в которое входят не только диагональные, но и недиагональные матричные элементы возмущения. Если состояния обоих атомов обладают различной четностью и моментами L, отличающимися на 1 или 0, но не равными оба нулю ( то же самое требуется и для /), то недиагональные матричные элементы дипольного момента для переходов между этими состояниями, вообще говоря, отличны от нуля. [8]
Таким образом t поправка первого приближения к свободной энергии равна просто среднему значению возмущающей энергии V. Поправка же второго приближения всегда отрицательна и определяется средним квадратом отклонения V от своего среднего значения. В частности, если среднее значение V обращается в нуль, то в результате возмущения свободная энергия уменьшается. Сравнение члена второго порядка с членом первого порядка в ( 32 3) позволяет выяснить условие применимости изложенного метода возмущений. [9]
Этим значением определяется поправка первого приближения к свободной энергии-результат, формально совпадающий с полученным выше классическим. [10]
 |
Зависимость отношения ширины к сдвигу у / Д. [11] |
Для неводородоподобного уровня поправка первого приближения теории возмущений, обусловленная дипольным взаимодействием V, равна нулю. Вследствие этого квадрупольное расщепление в неоднородном поле может играть основную роль в уширении линии. Характерной особенностью квадрупольного уши-рения является независимость от и, так как при / г 3 у 2я21 С31 А / и, следовательно, равенство уе и у / - При одинаковой плотности электронов и ионов суммарный сдвиг линии отсутствует. Оценки показывают, что для линий с константами С4 порядка 10 - 14 см сек и больше квадрупольным расщеплением можно пренебречь. [12]
Формула (38.8) определяет поправку первого приближения к волновым функциям. Из нее, кстати, видно, каково условие применимости рассматриваемого метода. [13]
Эти корни и представляют собой искомые поправки первого приближения к собственным значениям. [14]
Формула ( 38 8) определяет поправку первого приближения к волновым функциям. Из нее, кстати, видно, каково условие применимости рассматриваемого метода. [15]
Страницы: 1 2