Порог - пробой
Cтраница 1
Порог пробоя определяется максимальной из двух величин: интенсивностью, необходимой для обеспечения теплового взрыва частицы ( нагрева частицы до температур, превышающих границу абсолютной термодинамической неустойчивости конденсированного вещества Тсч за время газодинамического разлета - a / csa) либо ее развитого поверхностного испарения ( при Т Ть), или интенсивностью, обеспечивающей тираж электронов в лавине псх. [1]
Порог пробоя определяется соотношением (2.28), но фотоионизация в данном случае обеспечивает только появление затравочных электронов, тогда как их дальнейшее размножение в прекурсорном слое обусловлено только разогревом в электрическом поле. [2]
Измерения порогов пробоя гелия и аргона при давлениях 0 4 - - 1 0 атм проводились при следующих параметрах бесселевых пучков ( поперечные размеры приводятся по уровню половины значения интенсивности от наибольшего значения центрального ( т 0) или первого ( т 5) максимума): нитевидные ( т 0) диаметром 2 мкм, а также 20 мкм, и трубчатые пучки ( т 5), для которых область фокусировки в поперечном сече-нии представляет собой кольцо диаметром 10 мкм и шириной 2 5 мкм, а также диаметром 90 мкм и шириной 20 мкм. [3]
 |
Результаты лабораторных. измерений пороговой интенсивности. [4] |
Зависимости порогов пробоя твердофазных аэрозолей на длине волны 10 6 мкм от размера частиц [48] приведены на рис. 5.6. Как и в случае излучения на длине волны 1 06 мкм, имеет место тенденция к уменьшению пороговой плотности энергии пробоя Wn при переходе от субмикронной к грубодисперсной фракции аэрозолей. [5]
 |
Результаты лабораторных. измерений пороговой интенсивности. [6] |
На рис. 1.11 приведены данные [60, 86] для А, 1 06 мкм о порогах пробоя различных частиц аэрозолей. [7]
Излучаемая акустическая энергия лазерной искры возрастает на несколько порядков величины при варьировании WQ вблизи порога пробоя всего в несколько раз. [8]
Эксперименты [47, 43] по воздействию импульсов СС - лазера на водные капли облачных размеров и дождя показали, что порог пробоя в указанном случае несколько снижается по сравнению с незапыленным воздухом и составляет примерно 5 - 103 Вт см-2. Капли воды на длине волны 10 6 мкм имеют значительное поглощение. Рассматриваемые эксперименты [47, 43] свидетельствуют об отсутствии пробоя на начальной стадии взрывного испарения капли. Начало интенсивного свечения воздуха вблизи капли, которое служило индикатором пробоя, совпадало с моментом возникновения первичной ударной волны при взрывном расширении вещества частицы в результате ее импульсного перегрева. [9]
Из сопоставления с экспериментом видно, что теоретические кривые с удовлетворительной точностью отслеживают общую тенденцию повышения на порядок величины порога пробоя для субмикронной фракции аэрозолей. В широком диапазоне изменения размеров грубодисперсной фракции частиц ( а 3 - 10 - 4 - МО-2 см) пороговая плотность энергии пробоя находится в интервале 6 - 20 Дж-см - 2 и неконтролируемым образом варьирует в зависимости от условий эксперимента. [10]
 |
Зависимость поглощенной энергии, необходимой для полного разрушения капли, от ее начального радиуса для К 0 69 мкм при ха 10 - 6 ( 1 и хаЮ - 4 ( 2. для А 10 6 мкм по ( 3 и по ( 4 а мкм. [11] |
Экспериментальная зависимость порога разрушения прозрачных частиц показана на рис. 1.10. Как уже отмечалось, здесь порог разрушения совпадал с порогом пробоя частиц. [12]
При увеличении длительности оптического воздействия / и разрыв между пороговыми интенсивностями для двух рассматриваемых длин волн сокращается, что связано с возрастанием влияния на пороги пробоя наряду с каскадной ионизацией общих для обеих длин волн термогидродинамических процессов в окрестности поглощающих излучение частиц. [14]
Независимый подвод греющего излучения к каждой точке каустики в пучках с радиальным распределением поля в виде функции Бесселя порядка m, Jm ( f) позволяет измерить порог пробоя за один лазерный импульс. При монотонном росте интенсивности вдоль оси фокального объема величина порога определяется расстоянием от формирователя бесселева пучка до начала искры. Аксиальная симметрия и компенсация дифракционной расходимости в этих пучках обеспечивают создание нитевидных ( при т 0) фокальных областей с дифракционными поперечными размерами и рекордно большими отношениями длины к диаметру. [15]
Страницы: 1 2 3