Cтраница 3
Основными факторами, определяющими структуру и реологические свойства дисперсной системы, являются концентрация частиц ф ( объемная доля) и потенциал парного взаимодействия частиц. [31]
Заметим, что потенциал ф ( г) создается зарядом е и всеми другими зарядами плазмы; его нельзя рассматривать как потенциал парного взаимодействия экранированных частиц. [32]
Молекулярно-статистическое рассмотрение показывает, что справедливость закона соответственных состояний для определенного круга веществ непосредственно связана с общностью для них функциональной формы потенциала парного взаимодействия. [33]
В так называемых ных теориях полагают, что величина Рконф для раствора совпадает с конфигурационной сврбодной энергией Ркопф некоторой гипотетической чистой жидкости с потенциалом парного взаимодействия их - exf ( r / ax); этот потенциал имеет форму (XIV.33), но параметры его вх и ах зависят от состава раствора. В теориях, определяемых как п-жидкостные ( п 2), свойства раствора представляют некоторое среднее по п гипотетическим жидкостям. [34]
В случае газа, состоящего из полярных молекул, формула для расчета второго вириального коэффициента аналогична формуле (XI.57) с той разницей, о, что потенциал парного взаимодействия зависит от углов ( допустим ис-1 потенциал Штокмайера), и интегрирование соответственно не только по переменной г, но и по угловым переменным. [35]
В случае газа, состоящего из полярных молекул, формула для расчета второго вириального коэффициента аналогична формуле (XI.57) - с той разницей, однако, что потенциал парного взаимодействия зависит от углов ( допустим, используется потенциал Штокмайера) и интегрирование соответственно следует проводить не только по переменной г, но и по угловым переменным. [36]
Сформулированные условия существования ССЕ в дисперсионной среде НДС заключаются в наличии убывающего градиента потенциала парного взаимодействия молекул в направлении ядро - сольватаый слой - дисперсионная среда, причем потенциал парного взаимодействия молекул превышает кинетическую энергию их движения. [37]
С помощью формул (XI.57) и (XI.72), следовательно, можем теоретически рассчитать величину фугитивности газа небольшой плотности при заданных значениях р и Т, основываясь исключительно на данных о потенциале парного взаимодействия молекул. [38]
Полученные формулы лишь грубо приближенно определяют энергию ионной решетки, и это связано, главным образом, с тем, что было принято очень упрощенное выражение ( XI 1.17) для потенциала парного взаимодействия. При точных расчетах потенциал отталкивания представляют в виде экспоненциальной функции, учитывают вклад в потенциал ы -, связанный с ван-дер-ваальсовыми силами притяжения. [39]
Рассмотрим более сложный случай, когда в нефтяную дисперсную систему состоящую из ССЕ, модель которых представлена в части I на рис. 4.2.3 вводится небольшое количество неполярного растворителя ( пентана), молекулы которого имеют потенциал парного взаимодействия с молекулами наружных сольватных слоев С § и С г более высокий чем с молекулами ядра. Происходит разрыхление сольватных сло - ев. При введении больших количеств пентана происходит взаимодействие его с молекулами последующих слоев Cg, Cg и даже Cj, Отторгаемые ядра могут образовывать СС, а затем при столкновении выпадать в осадок. [40]
Из соотношений ( 1) и ( 2) следует, что при известной радиальной функции распределения gR) задача определения сдяига колебательной частоты молекулы при фазовом переходе пар - жидкость сводится к нахождению заэисылости потенциала парных взаимодействий о. [41]
Разложением в ряд произведения Rsy ( R) exp [ tp ( R) / fcT ] g ( R), ( где g ( R) - радикальная функция распределения и Ф ( R) - потенциал парного взаимодействия) получено уравнение состояния плотного газа из сферических неполярных молекул. Показано, что - V - Т данные и скорость звука, вычисленные с помощью полученного уравнения состояния, согласуются с опытными значениями в широком диапазоне температур и давлений в пределах точности эксперимента. [42]
Указанные экспериментальные результаты нельзя объяснить при помощи только двухчастичных центральных сил, действующих между атомами [ 3, 4, 5а ], даже если мы ограничимся сравнением статических энергий гранецентрированной кубической и плотной гексагональной решеток, так как потенциал парного взаимодействия, описывающий слабое вандерваальсово притяжение на больших и сильное отталкивание на малых расстояниях, всегда благоприятствует структуре с гексагональной плотной упаковкой. Разность энергий обоих типов упаковок очень мала и составляет всего лишь - 0 01 % энергии решетки. Однако она довольно постоянна и почти не зависит от аналитического вида потенциала. [43]
Как показывают расчета для азота, при использовании указанного приближения рассчитанное значение онещенюИйгндамен - тальной полосы поглощение оказывается близким к значению, получаемому при проведения расчетов с помощью радиальной функция распределения, при значении параметра, лежащем между нулевой точкой потенциала парных взаимодействий и нулем радиальной функции распределения. [44]
При достаточном количестве лентана может возникнуть ситуация полного удаления сольватных слоев от ядра при этом если ядра находятся в объеме на большом расстоянии друг от друга ( кратность пентана 200) вероятность их столкновения мала, а кинетическая энергия дгижения такова, что несмотря на сближение ядер их потенциал парного взаимодействия не достаточен для слияния. [45]