Построение - уравнение - состояние
Cтраница 1
Построение уравнения состояния ПД в виде р ps ( v) ( l / v) ( E - ES заканчивается отысканием величины 7 которая с достаточной для практики точностью в ряде случаев может приниматься постоянной. [1]
Для построения уравнения состояния привлекалась следующая информация при высоких значениях давления и температуры: результаты измерения изотермической сжимаемости в алмазной наковальне, данные по плотности и скорости звука в жидких металлах, результаты исследований по изобарическому расширению, регистрации ударной сжимаемости сплошных пористых образцов в падающей и отраженной волнах, результаты исследования сравнительной ударной сжимаемости в опытах с использованием подземного ядерного взрыва, данные по изэнтропическому расширению ударносжатых металлов, результаты расчетов по моделям Дебая-Хюккеля и Томаса-Ферми, оценки параметров критической точки. При построении уравнения состояния предполагалось, что нормальными условиями являются температура TO 293 К и соответствующая ей плотность ро, тогда в этой точке давление р ( То ро) Ю5 Па, внутренняя энергия б ( То ро) ОДж / г и энтропия S ( TQ PQ ] ОДж / г - К. [2]
 |
Кривые изменения основных параметров режима термомеханического нагружения в максимально напряженной зоне детали за характерный период эксплуатации. [3] |
Для построения уравнений состояния материала при малоцикловом нагружении применяют весьма эффективный метод, основанный на использовании конечных соотношений между напряжениями и деформациями. Теоретической основой этого метода является концепция Ильюшина и Москвитина, согласно которой для большинства реальных условий нагружения и типов конструкций справедливы конечные соотношения. Разработана деформационная теория малоциклового нагружения, являющаяся обобщением теории малых упругопласшческих деформаций. Подтверждением этой теории служат многочисленные экспериментальные данные, а также существование обобщенной диаграммы малоциклового нагружения, установленной экспериментально для большого числа конструкционных материалов. [4]
 |
Кривые изменения основных параметров режима термомеханического нагружения в максимально напряженной зоне детали за характерный период эксплуатации. [5] |
Для построения уравнений состояния материала при малоцикловом нагружении применяют весьма эффективный метод, основанный на использовании конечных соотношений между напряжениями и деформациями. Теоретической основой этого метода является концепция Ильюшина и Москвитина, согласно которой для большинства реальных условий нагружения и типов конструкций справедливы конечные соотношения. Разработана деформационная теория малоциклового нагружения, являющаяся обобщением теории малых упругоаяасшческих деформаций. Подтверждением этой теории служат многочисленные экспериментальные данные, а также существование обобщенной диаграммы малоциклового нагружения, установленной экспериментально для большого числа конструкционных материалов. [6]
Для построения уравнения состояния смеси ПД полагаем, что продукты детонации ВВ, состоящего из т химических элементов, включают пд газообразных компонентов и ns конденсированных веществ, каждое из которых следует рассматривать как отдельную конденсированную фазу. Причем наличие газовой фазы обязательно, в то время как конденсированные вещества могут отсутствовать. [7]
При построении уравнения состояния этим методом учитываются явления ассоциации и диссоциации молекул реального газа. [8]
При построении уравнения состояния ПД [41] были использованы данные о зависимостях калорийности, скорости детонационной волны и массовой скорости на сильном разрыве от начальной плотности. [9]
При построении многофазного уравнения состояния металла определяется свободная энергия вещества во всей практически интересной области фазовой диаграммы. Необходимо подчеркнуть, что, несмотря на довольно значительное число параметров в этих выражениях, большая их часть явно или неявно однозначно определяется по экспериментальным термодинамическим характеристикам металлов в различных участках фазовой диаграммы. Относительно небольшое число параметров уравнения состояния являются свободными, но их действие локализовано. Они имеют смысл характерных значений плотности и температуры перехода от одной области фазовой диаграммы к другой. [10]
Общие принципы построения уравнения состояния твердого тела по данным испытаний на динамическое сжатие основаны на следующих допущениях: а) измеряемые величины р, V, Е соответствуют состоянию мгновенного термодинамического равновесия; б) деформации сжатия при данном ударном давлении н эквивалентном гидростатическом давлении тождественны. [11]
Общие принципы построения уравнения состояния твердого тела по данным испытаний на динамическое сжатие основаны на следующих допущениях: а) измеряемые величины р, V, Е соответствуют состоянию мгновенного термодинамического равновесия; б) деформации сжатия при данном ударном давлении и эквивалентном гидростатическом давлении тождественны. [12]
Поскольку конечной целью построения уравнения состояния является описание свойств многокомпонентных систем при проектировании и анализе разработки и эксплуатации месторождений нефти и газа, то автор стремился к разумному упрощению и единообразию температурных зависимостей. [14]
Формальный подход к построению уравнения состояния с учетом фазовых переходов состоит в использовании соотношений, описывающих изменение свободной энергии F для газообразных, жидких и твердых сред. [15]
Страницы: 1 2 3 4