Cтраница 3
Двигающийся вдоль проводника поток поля направляется к нагрузке. Описанная схема соответствует тому, что имеет место в генераторах. Для движения магнитного поля относительно проводника, включенного на нагрузку, приходится затрачивать работу механических сил. За счет этой работы возникает энергия электромагнитного поля, поступающая в нагрузку. [31]
Действительно, рассмотрим поток поля градиента через сферу с Центром 0, он равен ( 2 - n) wn i. [32]
Наибольшего значения плотность потока поля достигает у поверхности проводников. [33]
Значит, плотность потока поля, поступающего в наружную жилу, меньше, чем плотность во внутренней жиле. Однако общее значение потоков поля обеих жил равны между собою. [34]
Эта последняя часть потока поля и содержит ту энергию, которая идет на механическую работу перемещения якоря. [35]
Когда говорят о потоке поля, пронизывающего дыру, рассматривают только входящие ( или выходящие) силовые линии. [36]
Мы видим, что поток поля не зависит от радиуса сферы, и в этом отношении поведение электрического поля действительно подобно потоку несжимаемой жидкости, причем заряд, умноженный на 4я, играет роль мощности источника потока. Легко убедиться в том, что полученный результат остается справедливым не только для сферической, но и для любой замкнутой поверхности, окружающей заряд. [37]
Интенсивностью векторной трубки называется поток поля через поперечное сечение этой трубки. Дли соленоидальных полей имеет место так называемый закон сохранения интенсивности векторной трубки. [38]
Выше были отдельно рассмотрены потоки поля в воздушном зазоре и в пазу машины. Это было сделано в целях анализа явлений. В действительности, оба потока поля существуют одновременно, накладываются друг на друга и образуют единый поток. [39]
Опять находим, что поток поля В через площадь, приходящуюся на одно состояние в данном уровне Ландау, отвечает кванту потока, как и в случае свободных электронов. Отметим, что эта картина напоминает квазиклассическую теорию квантования движения блоховского электрона в / - пространстве, предложенную Онзагером. Поэтому, например, осцилляции Шубникова оказываются связанными с поверхностями постоянной энергии в / - пространстве. [40]
В окружающем диэлектрике плотность потока поля возрастает по мере приближения к поверхности проводника. У этой поверхности вектор 5 достигает наибольшего значения. [41]
Оно обладает характерным свойством: поток поля равен нулю через всякую замкнутую поверхность, которую можно стянуть в точку, не пересекая границу поля. В таком поле векторные линии или замкнутые, или уходят в бесконечность, или начинаются и кончаются на границе поля. [42]
Как было показано выше, поток поля в его истоке и стоке может быть описан с помощью понятия о дивергенции или расхождении вектора плотности этого потока. Чтобы определить значение дивергенции электростатического поля, окружим некоторый объем У около интересующей нас точки поля внутри источника замкнутой поверхностью S и составим равенство Гаусса. [43]
Оно обладает характерным свойством: поток поля равен нулю через всякую вамкнутую поверхность, которую можно стянуть в точку, не пересекая границу поля. В таком поле векторные линии или замкнутые, или уходят в бесконечность, или начинаются и кончаются на границе поля. [44]
Оно обладает характерным свойством - поток поля равен нулю через всякую замкнутую поверхность, которую можно стя путь в точку, не пересекая границу поля. [45]