Cтраница 3
Для СВЧ-диапазона pmin - 1 - 10 тор, Elrnla -) 2 - 103 В / см. В качеств, отношении сказанное справедливо и для оптич. При понижении частоты в ВЧ-диапазоне амплитуды дрейфовых колебаний могут оказаться сравнимыми с размерами сосуда. Тогда электроны начинают ударяться о стенки, их потери и порог пробоя скачкообразно возрастают. [31]
Из результатов расчетов, представленных на рис. 5.5, следует, что порог достижения каскадной ионизации в изохорическом режиме / г - незначительно отличается от значений порога / п при Г1105 К. Поэтому величину / можно рассматривать как пороговую при сопоставлении с широким набором экспериментальных данных независимо от способа фиксации факта пробоя в экспериментах и с учетом энергозатрат на предварительный нагрев частиц до температуры развитого процесса испарения. На рисунке приведены данные расчетных порогов изохорной каскадной ионизации и экспериментальные данные порогов пробоя на частицах аэрозоля различного дисперсного и химического состава для излучения СО2 - лазеров в диапазоне длительностей лидирующего пика генерации 0 2 - 1 5 мкс. Расчет приведен для случая воздействия на частицы корунда прямоугольного во времени лазерного импульса с л 10 6 мкм. [32]
И / см. Из этого соотношения видно, что при стандартной длительности импульса излучения лазера с модулированной добротностью ( т, - 10-а г) необходима напряженность ноля Е - Id8 В / см. Эта величина на два порядка превышает типичный порог пробоя воздуха. Таким образом, вынужденный эффект Комптопа, как и гпоптпнныи эффект Комптоиа, не играет роли в увеличении кинетической энергии свободных электронов на пороге пробоя газа излучением видимого диапазона частот. [33]
Условие эволюционности сверхзвуковой ионизующей ударной волны типа 4 не требует никаких дополнительных граничных условий, помимо соотношений, вытекающих из законов сохранения 0 уравнений Максвелла. Возможные ограничения в этом случае, имеющие вид неравенств, связаны со следующим. Во-первых, уравнение (2.34) при k 4 должно иметь решение, и это решение фиксирует структуру ударной волны, определяя на интегральной кривой, выходящей из точки 0, начало изомагнитного скачка - точку а. Решения не существует, если, например, электрическое поле перед фронтом для данного набора параметров превышает порог пробоя газа. [34]
Собственный пробой обычно связывают с возникновением до-пороговой лавинной или мпогофотонной ионизации дефектов или собственных состояний матрицы стекла под действием поля световой волны [ 121, 1301, ведущей к росту поглощения за счет появления возбужденных носителей и центров окраски. Так, если облучение стекла производится светом с энергией кванта, большей полуширины запрещенной зоны стекла, то действительно наблюдается двухфотопная ионизация матрицы, рост поглощения и появление собственной люминесценции стекла. Сам же пробой происходит, наиболее вероятно, из-за самофокусировки, возникающей в области облучения при ее нагреве поглощающими электронно-дырочными парами. Если же облучение производится квантами света с энергией, меньшей полуширины запрещенной зоны, то вплоть до порога пробоя ионизацию матрицы стекла наблюдать не удается. [35]
Измерения порогов пробоя гелия и аргона при давлениях 0 4 - - 1 0 атм проводились при следующих параметрах бесселевых пучков ( поперечные размеры приводятся по уровню половины значения интенсивности от наибольшего значения центрального ( т 0) или первого ( т 5) максимума): нитевидные ( т 0) диаметром 2 мкм, а также 20 мкм, и трубчатые пучки ( т 5), для которых область фокусировки в поперечном сече-нии представляет собой кольцо диаметром 10 мкм и шириной 2 5 мкм, а также диаметром 90 мкм и шириной 20 мкм. С помощью ПЗС-камеры фиксировался радиальный профиль лазерного излучения перед, формирователем, который пересчитывался в продольное распределение интенсивности греющего излучения в соответствующем максимуме бесселева пучка. Точки на вставке рис. 1 иллюстрируют разброс результатов измерений порогов пробоя в разных сериях измерений при изменении энергии лазерного импульса. [36]