Диссипативные потери

Cтраница 3

Если развязка циркулятора равна 25 дб, а нагрузка и приемник находятся при комнатной температуре, то TLM и TRM примерно равны каждая Г К. При КСВН антенны 1 1 TLA также равна Г К. Практически в шумы мазеров с большим усилением значительную долю вносят диссипативные потери, включая потери в циркуляторе. [31]

Таким образом, полученные аналитические соотношения для основных характеристик многорезонаторных ПФ на ДР в терминах обобщенных коэффициентов связи позволяют описать основные закономерности изменения формы АЧХ, вносимых потерь, неравномерности затухания в полосе пропускания, согласования фильтров по входу при вариации коэффициентой связи. Эти закономерности, описываемые в терминах обобщенных коэффициентов связи, справедливы для цепей СВЧ не только с диэлектрическими, но и с другими высокодобротными резонаторами, например с гиромагнитными, волноводно-диэлектрическими резонаторами. Важнейшим свойством полученных соотношений для характеристик фильтров является также то, что в них естественным образом учтены диссипативные потери в резонаторах, что позволяет перейти к инженерному расчету фильтров без ограничения на малость потерь в используемых резонаторах. [32]

При выбросе различные частицы грунта получают разные начальные скорости. Наибольшую скорость получают частицы, лежащие на оси симметрии взрыва. Чем дальше от этой оси, тем меньшую скорость они получают, поскольку в этих направлениях возрастает слой метаемого грунта и увеличиваются диссипативные потери. В результате при подземном взрыве на выброс образуется расширяющийся купол грунта, который затем разрушается на отдельные частицы. Эти частицы грунта продол жают полет в воздухе по законам баллистики, их траектория зависит от начальной скорости, угла вылета, коэффициента формы и массы частицы. [33]

Тогда естественно сделать следующее простейшее предположение: в пределах класса высокомолекулярных полимеров вязкостные свойства смесей аддитивны так, что диссипа-тивные потери суммируются, а потери каждого из компонентов определяются его релаксационным состоянием, которое однозначно зависит от действующих напряжений и скоростей сдвига. В этом отношении компоненты не оказывают взаимного - влияния друг на друга. Следовательно, если при заданном режиме деформирования скорость сдвига i - ro компонента ниже критической, то он течет как ньютоновская жидкость, если же она выше критической, то его вклад в диссипативные потери системы определяется потерями в полимере, переходящем в высокоэластическое состояние или находящемся в высокоэластическом состоянии. [34]

В этом разделе будут рассмотрены одномерные сходящиеся и расходящиеся сферические и цилиндрические волны. Амплитуда этих волн, в отличие от плоских, меняется не только под действием диссипативных процессов, но и из-за геометрических условий распространения. Очевидно, что это обстоятельство должно сказаться на масштабах различных явлений, связанных с искажением формы волны: в расходящихся волнах амплитуда волны быстро убывает и нелинейные искажения тормозятся не только тем, что в среде есть диссипативные потери, но и расходимостью; наоборот, в сходящихся волнах амплитуда волны возрастает и геометрические условия распространения в какой-то мере компенсируют затухание в среде, что способствует развитию нелинейных эффектов. Есть некоторая аналогия между распространением плоской волны в диссипативной среде и распространением неплоских волн. Эта аналогия связана с тем, что нелинейные явления не чувствительны к причинам, вызывающим изменение амплитуды волны. [35]

Если скорости и напряжения сдвига достаточно низкие, то компоненты смеси ведут себя подобно ньютоновским жидкостям. Когда скорость сдвига увеличивается, достигается критическая скорость сдвига Ys высокомолекулярного компонента, отвечающая его переходу в высокоэластиче-ское состояние. В этом состоянии он ведет себя как высокоэластичный наполнитель. Диссипативные потери у него понижены, поскольку при у Ys они Уже не связаны с перемещением центров тяжести его макромолекул, а обусловлены только быстрыми конфор-мационными движениями макромолекулярной цепи между узлами зацепления и обтеканием этих макромолекул компонентами, которые еще не перешли в высокоэластическое состояние. Уменьшение диссипативных потерь означает снижение эффективной вязкости: с повышением напряжения сдвига градиент скорости увеличивается непропорционально быстро. При этом в высокомолекулярном компоненте смеси под влиянием растущего напряжения увеличивается накопление обратимой деформации, что вполне типично для полимера, находящегося в высокоэластическом состоянии. Следовательно, большие обратимые деформации смеси оказываются выше, чем собственно высокомолекулярного компонента, поскольку в чистом виде он не мог бы течь, перейдя в высокоэластическое состояние. Большие обратимые деформации, увеличивая все нелинейные эффекты, усиливают тем самым их влияние на вязкостные свойства полимеров и повышают их вклад в развитие аномалии вязкости. [36]

В рассмотренных до сих пор примерах существование порога устойчивости - критического волнового числа или критического сдвига - было тесно связано с отсутствием вязкости в системе. В области устойчивости фазовая скорость с была вещественна, а при пересечении порога устойчивости возникали два комплексно-сопряженных значения с с равными по величине, но противоположными по знаку мнимыми частями. Учет трения, вообще говоря, изменяет такое поведение поскольку чтобы просто выжить, волна должна получать достаточное количество энергии для компенсации диссипации, а для ее роста необходим приток энергии от основного потока, превосходящий диссипативные потери. В настоящем разделе мы рассмотрим задачу о неустойчивости при наличии экмановских слоев трения. [37]

Простота расчета для высокомолекулярных полимеров [ когда ( М1МС) 10 ], находящихся вдали от Tg, обусловлена тем, что у них определяющее значение имеет плотность флуктуационной сетки, а фактор свободного объема не играет заметной роли. Он становится существенным, когда с уменьшением молекулярной массы ниже 5МС все возрастающее влияние начинают оказывать свободные концы макромолекул, что приводит к снижению пространственной однородности флуктуационной сетки зацеплений. В этом случае, когда концентрация высокомолекулярного компонента велика, наблюдается двухступенчатая зависимость объемного расхода от перепада давления. Специфика явления в данном случае определяется тем, что этот переход оказывается облегченным вследствие значительной неоднородности флуктуационной сетки зацеплений. В результате диссипативные потери снижаются скачком, и наблюдается эффект срыва. Однако этот срыв происходит при напряжении т 5 TS. Поэтому он отличается малой амплитудой, и при дальнейшем повышении напряжения сдвига развивается режим неньютоновского течения, пока не будет достигнуто значение TS, типичное для данного поли-мергомологического ряда. [38]

К определению. [39]

Обобщим решение задачи, приведенное в [9] для циркулятора с простейшим ферритовым резонатором на случай многослойного резонатора. В центре сочленения размещается в общем случае кусочно-однородный по радиусу ферритодиэлектрический образец I цилиндрической формы с произвольным числом слоев, равный по высоте узкой стенке волноводов. Ось z цилиндрической системы координат р, ср, z совпадает с осью симметрии циркулятора и осью z прямоугольной системы координат. Внешнее подмагничивание направлено вдоль оси 2, диссипативные потери в феррите и стенках волновода при анализе не учитываются. [40]

Больше того, концепция перехода высокомолекулярных компонентов в высокоэластичеекое состояние, когда низкомолекулярные еще находятся в текучем состоянии, позволяет количественно оценивать зависимость вязкости от скорости сдвига вплоть до критической скорости, отвечающей срыву. Этот подход основывается на простой, предложенной А. Я. Малкиным, идее об аддитивности потерь. А это означает следующее. С увеличением частоты после достижения максимума модуль потерь снижается, причем это снижение может охватывать интервал нескольких десятичных порядков частоты. Следовательно, после того как достигнута критическая скорость сдвига, отвечающая переходу высокомолекулярного компонента в высокоэластическое состояние, при дальнейшем увеличении скорости сдвига диссипативные потери, обусловленные им, будут снижаться, что в условиях установившегося течения означает уменьшение вязкости. Таким образом, появляется новая концепция о природе аномалии вязкости в полидисперсных системах. [41]

Однако в первом случае ( рис. 1.16 а) их наличие вызвано диссипацией энергии в материале стержня, в результате чего энергия в волноводе переносится вдоль энергетических линий к его центральной области. Параметры второго волновода ( рис. 1.16 6) таковы, что в нем волна НЕц даже в отсутствие диссипации энергии обладает комплексной постоянной распространения. Энергия комплексной волны в прямом направлении переносится вдоль оси волновода. Постепенно разворачиваясь, ее поток приобретает в области, примыкающей к экрану [24, 27], направление, противоположное первоначальному. В результате оказывается, что полный поток мощности через поперечное сечение волновода равен нулю. Диссипативные потери в этом случае принципиально не меняют характер передачи энергии в волноводе. [42]

Страницы: 1 2 3