Электрический потенциал

Cтраница 3

Электрический потенциал, возникающий в результате такого разделения ионов Н и Cl -, и представляет собой дзета-потенциал. Он измеряется между слоем адсорбированных ионов Н и любой точкой в толще раствора. Ионы Н, адсорбированные на коллоидной частице оксида железа, создают на ней электрический заряд, который может оказаться достаточным для отталкивания других одинаково заряженных коллоидных частиц. В этом случае золь приобретает устойчивость и не оседает. Обычно при получении золя из оксида железа образуется больше ионов Н, чем необходимо для возникновения достаточного дзета-потенциала. [31]

Электрический потенциал, характеризующий данное поле, может быть определен лишь с точностью до произвольной постоянной, зависящей от произвольного выбора точки Р, в которой потенциал тфитншаеггся равным - пулю. Электрическое поле, которое может быть в каждой точке охарактеризовано с точностью до произвольной постоянной скалярной величины, именуемой электрическим потенциалом, носит название потенциального электрического поля. Таковыми, в частности, являются электростатическое поле, а также электрическое поле постоянных токов, протекающих по неподвижным проводникам, при условии, что поле рассматривается вне области действия источников электродвижущих сил. Действительно, распределение зарядов на проводниках при этом остается, как и в электростатике, неизменным во времени. Оговорка о необходимости ограничения областью вне источников ЭДС для того, чтобы поле было потенциальным, будет рассмотрена в конце этого параграфа. [32]

Электрические потенциалы, генерируемые желудочком, распределяются по всему телу как по объемному проводнику: их можно зарегистрировать на поверхности грудной клетки и рук. Можно надеяться, что развитие магнитогастрографического метода позволит избирательно регистрировать токи желудочно-кишечного тракта. [33]

Электрический потенциал относится к измеряемым на опыте свойствам. Среди известных обобщенных потенциалов он является единственным, выступающим в двух противоположных формах - положительной и отрицательной. Таким образом, оба сопряженных свойства электрического взаимодействия могут принимать как положительные, так и отрицательные значения, а также быть равными нулю. [34]

Электрические потенциалы qv субкомпонентов подсистемы к не проявляют той индивидуальности, что характерна для массовых потенциалов IVK, уд. Все они выступают в форме одной и той же величины срк, имеющей смысл электрического потенциала / с-ой подсистемы. Равенство Af вер 0 служит указателем отсутствия такого переноса. [35]

Электрический потенциал и структура двойных электрических слоев мало зависят от размеров частиц. Однако увеличение удельной поверхности в дисперсной системе приводит к повышению концентрации противоионов двойного слоя, что в свою очередь может влиять на многие свойства системы, в том числе и на свойства этого слоя. Если противоионами в двойном электрическом слое являются Н - или ОН - - ионы, то наблюдается так называемый суспензионный эффект, сущность которого состоит в том, что значение рНс суспензии отличается от значения рНф выделенного из нее фильтрата. Значение суспензионного эффекта уменьшается с повышением концентрации электролитов в системе, что еще раз подтверждает указанную причину возникновения этого эффекта. [36]

Доля упругого ( / и неупру-того ( 2 рассеяний электронов в зави. [37]

Электрический потенциал в некоторой точке атома складывается из положительного потенциала от ядра zefr и отрицательного потенциала от электронной оболочки. [38]

Электрический потенциал находит применение и в микроскопических моделях, таких, как теория Дебая-Хюккеля, упоминавшаяся выше и излагаемая в следующей главе. Всегда строго определить такой потенциал невозможно. Следует четко различать между теориями макроскопическими - термодинамика, теория процессов переноса и механика жидкостей - и микроскопическими - статистическая механика и кинетическая теория газов и жидкостей. Исходя из свойств молекул или ионов, микроскопические теории позволяют вычислять и связывать между собой такие макроскопические характеристики, как, например, коэффициенты активности и коэффициенты диффузии. При этом редко удается получить удовлетворительные количественные результаты без привлечения дополнительной экспериментальной информации. Макроскопические теории, с одной стороны, создают основу для наиболее экономного измерения и табулирования макроскопических характеристик, а с другой - позволяют использовать эти результаты для предсказания поведения макроскопических систем. [39]

Электрический потенциал Ф вводится для описания электрического состояния раствора. [40]

Сила для алгоритма с сохранением энергии, использующего линейное взвешивание заряда, кусочно-постоянна. [41]

Электрический потенциал является решением дискретного аналога уравнения Пуассона и представляет собой линейную комбинацию PJ и граничных условий, если последние неоднородны. [42]

Электрический потенциал не зависит от величины перемещаемого заряда и потому может служить характеристикой электрического поля, подобно тому, как гравитационный потенциал служит характеристикой гравитационного поля. [43]

Электрический потенциал, познпкающей на поверхности частиц смолы, оказывает тормозящее действие на свободное перемещение ( диффузию) ионов в обоих направлениях. [44]

Электрический потенциал, характеризующий данное поле, может быть определен лишь с точностью до произвольной постоянной, зависящей от произвольного выбора точки Р, в которой потенциал принимается равным нулю. Электрическое поле, которое может быть в каждой точке охарактеризовано с точностью до произвольной постоянной скалярной величиной, именуемой электрическим по-тенциалом, носит название потенциального электри-ч ее кого поля. Таковыми, в частности, являются электростатическое поде, а также электрическое поле постоянных токов, протекающих по неподвижным проводникам, при условии, что поле рассматривается вне области действия источников электро-движущих сил. Действительно, распределение зарядов на провод-никах при этом остается, как и в случае электростатики, неизменным во времени. [45]

Страницы: 1 2 3 4