Потенциал - поля
Cтраница 2
Важно учитывать, что потенциал электрического поля, созданного в данной точке несколькими точечными зарядами, равен алгебраической ( а не геометрической, как напряженность) сумме потенциалов полей, создаваемых в этой точке каждым зарядом отдельно. [16]
Если магнитное поле является результатом наложения полей двух или более токов, то скалярные потенциалы общего магнитного поля могут быть найдены, как скалярные потенциалы электрического поля, путем алгебраического сложения потенциалов полей отдельных токов. [17]
При заземлении потенциал проводника всегда становится равным нулю, но это не означает, что его заряд также обращается в нуль, так как потенциал шара в данном случае складывается из потенциала поля самого шара, потенциалов полей, создаваемых зарядом q второго шара и индуцированным на нем зарядом. [18]
Ввиду сказанного удобно пользоваться декартовыми системами координат во вспомогательном плоском мире ( ср. Фурье для потенциалов полей. [19]
Изложенный вывод основного уравнения переноса позволяет глубже понять физический смысл эффективных движущих сил миграции частиц в твердых телах. Из рассмотренных градиентов потенциалов полей только напряженность электростатического поля создает кулоновскую силу - 7KVcp, непосредственно действующую на заряженную частицу. Действие градиента химического потенциала имеет статистический характер и проявляется путем увеличения вероятностей прыжков атомов в одном направлении за счет градиента концентрации как самих атомов, так и вакансий. При этом поток частиц направлен в сторону уменьшения их концентрации и увеличения концентрации вакансий. Температурное поле оказывает аналогичное действие, увеличивая вероятность прыжков в более горячей области кристалла за счет более интенсивных флуктуации тепловых колебаний кристаллической решетки. Соответствующий поток частиц направлен в сторону понижения температуры. [20]
Поэтому не изменится в целом и выражение, стоящее в квадратных скобках. Следовательно, выбор системы потенциалов полей не играет роли при выводе выражений для сохраняющихся величин. [21]
Потенциал кристалла является суммой потенциалов экранированных полей ядер. Важно учесть тепловые колебания атомов. [22]
Следует иметь в виду, что сложное электрическое поле, созданное несколькими зарядами, проще изучать, определяя потенциалы, а не напряженность поля. В первом случае потенциал точки поля находится алгебраическим суммированием потенциалов полей отдельных зарядов; во втором случае приходится прибегать к геометрическому сложению векторов напряженности этих полей. [23]
Под геометрическими координатами мы понимаем обычные пространственные и временную координаты, в отличие от канонических координат - компонент потенциалов физических полей. Из соображений удобства мы будем также употреблять термин канонические скорости, понимая под ними производные потенциалов полей по геометрическим координатам, хотя, конечно, в каноническом формализме ( в противоположность лагранжеву) понятие скорости является чуждый элементом. [24]
 |
Диаграмма процесса дробления фотонов, которая дает, однако, тождественно равный нулю эффект.| Диаграмма, аналогичная предыдущей, но способная дать ненулевой эффект. [25] |
Однако существует одна возможность получить отличное от нуля 4-мерное произведение: для этого нужно перемножить друг на друга векторы поляризации фотонов. В упомянутых выше процессах такая возможность не реализуется, так как для этого нужен лагранжиан взаимодействия, не содержащий производных от потенциалов полей. Но такой лагранжиан существует в случае, если рассматривается заряженное скалярное поле. [26]
Задача расчета поля состоит в определении одной из этих величин как функции координат. Для отдельных видов полей должно быть задано: распределение зарядов или потенциалы заряженных тел; ток или разность потенциалов в проводящей среде; распределение токов или разность магнитных скалярных потенциалов. Обратные задачи состоят в определении закона распределения зарядов или токов по заданному распределению напряжениостей или потенциалов полей. [27]
Для анализа понятия напряженности гравитационного поля полезно вспомнить результаты квадрирования уравнения Дирака ( § 4.9), где совершенно недвусмысленно комбинировались друг с другом тензор F и. Рима-на - Кристоффеля, как там было показано. Аналогичным образом комбинировались и величины А и С которые было бы странно не отнести к потенциалам полей. [28]
Пусть капля ( пузырь) расположена в центре сферического сосуда. В этом случае задача определения квазиравновесной формы капли ( пузырька) формулируется ( в безразмерной форме) в следующем виде. Потенциалы полей Wj удовлетворяют уравнениям Лапласа (3.5.1) с граничными условиями (3.5.3), (3.5.4) на поверхности включения. [29]
При вычислениях эффективных сечений и вероятностей процессов нас интересуют матричные элементы матрицы рассеяния между заданными исходным и конечным состояниями. Амплитуды этих состояний конструируются из амплитуды состояния вакуума ФВак путем действия на нее операторов рождения тех частиц и в тех состояниях, которые задаются для начального состояния системы. Подобным же образом конструируются сопряженные амплитуды состояния, где берутся операторы уничтожения соответствующих частиц. Конечно, эти амплитуды состояния нуждаются в нормировке, для чего мы будем делить матричные элементы на квадраты амплитуд состояния. Тогда, перебрасывая операторы уничтожения, входящие в состав рассматриваемой - матрицы, последовательно через операторы рождения в конструкции начальной амплитуды состояния ( с помощью известных перестановочных соотношений) до тех пор, пока они не подействуют на амплитуду состояния вакуума и не дадут, таким образом, нуль, и поступая подобным же образом с операторами рождения в б - матрице, но перебрасывая их влево вплоть до сопряженной амплитуды конечного состояния, мы получаем в результате с-число, которое и называется матричным элементом матрицы рассеяния. Ясно, что в разложении членов - матрицы по теореме Вика нас могут интересовать лишь те из них, которые содержат в точности одинаковое число операторов уничтожения ( соответствующих полей) и операторов рождения этих же полей в начальной амплитуде состояния; аналогичное утверждение справедливо для соответствия между числом ( и родом) операторов рождения в - матрице и операторов уничтожения в сопряженной амплитуде конечного состояния. В противном случае мы получим матричные элементы, ( равные нулю. Если мы вычисляем матричный элемент для процесса, в котором начальное состояние содержит некоторые конкретные свободные кванты полей, то среди членов - матрицы, заслуживающих рассмотрения, следует сохранить лишь члены, содержащие операторы уничтожения всех этих частиц ( ине более. Наконец, хронологические спаривания однозначно соответствуют внутренним, виртуальным линиям тех диаграмм, которые мы исследуем. Порядок матрицы рассеяния ( равный числу перемножаемых под знаком интеграла лагранжианов) дает число узлов, в которых сходятся ( как реальные, так и виртуальные) линии частиц на диаграмме, так что каждый лагранжиан соответствует своему узлу. В свою очередь, число потенциалов полей ( волновых функций) в каждом данном лагранжиане определяет число линий ( как реальных, так и виртуальных частиц), а также характер входящих в данный узел частиц, которым эти линии соответствуют. [30]
Страницы: 1 2