Притягивающий потенциал

Cтраница 2

Ниже рассматриваются лишь идеальные газы. Если молекулы при больших удалениях друг от друга обладают слабым притягивающим потенциалом и быстро убывающим потенциалом отталкивания на малых расстояниях, то при уменьшении плотности газа ( увеличении среднего расстояния между молекулами) потенциальная энергия взаимодействия быстро падает. Практически газы из нейтральных молекул при давлениях до сотен атмосфер могут рассматриваться как идеальные. [16]

Структурная формула гипотетического органического сверхпроводника. Полиеновая цепочка - путь тока, а молекулы цианинового красителя - поляризуемые боковые группы. В каждой точке R к остову присоединяются боковые цепочки, подобные той, которая изображена слева. Эти боковые цепочки являются резонансными гибридами двух канонических структур, представленных в скобках, где показано, что положительный заряд резонирует между двумя атомами азота. [17]

Электрон, двигаясь вдоль остова, должен был поляризовать боковые группы, а эта поляризация могла бы создать притягивающий потенциал для другого электрона, проходящего вдоль остова. На рис. 5.1.7 показана предложенная Лит лом сверхпроводящая структура из полимерной цепи и боковых групп, образуемых цианиновым красителем. Хотя данное вещество и не было получено, синтезировано несколько аналогов подобного полимера [97], но, к сожалению, ни один из них не обнаружил сверхпроводимости. Сверхпроводимость, однако, была достигнута в квазиодномерной ион-радикальной соли ( TMTSF) 2PF6, обсуждаемой в гл. Физика квазиодномерных систем, в частности полимеров, в настоящее время еще находится в стадии развития. [18]

Очевидно, первое приближение ( 54) согласуется с формулой ( 64) как по форме, так и по зависимости от сжимаемости dpfdl. Поскольку х зависит от неизвестной функции с ( х), мы ничего не можем больше сказать. Од нако, как заметили Лебович и Пер кус ( см. примечание 7), можно более подробно исследовать уравнение Орнштейна - Цернике ( 58а), если воспользоваться основными идеями теории Ван-дер - Ваальса. Прежде всего ясно, что для больших х функция с ( х) должна быть пропорциональна притягивающему потенциалу ф ( х) и что только при х, близких к нулю, с ( х) будет отклоняться от ф ( х) из-за твердой сердцевины. [19]

При положительной энергии эти два решения отвечают частицам разного знака. Однако необходимо отметить, что эти два решения отвечают двум различным физическим задачам. Действительно, при положительной энергии граничные условия приводят нас к уравнению (4.9), которое определяет энергетический спектр связанных состояний частицы. Последнее условие как раз и определяет условие обращения в ноль волновой функции на бесконечности. Однако для частиц разного знака притягивающий потенциал создается точечными зарядами разного знака. Именно это мы имели ввиду, говоря о различных физических задачах. [20]

Напомним, что для этой абелевой двумерной модели Хиггса теория возмущений предсказывает наличие явления Хиггса. Но, как мы видели в разд. Они являются 0-вакуумами, получающимися при учете инстантонных ( туннельных) эффектов, которые непертурбативны. Соответственно можно ожидать, что черты, ассоциируемые с явлением Хиггса, также отсутствуют. Когда в Э - вакуум помещены две заряженные частицы противоположных знаков, на них действует притягивающий потенциал, линейно растущий по мере увеличения расстояния между ними. [21]

Существование стационарных состояний как с положительной, так и отрицательной энергией для электрона в кулоновском поле не означает, конечно же, полной тождественности этих состояний. Действительно, решение с отрицательной энергией для электрона в атоме водорода является зарядово сопряженным с решением с положительной энергией для позитрона в атоме антиводорода. Однако задача об атоме водорода и задача об атоме антиводорода являются двумя различными физическими задачами. Проведенный выше анализ уравнений (2.2) показал, что нет необходимости интерпретировать позитрон как дырку в бесконечном море электронов с отрицательной энергией. Позитрон, также как и электрон, является реальной физической частицей и обладает свойствами полностью аналогичными свойствам электрона. В частности, его спектр в атоме антиводорода также лежит в области положительных энергий. Задание в начальный момент времени лишь пространственного распределения волновой функции недостаточно для однозначного определения начального состояния. Это противоречит зарядовой симметрии. Лишь одновременное задание пространственного распределения волновой функции и ее первой временной производной позволяет нам однозначно определить, с какой частицей мы имеем дело в начале процесса. Это обстоятельство не является особо существенным, когда мы имеем дело с задачей об определении состояний частицы в том или ином стационарном потенциале. Однако оно становится весьма существенным, когда мы переходим к задаче рассеяния частиц отталкивающим или притягивающим потенциалом. Действительно, в этом случае мы должны строго определить знак энергии налетающей частицы, поскольку угловой и энергетический спектр рассеяния строго определяются законами сохранения. [22]

Страницы: 1 2