Cтраница 2
Таким образом, поток импульса распадается на две части, одна из которых определяется как макроскопический поток импульса ( плотность импульса, умноженная на скорость), а вторая часть представляет собой скрытый поток импульса, обусловленный тепловым движением молекул. [16]
Благодаря процессу хаотизации лабиринтом отдельных струй в рассматриваемом случае следует ожидать больших эффективных значений вязкости и сам макроскопический поток через н.з.с. можно, по-видимому, представлять себе как поток весьма вязкой жидкости. [17]
Если размер отверстия значительно превышает длину свободного пробега молекул газа в баллоне, то истечение газа можно рассматривать как макроскопический поток. Ограничимся достаточно малым промежутком времени, таким, чтобы давление и температуру газа в баллоне можно было считать неизменными. Тогда процесс истечения газа из баллона можно рассматривать как стационарный, причем траектории любых мысленно выделенных элементов газа совпадают с линиями тока. [18]
Равновесие в любой системе - изолированной, замкнутой или открытой - определяется как состояние, при котором отсутствуют какие-либо макроскопические потоки. Таким образом, равновесная система может обмениваться энергией или атомами с окружающей средой, но, поскольку при равновесии отсутствуют макроскопические потоки, с практической точки зрения равновесную систему можно рассматривать как изолированную. [19]
Если размер отверстия значительно превышает длину свободного пробега молекул газа в баллоне, то истечение газа можно рассматривать как макроскопический поток. Ограничимся достаточно малым промежутком времени, таким, чтобы давление и температуру газа в баллоне можно было считать неизменными. Тогда процесс истечения газа из баллона можно рассматривать как стационарный, причем траектории любых мысленно выделенных элементов газа совпадают с линиями тока. [20]
Эта идея о том, что микроскопические флуктуации скорости рассасываются по тому же закону, по которому в изолированной системе затухают макроскопические потоки, не совсем тривиальна. [21]
В термодинамике необратимых процессов под стационарным понимается состояние системы, не изменяющееся во времени, но при котором однако, наблюдаются макроскопические потоки. [22]
Уравнение (2.1.30) для производства энтропии хорошо известно из термодинамики необратимых процессов [70], где величины Fm ( t) называются термодинамическими силами, а средние значения ( Рт 1 интерпретируются как макроскопические потоки. [23]
Так как речь идет о микроскопическом движении, то этот поток затухает на некотором расстоянии порядка длины свободного пробега; это означает, что частицы потока как бы отражаются от окружающей массы газа, изменив направление своей скорости на обратное, так как иначе в направлении х имел бы место средний макроскопический поток. [24]
Просачивание газа через пористую перегородку с размерами пор меньше или порядка длины свободного пробега называют эффузией. При этом макроскопические потоки отсутствуют, и молекулы просачиваются поодиночке. Поэтому число просочившихся молекул пропорционально числу молекул, столкнувшихся с перегородкой. [25]
Как уже отмечалось, если макроскопические явления меняются достаточно плавно во времени и в пространстве ( в соответствии с правыми частями неравенств (2.5) и (2.6)), то свойства системы можно рассматривать как непрерывные функции непрерывных переменных г и t в гидродинамической шкале. Само определение макроскопических потоков через локально-равновесные термодинамические переменные выходит за рамки возможностей макроскопической теории. Оно проводится либо эмпирическим путем, либо в рамках более фундаментальной молекулярно-кинетической теории. По этой причине феноменологическая термодинамика неравновесных процессов, так же как и термостатика, не представляет собой замкнутой теории. [26]
Таким образом, критерий Рейнольдса есть произведение отношений скорости и длины. Отношение скорости представляет собой отношение У-скорости макроскопического потока к средней молекулярной - скорости V; отношение длины представляет собой отношение основного размера тела / к средней длине свободного пробега молекулы Я Подобным же образом возможно получить значение критерия Маха. [27]
Отсутствие магнитной активности означает инвариантность состояния равновесной системы относительно обращения времени. При этом в системе должны отсутствовать внутренние макроскопические потоки энергии. Данное условие имеет, по существу, локальный характер, поскольку относится к объемной плотности потока энергии. Однако в магнитоактивной среде это локальное условие, вообще говоря, заменяется на интегральное: равным нулю в равновесии должен быть лишь полный поток энергии, излучаемый ( или поглощаемый) телом в целом. [28]
Имея в виду указанные выше ограничения, приведем здесь доказательство соотношений взаимности для скалярных процессов. Отметим, что кинетическая энергия, связанная с макроскопическими потоками, не учитывается в теории. [29]
Такое движение и приводит к диффузионному переносу вещества, к диффузии. Понятие диффузия применяется не к движению отдельных атомов, а к макроскопическому потоку, возникающему в результате движения отдельных атомов. [30]