Ионный поток

Cтраница 1

Ионный поток имеет диаметр 10 нм. [1]

Уравнение ионного потока через мембрану (5.9) позволяет определить факторы, влияющие на селективность мембраны па иону и объяснить ионную специфичность мембран для обратного осмоса. Последняя характеризуется коэффициентом разделения ионов. Различают формальный коэффициент разделения ионов i и / ( K i / i), не учитывающий концентрационную поляризацию мембраны, и истинный коэффициент разделения ( K CTi / i), при определении которого влияние концентрационной поляризации исключено. [2]

Создание ионного потока примеси осуществляется в специальных установках. Глубина внедрения примеси в полупроводниках зависит от энергии и массы ионов. Глубина проникновения примеси и, соответственно, толщина имплантированного слоя пропорциональна энергии ионов. С другой стороны, с ростом энергии ионов возрастает количество радиационных дефектов в кристалле и ухудшаются его электрофизические параметры. Энергия ионов лежит в пределах 10 - 1500 кэВ, что и ограничивает толщину имплантированного слоя на уровне 0 1 - 0 4 мкм. [3]

Полученное уравнение ионного потока в мембрану (5.9) невозможно проверить прямым путем, поскольку неизвестны зависимости е и Афт от условий разделения. Тем не менее можно показать, что в действительности имеет место экспоненциальный характер зависимости / п от межфазного скачка электрического потенциала. [4]

Характер влияния ионных потоков на диффузию может быть прослежен при использовании радиоактивных атомов. Затем при 700 С внедряется стабильный изотоп PSI при нескольких дозах: 5 - Ю14 ( кривая 2), 5 - Ю15 ( кривая 3) см-2. Процесс ионного легирования представляет собой сложное явление. [5]

В местах пробоя ионный поток сменяется потоком электронов, которые разрушают пленку. Пробой вызывает падение напряжения, а залечивание - рост его. При дальнейшем росте пленки наступает момент, когда-искренне тока приобретает новый характер ( точка перегиба 2) - потрескивание. Пробой плсн-к З прлводит к значительному повреждению ее, так как глубина пор настолько увеличивается, что находящийся в них электролит вскипает от выделяемого током тепла, в результате чего возникает газовый разряд. Величина максимального напряжения достигает при этом 1500 в. Пленки, образующиеся в электролитах с ограниченной способностью растворения, очень плотны, беспористы и имеют толщину 0 1 - 1 5 мк. [6]

Для оценки величины ионных потоков применяется электрический метод - метод короткого замыкания. Две камеры, разделенные перегородкой из кожи лягушки, заполняются раствором Рингсра. К ним с помощью хлорссребряных электродов подается разность потенциалов от источника постоянного напряжения. Регулируя с помощью реостата ток в компенсирующей цепи, добиваются полной компенсации этих напряжений. В таких - условиях пассивный транспорт ионов через кожу невозможен. Ток в цепи в этом случае создается только потоком ионов Na, перекачиваемым через перегородку натриевым насосом. [7]

Обтекаемый электроэффлювиальный аэроионнзатор кондиционера. [8]

Результаты измерений плотности ионного потока и числа аэроионов в единице объема воздуха могут иметь большое значение для разрешения вопроса о возможности включения аэроионов в систему элементов кондиционированного воздуха. Эти измерения показывают, что величина относительной влажности, вмещающаяся в зону физиологического комфорта и лежащая в ограниченных, средних пределах от 40 до 60 %, не может явиться препятствием для достаточного искусственного насыщения аэроионами кондиционированного воздуха. [9]

Значительное уменьшение интенсивности ионного потока на катод также, по-видимому, способно уменьшить уровень флуктуации тока в области адсорбционной оценки числа флуктуирующих эмигрирующих центров воспользуемся моделью квазистационарного взрывного шума. Для катодов, прошедших формовку до 600 мкА, характерно относительно малое количество центров ( 3 - 5) в области адсорбционной нестабильности. Это в среднем соответствует 100 центрам на 1 волокно. [10]

Рассмотрим, далее, ионный поток энергии, который, как это станет видно, является основным. [11]

Рассмотрим, далее, ионный поток энергии, который, как это станет видно, является основным. [12]

Характеристика газового разряда. [13]

Существует несколько способов формирования ионного потока, бомбардирующего мишень, изготовленную из материала, который необходимо распылить. Тлеющий разряд служит наиболее распространенным источником бомбардирующих ионов невысоких энергий. Его обычно зажигают, подводя высокое напряжение к двум плоским электродам, помещенным в газовую среду при низком давлении от 3 до 0 13 Па. Тип разряда, возникающего между двумя электродами, зависит от давления газов, приложенного напряжения, конфигурации электродов и плотности разрядного тока. На рис. 16 приведена вольт-амперная характеристика разряда между двумя плоскими электродами в газе при давлении от 13 3 до 0 133 Па. При достижении определенного значения напряжения ( пробивного) наступает резкий пробой газового промежутка. В этой области, известной под названием области таусендовского разряда, при постоянном напряжении между электродами ток может увеличиваться. При дальнейшем возрастании тока достигается другая область с постоянным напряжением разряда, известная под названием нормального тлеющего разряда. Если величина тока превосходит определенное значение, то по мере возрастания тока напряжение между электродами растет, наступает аномальный тлеющий разряд. При дальнейшем увеличении тока напряжение между электродами быстро падает и возникает дуговой разряд. [14]

Дрейфующая к катоду часть ионного потока сохраняет в слое 2 - 3 примерно одинаковую плотность. [15]

Страницы: 1 2 3 4