Поток - величина
Cтраница 2
При нормальном состоянии сети однониточных трубопроводов ( рис. 23) по ней течет поток величины 20 и резервы мощности отсутствуют. Рассмотрим все возможные состояния сети. Их общее число равно 25 32, причем нормальное состояние реализуется с вероятностью ( 0 99) 5 0 951, т.е. поток величины 20 в узел 5 поддерживается в течение 0 951 365 347 1 сут в год. При разрыве любого трубопровода, кроме трубопровода ( 4, 5), поток уменьшается на десять, а при разрыве трубопровода ( 4, 5) перекачка прекращается. [16]
 |
Область интегрирования в. вместо 3-мерного объема, изображенного в перспективе, следует иметь в виду 4-мерный объем. [17] |
Весь проделанный анализ можно было бы повторить теперь и для незамкнутой системы, введя поток величины С через боковые ( фактически уже 2-мерные) поверхности, ограничивающие нашу систему. [18]
Из уравнения (5.3) можно вывести знаменитую Д - теорему Больцмана: если через границу нет микроскопического потока величины Н или если граница действует как отрицательный источник величины Н, то Н со временем никогда не растет и остается постоянной, только когда функция распределения - максвел-ловская. [19]
Величина А может быть скаляром или составляющей вектора или тензора, а вектор Ja представляет собой плотность потока величины А. [20]
Таким образом, из подобия силовых полей потоков следует одинаковость приведенных выше безразмерных комбинаций, составленных из характерных для потоков величин. [21]
Если же v не превышает этого значения, то, вообще говоря, может существовать несколько различных потоков и требуется найти поток величины v, обеспечивающий минимальную стоимость. Эти алгоритмы концептуально проще, чем метод беспорядка, и используют уже введенную технику. [22]
Обозначим через Ф множество реализуемых в рассматриваемой сети потоков величины v min ( УН, УМ ], а через 7возможное распределение потока величины v в сети. [23]
Здесь a - локальная термодинамическая величина, отнесенная к единице массы, р - локальная плотность массы, Ja - локальная плотность векторного потока величины а; в уравнении (2.137) предполагается ( для простоты) отсутствие источника. [24]
Для понимания методов, которыми пользуются при изучении необратимых процессов, необходимо познакомиться с некоторыми терминами и физическими законами, относящимися к так называемым потокам величин. [25]
Это свойство линеаризованного сверхзвукового потока выражающее местный ( локальный) характер параметров потока ( как сейчас будет выяснено, тем же свойством обладают и давление, плотность и другие характерные для потока величины) представляет особенность, принципиально отличающую сверхзвуковой линеаризованный поток от дозвукового, в котором значения параметров потока в данной точке зависят от распределения этих параметров во всем потоке в целом. [26]
Уравнения вида (6.6.9) часто используют ( см. [22, 111]) для описания процессов переноса ( в данном случае - переноса массы газа в результате движения пузырьков относительно жидкости), при которых время тг установления ( релаксации) потока переносимой величины ( в данном случае - относительной скорости wa) является конечным. [27]
Из соотношений ( 17) следует, что скорость изменения ( 9) равна сумме двух слагаемых: 1) скорости изменения в фиксированном объеме t / r который в данный момент t совпадает с элементом жидкости v ( t) и 2) потока величины Q через поверхность ( /), ограничивающую этот объем. Отметим, что формулы ( 15) - ( 17) выражают чисто кинематическое свойство, совершенно не связанное с каким-либо физическим законом. [28]
В этом примере на каждом временном шаге выводится на печать четыре характерные температуры и суммарные тепловые потоки на внутренней и внешней поверхностях тела. При вычислении этих потоков величины XCV ( I) RV ( 2 и XCV ( I) RV ( Ml представляют собой площади ( при единичной глубине) граней контрольных объемов на внешней и внутренней границе соответственно. [29]
Вначале ( момент замыкания катушки - точка А) ток iK спадает резко, но затем после уменьшения насыщения магнитопро-вода переходит в область плавного снижения. В момент достижения потоком величины, при которой усилие притяжения якоря становится меньше усилия возвращающей пружины ( точка Б), якорь отрывается от сердечника. Время спадания потока от момента замыкания накоротко ( или отключения при наличии гильзы) катушки до момента отпадания якоря является выдержкой времени реле. [30]
Страницы: 1 2 3 4