Поток - величина
Cтраница 3
Вначале ( момент замыкания катушки - точка А) ток гк спадает резко, но затем после уменьшения насыщения магнитопро-вода переходит в область плавного снижения. В момент достижения потоком величины, при которой усилие притяжения якоря становится меньше усилия возвращающей пружины ( точка 5), якорь отрывается от сердечника. [31]
При движении потока жидкости от источника в входному отверстию удельная энергия потока уменьшается на величину ее затрат на преодоление гидравлических потерь и геометрической высоты подъема жидкости. При достижении удельной энергии потока величины, меньшей давления насыщенных паров перекачиваемой жидкости, в ней образуются пустоты. Явление образования пустот, заполненных парами жидкости и растворенными газами, в потоке перекачиваемой жидкости называется кавитацией. [32]
Уравнение ( 4 - 21) описывает одномерное установившееся течение жидкой среды. Мы используем средние по каждому сечению потока величины р, у, h, и и V. Однако скорость, как известно, изменяется от нуля на стенках канала ( трубы) до максимального значения в центре поперечного сечения. [33]
Коэффициент 6 объединяет все постоянные для потока величины, в том числе и коэффициент гидравлического сопротивления источника давления. [35]
Для описания турбулентного течения может быть применен метод Эйлера или Лагранжа. При использовании метода Эйлера рассматривается изменение характеризующих поток величин относительно фиксированной системы координат. По методу Лагранжа изучается изменение тех же величин, но связанных с частицами или молями данной жидкости при их движении в потоке. [36]
Для описания турбулентного течения могут быть применены метод Эйлера или Лагранжа. При использовании метода Эйлера рассматривается изменение характеризующих поток величин относительно фиксированной системы координат. По методу Лагранжа изучается изменение тех же величин, но связанных с частицами или молями данной жидкости при их движении в потоке. [37]
Эти равенства выражают основное свойство линеаризованного сверхзвукового потока: продольная и поперечная составляющие скорости возмущения при заданных скорости и числе Маха невозмущенного потока пропорциональны местному углу наклона линии тока возмущенного движения по отношению к направлению невозмущенного потока и имеют местный ( локальный) характер. Тем же свойством обладают давление, плотность и другие характерные для потока величины, что принципиально отличает сверхзвуковой линеаризованный поток от дозвукового, в котором значения параметров потока в данной точке зависят от распределения этих параметров во всем потоке в целом. [38]
Эти равенства выражают основное свойство линеаризованного сверхзвукового потока: продольная и поперечная составляющие скорости возмущения при заданных скорости и числе Маха невозмущенного потока пропорциональны местному углу наклона линии тока возмущенного движения по отношению к направлению невозмущенного потока и имеет местный ( локальный) характер. Тем же свойством обладают давление, плотность и другие характерные для потока величины, что принципиально отличает сверхзвуковой линеаризованный поток от дозвукового, в котором значения параметров потока в данной точке зависят от распределения этих параметров во всем потоке в целом. [39]
Наконец, заметим, что, как и в случае потока импульса ( разд. II), вектор Ж может быть расщеплен на макроскопический ( конвективный) поток величины Я, Жи, и микроскопический поток Я, Ж - Збъ. [40]
Доказать, что поток / величины wW ( f) имеет стоимость, наименьшую из всех потоков величины w, тогда и только тогда, когда не существует увеличивающего цикла ( замкнутой цепи) относительно f с отрицательной стоимостью. [41]
Рассмотрим, наконец, еще один эффект, приводящий к нарушению закономерностей стационарного поджигания, важный для задач техники взрывобезопасности. Из уравнений (9.11) и (9.14) следует, что при соответствующем увеличении размеров нагретого тела или уменьшении скорости потока величины us и Ts могут неограниченно уменьшаться. Такой вывод был бы явно ошибочным: поджигание прекращается при определенной предельной температуре независимо от размеров и скорости нагретого тела. [42]
Очевидно, что если V больше, чем значение максимального потока от 5 к I, то не существует никакого решения. Если же V не превышает этого значения, то, вообще говоря, может существовать несколько различных потоков и требуется найти поток величины У, обеспечивающий минимальную стоимость. Эти алгоритмы концептуально проще, чем метод беспорядка, и используют уже введенную технику. [43]
Постройте соответствующий граф приращений I ( N, p) и убедитесь, что он содержит, по крайней мере, один контур отрицательной длины ( теория показывает, что это действительно так, потому что фз не является потоком величины 3 минимальной стоимости. [44]
По своему физическому смыслу вектор потока является, однако, вполне определенной величиной. Поэтому следует ожидать, что путем наложения дополнительных условий можно и формально сделать определение его однозначным. Одним из таких условий является требование, чтобы вектор потока величины S, которая является функцией состояния системы, сам являлся функцией состояния. Это требование будет точнее формулировано и подробно обсуждено в следующем параграфе. Ему удовлетворяет в рассмотренных здесь примерах поток энергии ( вектор Умова), поток массы и поток количества движения. [45]
Страницы: 1 2 3 4