Средняя потеря - энергия
Cтраница 1
Средняя потеря энергии при одном столкновении в Н2 при малых Xjp оказывается порядка 10 - 3, в то время как для упругих столкновений х, равное 2mjM, примерно в 4 - 6 раз меньше. Таким образом, даже медленный электрон, сталкиваясь с молекулой Н2, может возбудить в ней колебательные уровни, для чего требуется энергия порядка 0 5 эв. [1]
Специальные оценки средней потери энергии на одну ионную пару ( включая как первичную, так и вторичную ионизацию) дают приблизительно 32 эв, что вполне согласуется с экспериментальными результатами для первичных процессов. [2]
На рис. 5.22 качественно изображена зависимость средней потери энергии е от расстояния наибольшего сближения min, восстанавливаемая из данных по угловой зависимости сечения рассеяния. [3]
При этом будем считать, что средней потерей энергии в струйках между сечениями должна быть такая потеря, которая, будучи одинаковой на длине всех струек, соответствовала бы полной потере энергии всего потока между сечениями / - / и / / - IJ, отвечающей действительным потерям в струйках, составляющих поток. [4]
Так, при столкновении с ядрами водорода средняя потеря энергии, рассчитанная на одно соударение, составляет около 0 6 максимальной. [5]
В применениях теории столкновений большое значение имеет вычисление средней потери энергии сталкивающейся частицей. [6]
 |
Вид функции / (. / Мсг, используемой в для описания среднеквадратичной флуктуации пробега, в зависимости от кинетической энергии ( выраженной в единицах массы покоя. [7] |
Так как W приблизительно равна 1 / 20 средней потери энергии, то ординаты, умноженные на 5, будут приближенно давать относительное энергетическое отклонение от среднего в процентах. [8]
В применениях теории столкновений большое значение имеет вычисление средней потери энергии сталкивающейся частицей. [9]
Если все резонансы горючего узкие по сравнению со средней потерей энергии при столкновении с атомом горючего, то при оценке эффективного резонансного интеграла асимптотическую формулу (10.110) можно использовать повсюду. [10]
Ти, Тк), Е ( Тв Та) - средняя потеря энергии из колебательных степеней свободы в диссоциацию и средняя энергия, получаемая в рекомбинации соответственно; Т, Тк - поступательная и колебательная ( соответствующая больцманову распределению колебательной энергии е) температуры. [11]
Добротность определяет, во сколько раз энергия, запасенная в контуре, превосходит среднюю потерю энергии за промежуток времени, в течение которого фаза колебания меняется на 1 радиан. [12]
Добротность контура Q показывает, во сколько раз запас колебательной энергии в контуре превосходит среднюю потерю энергии ва время, в течение которого фаза колебаний изменяется на 1 радиан. [13]
Эти выражения справедливы лишь в случаях, когда ширину резонанса можно считать малой величиной по сравнению со средней потерей энергии на одно столкновение нейтрона с атомом замедлителя при энергиях, близких к резонансу. Более точные методы показывают, что эквивалентные соотношения можно применять [2] с успехом весьма широко. [14]
Нас интересует среднее по времени значение потери момента импульса при стационарном движении, подобно тому как выше нас интересовала средняя потеря энергии. [15]
Страницы: 1 2 3