Поправка - второе - порядок
Cтраница 3
При низких частотах поправка второго порядка обычно так мала, что ею можно пренебречь, а так как величина R входит только в поправку второго порядка, то ее изменение не влияет на результат. [31]
Наиболее интересным отличием является то, что переходы типа aeP v ч - e N, запрещенные в первом порядке теории возмущений, при введении поправок второго порядка становятся разрешенными и имеют вероятность, несколько отличную от нуля, при условии, что переменное магнитное поле параллельно постоянному магнитному полю, а не перпендикулярно, как ранее. [32]
Это выражение можно переписать по-другому, если учесть, что оно имеет вид матричного произведения ( см. приведенные ниже упражнения), и поэтому выражение для поправки второго порядка в теории возмущений сводится к ( MyV) 0o / A. Теперь достаточно лишь вычислить среднее по основному состоянию значение от произведения MN, и никаких сведений о характере или энергиях возбужденных состояний не требуется. Переход от суммы по M0nNn0 к ( MN) 00 представляет собой математическую операцию свертки, которая и дает название всему приближению. [33]
Поскольку энергии вакантных орбиталей фу лежат выше, чем занятых Ф, для основного состояния, то очевидно, что в этом случае Е О, т.е. поправка второго порядка приводит к понижению невозмущенной энергии для систем с замкнутыми оболочками. [34]
Автор настоящей главы предположил [73, 79], что возрастание ДХ / Х при низких температурах объясняется нелинейными членами, которые должны появиться в более точном варианте теории Лондона благодаря поправкам второго порядка к волновой функции. Эти поправки дадут в выражении для плотности тока члены, квадратичные по полю. [35]
При анализе фокусирующих и дисперсионных свойств поля пренебрежем краевым эффектом, так как его учет при ортогональном падении пучка на границу поля ( рассматриваемый случай) приводит к поправке второго порядка малости. Будем считать, что источник расположен в плоскости 2 0 ( рис. 12.4, а) на расстоянии d0 от границы сектора. Электроны слаборасходящегося монохроматического пучка импульса РО, описав между полюсами магнита отрезки окружностей радиусом г, р0 / еВ0, сфокусируются в плоскости 2 0 на расстоянии dr от второй границы сектора. [36]
Но, Е ( вт - нулевая энергия основного состояния гамильтониана Н0; Е1 - - точная поправка первого порядка к энергии основного состояния, Е ( 02 - поправка второго порядка к энергии основного состояния. [37]
Из этой формулы видно, что флуктуации фазы играют основную роль в явлении дрожания изображений в фокальной плоскости: если 5 0, то Рс 0; амплитудные же флуктуации играют роль поправки второго порядка. [38]
 |
Уровни энергии Е, и Es в зависимости от разности энергий 6Нц - Н2. невозмущенной системы. Значения Ни и Яи указаны штриховыми линиями. [39] |
Значения Ян и Яи указаны штриховыми линиями. Поправки второго порядка к значениям энергии изображаются на рис. 10 разностью между сплошной и ближайшей штриховой линией. Интересно отметить, что поправки второго порядка к значениям Ян и Я22 всегда увеличивают расстоя ние между уровнями. [40]
Обратим внимание на следующую деталь. Поправка второго порядка к наименьшему по энергии ( основному) состоянию всегда отрицательна. [41]
 |
Уровни энергии Е и., в зависимости от разности энергий бЯ1 ( - Я22 невозмущенной системы. Значения Ц и Нгг указаны штриховыми линиями. [42] |
Значения Я14 и Н указаны штриховыми линиями. Поправки второго порядка к значениям энергии изображаются на рис. 10 разностью между сплошной и ближайшей штриховой линией. Интересно отметить, что поправки второго порядка к значениям Ян и Я2г всегда увеличивают расстояние между уровнями. [43]
Разность ординат сплошной и-ближайшей пунктирной линий дает поправку второго порядка к значениям энергии. Отметим, что поправки второго порядка всегда увеличивают расстояние между уровнями. [44]
Энергия основного состояния минимальна. Отсюда следует, что поправка второго порядка к энергии основного состояния всегда отрицательна. [45]
Страницы: 1 2 3 4