Cтраница 1
Искомый потенциал со ( х, у) преобразуется в функцию ю ( рфЬ также гармоническую, поскольку преобразование (3.6.1) конформно. [1]
Искомый потенциал скоростей ф является решением уравнения Лапласа, удовлетворяющим определенным граничным условиям. [2]
Искомый потенциал скоростей ф является решением уравнения Лапласа, удовлетворяющим определенным граничным условиям. Рассмотрим задачу о внешнем обтекании неподвижного твердого тела с поверхностью 0 и ортом внешней нормали те безграничной жидкостью, причем примем поток на бесконечности однородным со скоростью V оо. [3]
Искомый потенциал взаимодействия тел 1 и 2, который будем обозначать через W12, представляет собой потенциал средней силы. Как известно, последний непосредственно связан с функциями распределения статистической механики. [4]
Представим искомый потенциал внутри области в виде Щх, у) U U2, где ] - потенциал, рассчитываемый методом разделения переменных при граничных условиях Ui 0 на двух сторонах области, например, при х 0 и х аи заданных граничных условиях на сторонах у Оиу - Ь, aU2 - потенциал, рассчитываемый при граничном условии Ui 0 на сторонах области у Оиу Ьп заданных граничных условиях на двух других сторонах. [5]
АЛвекторы искомых потенциалов внутренних узлов выделенной области С и суммы известных потенциалов на границе исследуемой области S соответственно; А - матрица вещественных коэффициентов. [6]
Итак, искомый потенциал скоростей о является решением уравнении Лапласа, удовлетворяющим определенным граничным условиям. [7]
Это и есть искомый потенциал точки А. [8]
Формулой (3.27) значения искомого потенциала определяются только на границе оболочки. Внутрь области потенциал V можно продолжить произвольно, при этом достаточно обеспечить, чтобы продолженная функция имела кусочно-непрерывные производные первого порядка. Кроме того, очевидно, важным является, чтобы видоизмененная нагрузка сравнительно мало отличалась от первоначальной. [9]
Устанавливают на измерительном устройстве искомый потенциал функции. [10]
Но ф и есть искомый потенциал ФА. [11]
После обычной процедуры представления искомых потенциалов в виде сумм двух функций, первые слагаемые которых дают напряжения в растягиваемой сплошной полуплоскости, а вторые соответствуют дополнительным напряжениям, возникшим вследствие ослабления среды, искомые функции представляются ( без надлежащего обоснования) специально подобранными рядами Лорана. Использование степенных рядов дает здесь возможность свести задачу к некоторой бесконечной системе линейных уравнений, которая решается затем приближенно методом возмущений. За параметры возмущения берутся считаемые малыми числа т и гг, входящие в формулу ( 1) и характеризующие форму и размеры выреза. В названной работе Shioya [1] точно таким же путем рассмотрена задача об одностороннем изгибе неограниченной пластинки, занимающей полуплоскость с удаленным у границы полуэллипсом. В обеих работах до конца разобраны численные примеры для различных параметров задачи, приведены таблицы для коэффициента концентрации напряжений и построены эпюры напряжений и моментов. [12]
С 0, так как искомый потенциал является ограниченной функцией. [13]
Решить задачу 69 путем разложения искомого потенциала ф в интеграл Фурье - Бесселя. [14]
Решая совместно эти уравнения, находим искомые потенциалы: ф [ - 9В; Фз 3 В; ф3 6 В. Для определения токов в ветвях; следует задаться их положительными направлениями. [15]