Эффективный парной потенциал
Cтраница 1
Эффективные парные потенциалы широко применялись при исследовании жидкостей и твердых тел. [1]
 |
Вклад в статистическую сумму как функция числа ионизированных ( атомных частиц. [2] |
Второй пример показывает путь, которым может быть обосновано построение модели эффективного парного потенциала. Третий пример подходит для определенных систем взаимодействующих частиц, характеризуемых тем, что их свойства хорошо описываются вириальными выражениями с ограниченным числом слагаемых. Для взаимодействий такого типа могут быть получены определенные условия на выражения для эффективных парных потенциалов, причем в рамках этих выражений имеется некоторая свобода выбора. Такие условия не могут однозначно определить эффективный парный потенциал, но позволят модернизировать выражения типа ( 4), определяя эффективные парные потенциалы в форме, наиболее удобной для дальнейших вычислений. Кроме того, этот ( третий) подход позволяет получить выражения для эффективного парного потенциала и в тех случаях, когда формальный учет парных взаимодействий приводит к расходящимся выражениям. В этом случае формальные процедуры вычисления второго вириального коэффициента, приводящие ( для случая потенциала с дальнодействием) к аддитивному учету как вклада дальних корреляций, так и парных взаимодействий в форме сходящихся выражений, позволяют выполнить те же процедуры и для эффективного парного потенциала. [3]
В развиваемом нами микроскопическом подходе описание межмолекулярных взаимодействий ведется с помощью эффективного парного потенциала, учитывающего многочастичные силы и их парную неаддитивность. [4]
В работе [96] в модели типа молекулярной статики для ионных кристаллов с использованием эффективных парных потенциалов [99,100] проведены полуэмпирические оценки энергии растворимости оксидов Са, Mg и Ti в корунде. [5]
Определение Vij, ( 81), позволяет качественно установить, каково соотношение между эффективным парным потенциалом ячеек и исходным межионным взаимодействием Vy &. Если ячейки ( о, и o) j достаточно удалены друг от друга, F - j является средним значением только кулоновского потенциала между ионами сорта Y и б, весьма медленно изменяющегося с расстоянием. [6]
Это уравнение часто также упрощается: предполагается, что частицы точечные, и взаимодействуют они посредством эффективного парного потенциала у. Вопрос заключается не в решении подобных задач, а в том, как информации об этих решениях входит в расчет термодинамических функций. [7]
В первом параграфе показано, что аддитивность квантовых поправок и корреляционного вклада в вириальных разложениях является предпосылкой введения эффективных парных потенциалов или псевдопотенциалов. Второй параграф посвящен методическим вопросам введения эффективных парных потенциалов и принципиальному вопросу: разделению связанных состояний и квантовых эффектов в непрерывном спектре с помощью введения модели эффективных парных псевдопотенциалов. Последовательно учтены: кулоновские корреляции, парные квантовые поправки в непрерывном спектре и их перекрытие при росте плотности. Для каждого из трех полученных выражений приведены сравнения с результатами соответствующих расчетов, проведенных методами Монте-Карло или молекулярной динамики. Справедливость окончательных выражений, учитывающих как связанные состояния, так и непрерывный спектр, проверена в пятом параграфе сравнением с различными экспериментальными данными в сильно неидеальной области. [8]
В теории неидеальной плазмы используется понятия физической и химической моделей. Физической модели соответствуют эффективные парные потенциалы, химической - эффективный парный псевдопотенциал. [9]
В первом параграфе показано, что аддитивность квантовых поправок и корреляционного вклада в вириальных разложениях является предпосылкой введения эффективных парных потенциалов или псевдопотенциалов. Второй параграф посвящен методическим вопросам введения эффективных парных потенциалов и принципиальному вопросу: разделению связанных состояний и квантовых эффектов в непрерывном спектре с помощью введения модели эффективных парных псевдопотенциалов. Последовательно учтены: кулоновские корреляции, парные квантовые поправки в непрерывном спектре и их перекрытие при росте плотности. Для каждого из трех полученных выражений приведены сравнения с результатами соответствующих расчетов, проведенных методами Монте-Карло или молекулярной динамики. Справедливость окончательных выражений, учитывающих как связанные состояния, так и непрерывный спектр, проверена в пятом параграфе сравнением с различными экспериментальными данными в сильно неидеальной области. [10]
 |
Схема, поясняющая расчет ван-дер-ваальсовского взаимодействия между двумя пластинами. [11] |
Куни и Русанов [15-19] развили новый подход к описанию молекулярного взаимодействия. В этой теории взаимодействие тел описывается с помощью эффективного парного потенциала, учитывающего многочастичные силы и их парную неаддитивность. [12]
Полученные же выражения для уравнений состояния и ионизационного равновесия являются аналитическими и не зависят от эффективных парных потенциалов или псевдопотенциалов. [13]
Усовершенствование этого подхода может быть, вероятно, проведено путем повторения указанного усреднения с использованием в процессе генерации конфигураций по методу Монте-Карло уже полученного значения эффективного парного потенциала. [14]
Второй пример показывает путь, которым может быть обосновано построение модели эффективного парного потенциала. Третий пример подходит для определенных систем взаимодействующих частиц, характеризуемых тем, что их свойства хорошо описываются вириальными выражениями с ограниченным числом слагаемых. Для взаимодействий такого типа могут быть получены определенные условия на выражения для эффективных парных потенциалов, причем в рамках этих выражений имеется некоторая свобода выбора. Такие условия не могут однозначно определить эффективный парный потенциал, но позволят модернизировать выражения типа ( 4), определяя эффективные парные потенциалы в форме, наиболее удобной для дальнейших вычислений. Кроме того, этот ( третий) подход позволяет получить выражения для эффективного парного потенциала и в тех случаях, когда формальный учет парных взаимодействий приводит к расходящимся выражениям. В этом случае формальные процедуры вычисления второго вириального коэффициента, приводящие ( для случая потенциала с дальнодействием) к аддитивному учету как вклада дальних корреляций, так и парных взаимодействий в форме сходящихся выражений, позволяют выполнить те же процедуры и для эффективного парного потенциала. [15]
Страницы: 1 2