Плоско-параллельный поток

Cтраница 2

Применим уравнения пограничного слоя к обтеканию плоской полубесконечной пластинки плоско-параллельным потоком жидкости ( Я. [16]

Плоская задача обтекания состоит в определении поля скоростей в плоско-параллельном потоке, встречающем на своем пути одно или несколько твердых тел, неподвижных или движущихся заданным образом. [17]

Схема висячего трубопровода. [18]

Для объяснения причин указанных колебаний принимают во внимание, что при обтекании цилиндра плоско-параллельным потоком воздуха образуются две системы вихрей. [19]

Векторные диаграммы скоростей воздуха на лопатках пропеллерного вентилятора. а - фактическая картина. б-расчетная картина. [20]

Для того чтобы свести работу лопасти пропеллерного вентилятора к работе крыла, находящегося в плоско-параллельном потоке, достаточно представить себе пропеллерный вентилятор ввинчивающимся в неподвижный воздух и вообразить себя перемещающимся вместе с лопастью и следящим за притеканием воздуха к лопасти. [21]

На основе использования отдельных положений гидромеханики и прогрессивной теории волн, относящихся к исследованию обтекания тел плоско-параллельным потоком идеальной жидкости, Д. Д. Лаппой выведены уравнения. [22]

Допустим существование движений, возбуждаемых, например, источниками и стоками, и рассмотрим набегание на них плоско-параллельного потока. При этом всасываемая или выбрасываемая масса жидкости должна отделяться от основного потока жидкости некоторыми разделительными поверхностями. Эти поверхности могут быть как замкнутыми, так и расходящимися в бесконечности, но так или иначе они должны существовать, так как частицы потенциальных потоков теоретически движутся без взаимного перемешивания. [23]

Определим общий вид решений уравнений стационарного плоского сверхзвукового движения газа, описывающих течения, при которых на бесконечности имеется однородный плоско-параллельный поток, в дальнейшем своем течении поворачивающий, обтекая искривленный профиль. С частным случаем такого решения нам уже приходилось иметь дело при изучении движения вблизи угла, - при этом мы по существу рассматривали плоско-параллельный поток, текущий вдоль одной из сторон угла и поворачивающий вокруг края этого угла. Поэтому каждая из этих величин могла бы быть выражена в виде функции одной из них. Поскольку это решение должно содержаться в виде частного случая в искомом общем решении, то естественно искать это последнее, исходя из требования, чтобы и в нем каждая из величин р, р, vx, vy ( плоскость движения выбираем в качестве плоскости х, у) могла быть выражена в виде функции одной из них. Такое требование представляет собой, конечно, весьма существенное ограничение, налагаемое на решение уравнений движения, и получающееся таким образом решение отнюдь не является общим интегралом этих уравнений. В общем случае каждая из величин р, р, vx, vyr являющихся функцией двух координат х, у, могла бы быть выражена лишь через две из них. [24]

Определим общий вид решений уравнений стационарного плоского сверхзвукового движения газа, описывающих течения, при которых на бесконечности имеется однородный плоско-параллельный поток, в дальнейшем своем течении поворачивающий, обтекая искривленный профиль. С частным случаем такого решения нам уже приходилось иметь дело при изучении движения вблизи угла, - при этом мы по существу рассматривали пло-ско-параллельный поток, текущий вдоль одной из сторон угла и поворачивающий вокруг края этого угла. Поэтому каждая из этих величин могла бы быть выражена в виде функции одной из них. Поскольку это решение должно содержаться в виде частного случая в искомом общем решении, то естественно искать зто последнее, исходя из требования, чтобы и в нем каждая из величин р, р, vx, vy ( плоскость движения выбираем в качестве плоскости х, у) могла быть выражена в виде функции одной из них. Такое требование представляет собой, конечно, весьма существенное ограничение, налагаемое на решение уравнений движения, и получающееся таким образом решение отнюдь не является общим интегралом этих уравнений. [25]

Определим общий вид решений уравнений стационарного плоского сверхзвукового движения газа, описывающих течения, при которых на бесконечности имеется однородный плоско-параллельный поток, в дальнейшем своем течении поворачивающий, обтекая искривленный профиль. С частным случаем такого решения нам уже приходилось иметь дело при изучении движения вблизи угла, - при этом мы по существу рассматривали плоско-параллельный поток, текущий вдоль одной из сторон угла и поворачивающий вокруг края этого угла. Поэтому каждая из этих величин могла бы быть выражена в виде функции одной из них. Поскольку это решение должно содержаться в виде частного случая в искомом общем решении, то естественно искать зто последнее, исходя из требования, чтобы и в нем каждая из величин р, о, vx, vy ( плоскость движения выбираем в качестве плоскости х, у) могла быть выражена в виде функции одной из них. Такое требование представляет собой, конечно, весьма существенное ограничение, налагаемое на решение уравнений движения, и получающееся таким образом решение отнюдь не является общим интегралом этих уравнений. В общем случае каждая из величин р, р, vx, va, являющихся функцией двух координат х, у, могла бы быть выражена лишь через две из них. [26]

Решение задачи о движении потока в трех измерениях представляет значительные трудности, поэтому приходится прибегать к упрощающим схемам, как двухразмерный поток или плоско-параллельный поток. Разработанная до сих пор теория крыльев - теория несущих поверхностей - оперирует гл. До некоторой степени эти поправки вводит теория индуктивного сопротивления. Плоско-параллельным потоком называется поток, текущий между двумя параллельными плоскостя ми; скорости в нем имеют одну и ту же величину и направление во всех точках, лежащих на одной нормали к этим плоскостям. [27]

Это, прежде всего, связано с тем, что уменьшение проницаемости увеличивает фильтрационное сопротивление вследствие действия капиллярных сил, возрастания сил инерции из-за нарушения линейных законов фильтрации при движении жидкости в режиме плоско-параллельного потока. [28]

Силой или напряжением источника называется объем жидкости, выходящей в единицу времени из источника. В случае плоско-параллельного потока источники и стоки называются линейными, ибо жидкость в линейном источнике приходит или уходит из потока через линию, нормальную к потоку. [29]

Обтекание совершенной жидкостью, движущейся с потенциалом скоростей, прямого круглого цилиндра, ось которого перпендикулярна к выбранной нами вертикальной плоскости. Так как мы рассматриваем плоско-параллельный поток, то достаточно изучить движение в одной плоскости, перпендикулярное к оси цилиндра. [30]

Страницы: 1 2 3