Cтраница 1
Потенциал взаимодействия частиц в плазме не является кулоновским. [1]
Выразим сначала потенциал взаимодействия частиц через фазу рассеяния в рассматриваемом случае, когда имеет место приведенное соотношение между фазой и потенциалом взаимодействия частиц. Умножим это соотношение на величину 2р / / р2 - R2 и проинтегрируем по dp от R до бесконечности. [2]
Теоретический расчет потенциала взаимодействия частиц на малых расстояниях чрезвычайно сложен и не может быть пока проведен однозначно, так как на таких расстояниях наряду с отталкиванием и кулоновскими силами существенную роль играют квантово-меха-нические дисперсионные и другие силы. Кроме того, при уточнении поведения бинарной функции распределения на малых расстояниях между ионами ( концентрированные растворы) необходим учет микроскопической структуры растворителя. [3]
При сферически симметричном потенциале взаимодействия частиц угол рассеяния 0 определяется прицельным параметром столкновения частиц р, причем при монотонной зависимости потенциала взаимодействия от расстояния между частицами зависимость угла рассеяния от прицельного параметра столкновения однозначная. [4]
Поскольку микрополе отражает существенность дипольных членов в потенциале взаимодействия частиц в плазме, то это оказывает свое влияние и на традиционные термодинамические характеристики плазмы. [5]
B) и k в жестких рамках выбранных моделей потенциалов взаимодействия частиц адсорбата и адсорбента. [6]
В нулевом приближении рассматриваемая задача соответствует модели твердых сфер, когда потенциал взаимодействия частиц можно заменить бесконечной твердой стенкой. [7]
Применимость рассмотренного выше метода кинетических уравнений для микроописания физико-химических свойств полимеров определяется в основном видом потенциала взаимодействия частиц системы и степенью ее начального возмущения. Трудности применения метода кинетических уравнений встречаются в том случае, когда характер взаимодействия частиц и их конфигурация таковы, что имеется существенная многочастичная корреляция движения частиц. Однако, если время релаксации таких коллективных, коррелированных движений многих частиц меньше характерного временного масштаба заметной эволюции функции распределения, метод кинетических уравнений применим. Все это позволяет говорить о том, что рассмотренные выше схемы методов кинетических уравнений для классических систем могут быть применены для широкого исследования физических свойств растворов полимеров и отдельных макромолекул, а также при решении отдельных задач других, более сложных систем. Эффективное применение этого метода для широкого исследования свойств полимеров различных классов требует дополнительной разработки математического аппарата рассматриваемых методов. [8]
Отметим сразу, что в настоящем параграфе будет рассмотрено вириальное разложение для многокомпонентной системы с различными потенциалами взаимодействия частиц для случая, когда в системе нет химических реакций. [9]
Этот результат можно получить из анализа уравнения Шредингера для волновой функции частиц, учитывая, что потенциал взаимодействия частиц зависит только от относительного расстояния между ними. [10]
Рассматриваемый закон рассеяния имеет место для так называемой модели твердых сфер и реализуется в случае, когда потенциал взаимодействия частиц резко изменяется в области расстояний между частицами, ответственной за рассеяние. Этот закон рассеяния описывает реальную ситуацию. [11]
Выразим сначала потенциал взаимодействия частиц через фазу рассеяния в рассматриваемом случае, когда имеет место приведенное соотношение между фазой и потенциалом взаимодействия частиц. Умножим это соотношение на величину 2р / / р2 - R2 и проинтегрируем по dp от R до бесконечности. [12]
Именно через эти амплитуды и должна быть выражена искомая амплитуда рассеяния для того, чтобы по ее виду можно было определить шредингеровский потенциал взаимодействия частиц в рассматриваемом приближении. [13]
Сравним сечение рассеяния частиц на большие углы и полное сечение рассеяния, считая, что движение частиц описывается классическими законами и что потенциал взаимодействия частиц монотонно убывает с увеличением расстояния между частицами. [14]
Здесь / / О - одночастичный гамильтониан в поле сил с потенциалом U ( x), a U ( x - y) - потенциал взаимодействия частиц. При описании динамики многих частиц часто оказывается удобным переход к представлению чисел заполнения. Он производится следующим образом. Пусть 1 / ( х) есть полный ортонормированный базис. [15]