Cтраница 2
Формальный подход к построению уравнения состояния с учетом фазовых переходов состоит в использовании соотношений, описывающих изменение свободной энергии F для газообразных, жидких и твердых сред. Это объясняется тем, что через свободную энергию легко определяются другие термодинамические параметры: давление, энтропия, термодинамический потенциал, внутренняя энергия и энтальпия. Однако при этом возникает необходимость в вычислении ряда констант, которые должны определяться на основе физических моделей состояния вещества, удовлетворительно описывающих термодинамику процесса для любых комбинаций параметров. [16]
Другой подход к построению уравнения состояния при сверхвысоких плотностях основан на предположении, что в этой области возникает целый сонм барионных резонансов. [17]
Во втором подходе к построению уравнения состояния текущий состав ПД не учитывается, а описывается осредненно, т.е. пренебрегается различием в составах ПД различных ВВ, а также их изменениями в зависимости от текущих параметров состояния - давления и температуры. Состав ПД не рассматривается вовсе, либо предполагается, что он известен и постоянен, либо уравнение разрабатывается и применяется только к конкретному взрывчатому веществу. Эти уравнения состояния в настоящее время достаточно надежно определяются эмпирическими и полуэмпирическими методами. [18]
Поэтому широко используется подход к построению уравнения состояния, при котором не рассматривается конкретный состав продуктов взрыва и его возможная неравновесность. [19]
Разработка механических моделей циклически деформируемых сред облегчает построение уравнений состояния при термоциклическом деформировании, в которые вводятся факторы медленно протекающих изменений механических свойств и факторы повреждения. [20]
Наряду с данными ударно-волновых измерений, для построения Уравнений состояния взрывчатых веществ привлекаются результаты измерений изотермической сжимаемости в гидростатических условиях. [21]
Наряду с данными ударно-волновых измерений, для построения уравнений состояния взрывчатых веществ привлекаются результаты измерений изотермической сжимаемости в гидростатических условиях. [22]
В настоящее время используются два подхода к построению уравнений состояния продуктов взрыва: описание, основанное на суммировании вклада отдельных компонентов, входящих в состав реальных продуктов взрыва и усредненное описание, при котором состав ПВ не рассматривается. Таким образом, в первом случае состояние ПВ описывается не только давлением, объемом и температурой, но и составом. [23]
Возвращаясь к вопросу о базе ударно-волновых данных для построения уравнений состояния взрывчатых веществ, отметим, что эксперименты по регистрации эволюции ударных волн при инициировании детонации одновременно могут служить источником информации о сжимаемости исследуемого ВВ и продуктов его взрыва. [24]
Нами была предпринята попытка использовать описанный здесь метод для построения уравнения состояния смеси. [25]
Построение фрактальной теории проницаемости стохастических волокнистых систем целесообразно начать с построения уравнения состояния таких систем. [26]
В газовой фазе при температуре ниже 2 106 К для построения уравнения состояния воды использованы данные, рассчитанные по модели Томаса-Ферми с поправками; в области больших сжатий давление холодного сжатия асимптотически выводилось на зависимость давления холодного сжатия в модели атома Томаса-Ферми с поправками. [27]
Измерение температуры продуктов детонации принципиально важно для понимания кинетики превращения ВВ и обоснованного построения уравнения состояния продуктов детонации. Кратковременность процесса детонационного превращения ( - 10 - 7 с) и высокие температуры в зоне реакции ( порядка нескольких тысяч градусов) делают наиболее приемлемыми для определения температуры оптические методы с высоким временным разрешением, основанные на регистрации излучения детонационного фронта. Измерения проводятся, в основном, электронно-оптическим способом с помощью пирометров излучения, светочувствительным приемником которых являются быстродействующие ФЭУ. Основы пирометрических измерений температуры детонации конденсированных ВВ были заложены в 60 - х гг. работами Гибсона и Воскобойникова. В наиболее распространенном яркостном методе определение температуры основано на сравнении яркости излучения исследуемого образца и эталонного источника на одном и том же узком спектральном участке. Регистрация излучения образца и эталонного источника проводится в одних и тех же условиях. В качестве эталонного источника света используются различные лампы, имитаторы черного тела или излучение хорошо изученного процесса, например, детонация чистого нитрометана. Для эталонного источника должна быть известна зависимость яркости излучения от его температуры. [28]
В этой главе мы применили основные известные нам термодинамические закономерности к изучению способа построения уравнений состояния простых систем, которые позволили бы затем получить выражения для всех термодинамических характеристик таких систем. В то же время было отмечено, что так называемые чистые вещества представляют собой лишь частный случай простых систем и в действительности являются довольно идеализированным понятием. Стало очевидным, что имеются всего четыре таких уравнения состояния, однако ни одно из них не получается непосредственно из экспериментальных данных. Это связано с тем, что в каждое уравнение явно или неявно входит энтропия, которая не поддается прямому экспериментальному определению. Далее было отмечено, что два из четырех альтернативных характеристических уравнений состояния можно построить, если известны уравнение состояния в переменных р - v - Т и другие данные. Какое при этом будет получено уравнение - f f ( v, Т) или g g ( T, p) - зависит от того, какие две из трех переменных р - v - Т выбраны в качестве независимых в уравнении состояния. [29]
При решении вопроса об отвердении возникают те же трудности, что и при построении уравнения состояния для ядерной материи: надо выбрать форму потенциала и провести многочастичные вычисления. Результаты нескольких работ2) указывают, хотя и не вполне определенно, что без пионной конденсации ядерная материя не может отвердеть. Однако, как показано в рабЪте [444], механизмом, который обеспечивает отвердение, может оказаться тг - мезонная конденсация. Нейтральное пионное поле усиливает эффективные тензорные силы в плотной материи, которые приводят к пространственному упорядочиванию. [30]