Поток - поле
Cтраница 2
Поскольку поток поля В через отверстие квантован, величина В не зависит от состояния среды и может управляться путем изменения площади отверстия. Роль же величины А в данном случае играют поля внешнего заряда, подтекающего к обкладкам или оттекающего от них, или внешнего тока, текущего по внутренней поверхности сверхпроводника. [16]
Если поток хромозлектрического поля внутри глюон-ной трубки мал по сравнению с критическим значением, то квантовые флюктуации также малы и их роль сводится лишь к уменьшению плотности энергии, приходящейся на единицу длины глюонной трубки. [17]
Картина потока поля, изображенная на рис. 64, относится к работе машины в генераторном режиме. [18]
Итак, поток поля через поверхность ( а), ограничивающую источник ( Q) и не ограничивающую других источников, есть величина постоянная, не зависящая от формы яоверяности. [19]
Рассмотрим теперь поток поля через произвольную замкнутую поверхность о. Допустим, что пЪле создается точечными зарядами. [20]
Следовательно, поток поля L сохраняет П тогда и только тогда, когда ( п - 1) - форма L jfi замкнута. В силу теоремы 20.3.2 форма UL гомотопна в классе неисчезающих форм некоторой точной форме со - о) /, и тогда L является бездивергентным векторным полем. [21]
Вновь рассмотрим поток поля скоростей жидкости. Если векторы ч и п образуют острый угол, то величина и-я положительна, а если v и я образуют тупой угол, то величина v - n отрицательна. Поэтому поток Q, определяемый по формуле ( 4) § 4, вообще говоря, представляет собой избыток жидкости, протекающей в сторону положительной нормали я, а не абсолютное количество жидкости, прошедшее через поверхность S независимо от направления течения. [22]
К понятию потока поля мы естественным образом приходим при изучении поля скоростей И текущей жидкости. Рассмотрим простейший случай, когда скорости М всех частиц стационарно текущей жидкости одинаковы. [23]
Помимо этого потока поля, существует второй поток, значительно меньший по величине, связанный с тепловыми потерями, в жилах кабеля. [24]
Линии плотности потока поля целиком расположены в диэлектрике, а если они входят в провода, то только для того, чтобы покрыть потери в них. [25]
Из-за асимметричности потока поля давлений перед сегментным затвором при ф от 10 до 60 на линиях четных и нечетных трубочек дренажа изменяются различно. Для углов ф 10 - 50 это нарушение начинается одновременно по обеим сторонам: по стороне четных трубочек коэффициент давления повышается до максимума ар тах ( рис. 84, б и табл. 48); по стороне нечетных трубочек он уменьшается почти до нуля непосредственно перед клапаном затвора. Вблизи клапана коэффициент давления по стороне четных трубочек резко падает до минимальных отрицательных значений apmla. На этом же участке коэффициент давления по стороне нечетных трубочек достигает также своего минимума. [26]
Далее по потоку поля скорости и температуры принимают форму, совершенно отличную от течения в пограничном слое. Метод пограничного слоя становится неприменимым. В статье [95] указано, что величина 130 предположительно является границей приемлемой точности метода пограничного слоя. [27]
A и определим поток поля через поверхность этого элементарного объема. [28]
Однако не весь поток поля проникает внутрь проводника. Часть этого потока отражается у границы раздела и получает обратное направление. В предельном случае, когда удельная проводимость материала бесконечно велика ( j со), поток электромагнитного поля полностью отражается от поверхности проводника. Электромагнитное поле в сверхпроводник не проникает. [29]
 |
Проводник с током в магнитном поле. а - внешнее электрическое поле. б - результирующий поток поля. [30] |
Страницы: 1 2 3 4