Средняя потеря - энергия
Cтраница 2
Нас интересует среднее по времени значение потери момента количества движения при стационарном движении, подобно тому как выше нас интересовала средняя потеря энергии. [16]
 |
В генераторе Ван-де - Граафа носители заряда переносятся механически в направлении, обратном тому, в кото ром их двигало бы электрическое поле. [17] |
Поэтому ион ( бильярдный шарик) будет накапливать добавочную энергию, пока его средняя кинетическая энергия не станет настолько большой, что средняя потеря энергии при столкновении будет равна энергии, полученной между столкновениями. Таким образом, после начального нагревания самих носителей заряда работа, выполняемая электрической силой при перемещении носителей, в конце концов, передается остальной среде в виде хаотической кинетической энергии или тепла. [18]
Эффективная потеря энергии равна 1 / 15 этой величины, или 7 кэв; параметр W ( см. (1.48)) равен 675 кэв; согласно (1.56) средняя потеря энергии на 1 г равна 15 - 675 кэв 10 Мэв. [19]
Когда остающаяся энергия падает до величины, соответствующей колебательному кванту связи О - Н ( в воде) или связи С - Н ( в парафине), средняя потеря энергии на 1 соударение уменьшается, так как водородные аюмы не могут принимать энергию, меньшую одного кванта. [20]
 |
Коэффициент отклонения от экспериментального. [21] |
При проектировании защиты от нейтронного излучения необходимо учитывать, что процесс поглощения эффективен для тепловых, медленных и резонансных нейтронов, поэтому быстрые нейтроны должны быть предварительно замедлены. Средняя потеря энергии при упругом рассеянии максимальна на легких ядрах ( например, водороде) и минимальна на тяжелых. Вероятность потери энергии при неупругом рассеянии возрастает на тяжелых ядрах и с увеличением энергии нейтрона. Тепловые нейтроны диффундируют через защиту до тех пор, пока не будут захвачены или не выйдут за ее пределы, поэтому важно обеспечить быстрое поглощение тепловых и медленных нейтронов выбором наиболее эффективных поглотителей. После захвата тепловых нейтронов почти всегда возникает вторичное - излучение, которое необходимо ослабить. [22]
Нейтральные частицы, отраженные от тела, отдают свою энергию при столкновениях с полевыми частицами. Средняя потеря энергии отраженной частицы при одном столкновении жестких сфер одинаковой массы равна А. [23]
В эксперименте по неупругому рассеянию тяжелых частиц часто измеряется так называемая средняя энергия неупругих потерь, равная суммарной энергии, затраченной на возбуждение, - ионизацию и кинетическую энергию освободившихся электронов. Знание средней потери энергии как функции относительной скорости и прицельного параметра позволяет оценить величины сечений различных неупругих процессов. [24]
В модели отрезков путь / между двумя узлами вложенной траектории детерминирован. Обычно его выбирают так, чтобы средняя потеря энергии на этом пути была мала и изменением сечений взаимодействия можно было пренебречь. Тогда в качестве Р ( х - х /) можно использовать сравнительно простые распределения, полученные в одно-скоростном приближении. [25]
Что касается возбуждения вращения молекулы, то, насколько об этом можно судить по распределению интенсивности в полосах возбуждаемых в электрическом разряде электронных спектров, при ударе быстрого электрона вращательная энергия молекул изменяется очень мало. Из этих опытов, в частности, следует, что если в случае Не, Ne и Аг средняя потеря энергии при соударении электрона с атомом в соответствии с теорией упругого удара отвечает 2тЭя - Е / т, то - в молекулярных газах потери значительно превышают эту величину. Так, Месси [1207] вычислил сечение возбуждения вращения полярной молекулы ударом электрона; из его расчета следует, что потери энергии электронов в этом случае значительно превышают потери при упругих / соударениях. [26]
Потери энергии фотоэлектрона в металле обусловлены прежде всего его столкновениями с электронами проводимости. Чем больше энергия фотоэлектрона ( а значит, и энергия фотона), тем больше вероятность электрон-электронного столкновения и больше средняя потеря энергии фотоэлектрона при каждом столкновении. Поэтому наблюдается уменьшение Н с ростом энергии фотона. Заметную роль в металлах играют также элек-трон-фононные столкновения. [27]
Так, например, оцененная выше ( AveCT - 108 Гц) естественная ширина линии полностью удовлетворяет этому определению, так как ее возникновение связано со средней потерей энергии на излучение каждым атомом. Но значительно большее однородное уширение AvCT может возникнуть в результате столкновений атомов, приводящих к обрыву колебаний. Очевидно, что и в этом случае мы не можем указать, какая часть контура связана с излучением тех или иных атомов. При исследовании этого уширения оказывается полезным введение коэффициента затухания колебаний у который может быть оценен в эксперименте. [28]
Другой возможный способ состоит в замене обычного водорода другим легким веществом, а именно, изотопом D. Поскольку в смеси урана с изотопом D потеря г за счет поглощении тепловых нейтронов меньше, чем в среде, состоящей из смеси урана с обычным водородом, можно работать при высокой концентрации изотопа D ( в результате чего уменьшится р), не опасаясь возрастания г. Так как средняя потеря энергии несколько меньше при столкновении нейтрона с дейтроном, чем при столкновении нейтрона с протоном, то при равной концентрации действие pf оказывается несколько большим в смеси урана с изотопом D, чем в смеси урана с обычным водородом. Однако это неблагоприятное обстоятельство практически не имеет значения, так как можно использовать высокую концентрацию изотопа D. Однако по экономическим соображениям такой опыт трудно выполнить. [29]
Удельная ионизация, вызываемая у-лучами, примерно в 10 - 100 раз меньше, чем создаваемая электронами той же энергии. Средняя потеря энергии у-лучей при образовании одной пары ионов та же, что и в случае ( 5-частиц; в воздухе она равна 35 эв. Ионизация, наблюдаемая при прохождении у-лучей ( и рентгеновских лучей) через вещество, почти целиком обусловлена вторичными процессами: она связана с тремя рассматриваемыми ниже процессами. [30]
Страницы: 1 2 3