Cтраница 3
Вопрос о подобии обтеканий тел идеальной несжимаемой жидкостью ( или, что то же, газом при малых числах Маха) в предыдущих главах не ставился, так как из частных соображений было ясно ( см. гл. Так, плоские обтекания двух круглых цилиндров идеальной несжимаемой жидксстыо с одинаковыми присоединенными циркуляциями были подобны мэжду собой, независимо от того, каковы радиусы цилиндров, скорости набегающих потоков и плотности жидкостей в сравниваемых течениях. При этом в сходственных точках потоков были одинаковы и коэффициенты давлений ср, а следовательно, в конечном счете, и коэффициенты подъемной силы са. Для двух геометрически подобных крыловых профилей гидродинамическое подобие потребовало бы еще одинаковости углов атаки и, кроме того, выполнения постулата Чаплыгина о конечности скорости на задней острой кромке. Пространственные обтекания двух сфер разных радиусов, помещенных в однородные потоки идеальных несжимаемых жидкостей с различными скоростями подобны между собой. [31]
Эту принципиально важную задачу решил ученик и последователь Жуковского С. А. Чаплыгин [40] и почти одновременно с ним В. Начиная с 1910 г. Чаплыгин проводит цикл работ по теории крыла. В статье О давлении плоско-параллельного потока на преграждающие тела ( к теории аэроплана) ( 1910 г.) Чаплыгин сформулировал положение ( постулат Чаплыгина - Жуковского), согласно которому при безотрывном обтекании профиля крыла потоком идеальной жидкости хвостовая точка профиля ( точка заострения) является точкой схода потока с верхней и нижней поверхностей крыла. [32]